Масса бозона Хиггса близка к нынешней подгонке эксперимента lep.

исходные данные, подтверждающие довольно низкие значения чуть выше экспериментальных

Предел

114,4 <m h <128 ГэВ.

Чтобы получить более точную оценку массы Хиггса и лучшее определение

Описание спектра мощности реликтового излучения в рамках рассматриваемой модели -

В связи с этим необходимо провести сложный анализ кинетических уравнений

для неравновесной Вселенной [ 6 ] с рождением первичных частиц и

Последующие распады.

Для читателя, который хочет описать эти пики как акустические помехи.

по формулам, приведенным в книге [ 14 ], составим

Следующие замечания. Первый - это выбор конформных величин,

Как реальные наблюдаемые, а не миры. Второй - это выбор

Уравнение жесткого состояния, а не преобладание излучения. Третий

Это история эволюции масс, а не температурная история

Вселенная. В этом случае все характерные резонансные процессы

История эволюции масс (как переход от плазмы к

атомов) возникают при тех же значениях красного смещения z ≃ 1100, что и

Литературная история Вселенной. Однако в конформной космологии

Постоянная температура (12,23), (12,24) играет роль фундаментального

Параметр, определяемый из микроскопической квантовой теории.

Стр. Решебника 330

Электрослабые векторные бозоны 330

Барионная асимметрия Вселенной

Хорошо известно, что из-за аномалии треугольника W − и Z − бозоны

взаимодействие с левыми фермионными дублетами ψ

(я)

L

i = 1,2,... n L, приводит к

несохранение числа фермионов каждого типа (i) [ 19, 20,

21, 22],

∂ µ j

(я)

Lµ

Знак равно

1

32 π 2

TrˆF µ ν ∗

ˆ

F µ ν,

(12,28)

Где

ˆ

F μν = -Если

а

µ ν г Вт τ a / 2

- напряженность векторных полей

F a

µ ν = ∂ µ A a

ν - ∂ ν A a

µ + g ǫ abc A b

µ A c

ν.

В каждом из трех поколений лептонов (е, µ, τ) и цветных кварков мы

имеют четыре фермионных дублета, всего их n L = 12. Каждый из

Дублет 12 фермионов взаимодействует с триплетом неабелевых полей

А

1

= (W (-) + W

(+)

) / √ 2, A

2

= ı (W (-) − W (+)

) / √ 2, A

3

= Z / cos θ (Вт)

с константой g = e / sin θ (W).

Принимая интеграл качества в (12.28) по конформной

Времени и трехмерных переменных d 4 x, мы можем найти связь между

Изменение

∆ F

(я)

= ∫ d

4

x ∂ µ j

(я)

Lµ

Фермионного числа

F (i) = ∫ d 3 xj

(я)

0

Стр. Решебника 331

Барионная асимметрия Вселенной

331

и функционал класса Черна:

N CS =

1

32 π 2 ∫ d 4 xTrˆF µ ν ∗

ˆ

F µ ν.

Разница равна

& Dgr; f (I) = N CS = 0, i = 1,2,..., N L.

(12.29)

Равенство (12,29) рассматривается как правило выбора: фермионная

число меняется одинаково для всех типов фермионов [ 21]:

N CS = ∆ L

е

= ∆ L

µ

= ∆ L

τ

= ∆ B / 3,

В то же время изменение барионного заряда B и изменение

Лептонный заряд

L = L e + L µ + L τ

Связаны друг с другом таким образом, что B - L сохраняется, а

B + L не инвариантен. Взяв сумму равенств в (12.29)

По всем дублетам можно получить

∆ (B + L) = 12N CS.

Можно оценить математическое ожидание функционала Черна (12.29)

(в низшем порядке теории возмущений по константе связи) в

Боголюбовский вакуум b | 0> sq = 0. В частности, имеем

N CS = N W ≡ -

1

32 π 2

η L

∫ 0 d η ∫ d 3 x 〈 0 | TrˆF W

µ ν ∗

ˆ

F W

µ ν | 0 〉,

(12.30)

где η L W - время жизни W-бозона, а N W - вклад

первичные W – бозоны. η = 0 и η = η L задается формулой

N W = 2 α Вт V 0

η L

∫ 0

d η

∞

∫ 0

dk | k |

3

R W (k, η),

Стр. Решебника 332

Электрослабые векторные бозоны 332

Где

α W = α QED / sin

2

θ Вт

А также

R W =

я

2

б <0 | б

+

б

+ - b - b - | 0> b = − sinh (2r (η L)) sin (2 θ (η L))

- конденсат Боголюбова, определяемый соответствующими решениями по

Уравнения Боголюбова.

Вычисляя интеграл с временными значениями жизни векторных бозонов

τ L W = 15,

n γ ≃ n v,

Получаем оценку среднего значения функционала Черна -

Саймонса о состояниях первичных бозонов [ 22]

N CS

V 0

Знак равно

(С З)

V 0

Знак равно

α QED

sin 2 θ (Вт)

Т

3

4 × 1,44 = 0,8 n γ.

(12.31)

Отсюда получаем следующую оценку величины нарушения плотности

числа фермионов в рассматриваемой космологической модели [ 22 ]

∆ F (i)

V 0

Знак равно

N CS

V 0

= 0,8 n γ,

(12.32)

Где

n γ = 2,402 × T 3 / π 2

- плотность числа реликтовых фотонов. По словам Сахарова [ 23],

Нарушение числа фермионов замораживается CP - несохранением,

Что приводит к плотности барионных чисел

n b = X CP

∆ F (i)

V (г)

≃ X CP n γ.

(12,33)

Стр. Решебника 333

Барионная асимметрия Вселенной

333

Где множитель X CP определяется электрослабым взаимодействием между d

и s кварков (d + s → s + d), ответственных за CP- нарушение, экспериментально

мысленно наблюдается при распаде K-мезонов [ 24].