Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Аналитические свойства пропагаторов поля зависят от калибровки.
5. Операторский фундамент отсутствует [ 36]. Низкоэнергетическая область адронизации неотделима от высокоэнергетической. Энергетический. Все эти дефекты могут быть устранены интегрированием по неопределенному метрическая компонента времени A µ ℓ µ ≡ (A · ℓ), где ℓ µ - произвольная единица времениподобный вектор: ℓ 2 = 1. Если ℓ 0 = (1,0,0,0), то A µ ℓ µ = A 0. В таком случае
Создание материи во Вселенной 268 Функционал поколения (9.28) принимает вид Z [ ℓ 0 ] = ∫ [ ∏ Х, j, а dA a ∗ j (x)] e ı W ∗ YM δ (L a) [det (∇ j (A ∗)) 2 ] − 1/2 Z ψ, L a = т ∫ dt ∇ ab i (A ∗) ˙ A ∗ bi = 0, W ∗ YM = ∫ d 4 Икс (˙ A a j * ) 2 - (B a К) 2 2 , Z ψ [J ∗, η ∗, η ∗ ] = ∫ d ψ ∗ d ψ ∗ e - ı 2 (ψ ∗ ψ ∗, K ψ ∗ ψ ∗) - (ψ ∗ ψ ∗, G − 1 A ∗) + ı S [J ∗, η ∗, η ∗ ] (9.32) (ψ ∗ ψ ∗, G − 1 A ∗) = ∫ д 4 x ψ ∗ [ ıγ 0 ∂ 0 −γ j (∂ j + ˆA ∗ j ) - m] ψ ∗, (ψ ∗ ψ ∗, K ψ ∗ ψ ∗) = ∫ д 4 xd 4 yj а 0 (х) [ 1 (∇ j (A ∗)) 2 δ 4 (x - y)] ab j б У). Бесконечный множитель устраняется фиксацией калибровки (9.20), рассматриваемой как первообразная функция ограничения Гаусса. A ∗ a I обозначает поля A a я При условии фиксации калибра (9.20). Становится однородным ∇ ab i (A ∗) ˙ A ∗ bi = 0, поскольку A ∗ 0 определяется взаимодействиями токов. Это просто неабелево обобщение [ 32, 33] подхода Дирака к КЭД [29]. В случае КХД есть возможность учесть ненулевое кон- Плотность поперечных глюонов 〈 A ∗ a j A ∗ bi 〉 = 2C глюон δ ij δ ab как источник нарушения конформной симметрии. Лоренц-инвариант Элементы матрицы связанного состояния могут быть получены, если выбрать время ось ℓ гамильтоновой динамики Дирака как оператор, действующий в
Конформная модификация S-матрицы в QFT 269 Полный набор связанных состояний (9.17) и определяется уравнениями. (9.14) и (9.15). Эта схема позволяет восстановить лоренц-инвариантность, если ось времени Берется в качестве оператора надлежащей системы отсчета каждого связанного состояния. Это означает замену фон Неймана (9. 27), приведенную в [30]
Z [ ℓ 0 ] → Z [ ℓ ] → Z [ ℓ ]. (9,33) Таким образом, мы показали, как использовать формулировку гамильтониана Дирака в der для описания связанных состояний релятивистско-инвариантным образом с Правила Фейнмана в зависимости от системы отсчета Маркова - Юкавы В современной литературе такая зависимость трактуется как дефект, который Усложняет теорию возмущений. Чтобы снять эту зависимость, в подходе Фаддеева - Попова [37 ] переходят к переменным тип калибровочного преобразования, ˆ A ∗ k [A Lb j ] = u ∗ [A Lb j ] ( ˆ A L k + ∂ k) u ∗ − 1 [A Lb j ], (9,34) ψ ∗ [A Lb j, ψ L ] = u ∗ [A Lb j ] ψ L, (9,35) Где A L µ подчиняется условию, не зависящему от системы отсчета В частности, связь Лоренца ∂ µ A L µ = 0, а фаза множители u ∗ [A L j ] удовлетворяют уравнению u ∗ [A L j ] (â 0 [A L j ] + ∂ 0) (u ∗) − 1 [A L j ] = 0. (9,36) Здесь a c 0 [A j ] - решение ограничения Гаусса [((∇ j (A L)) 2 ] cb a b 0 = ∇ cb i (A L) ˙ A Lb Я. (9,37) Решение уравнения. (9.36) принимает вид u ∗ [A Lb j ] = v (x) T exp т ∫ dt â 0 [ фунт j ] , (9,38)
Создание материи во Вселенной 270 Где символ T означает временную упорядоченность матрицы при экспонировании. без знака, v (x) - начальные данные уравнения. (9,36). Эти калибровочные преобразования- действия сохраняют действие благодаря своей калибровочной инвариантности. W ∗ = W [A L µ ]. (9,39) Такая замена переменной известна как выбор калибровки [ 37]. Выбор Калибровка меняет правила Фейнмана. Можно выбрать калибр, для которого Правила Фейнмана полностью не зависят от исходных данных [ 38 ]. Тем не мение, В производящем функционале (9.32) имеются источники трансверсальной поля S [J ∗, η ∗, η ∗ ], зависящие от начальных данных v (x) уравнения (9,36). Утверждение о калибровочной независимости физического содержания Производящего функционала, удаляющего любые начальные данные, называется Теорема Фаддеева [ 38]. Чтобы доказать эту теорему, нужно убедиться, что Также, что источники радиационных переменных можно заменить на
Источники полей в формулировке калибровки Лоренца S [J ∗, η ∗, η ∗ ] = ∫ d 4 x [J ∗ c k A ∗ ck [A Фунт j ] + η ∗ ψ ∗ [A Фунт j, ψ L ] + ψ ∗ [A Фунт j, ψ L ] η ∗ ] → S [A L µ, ψ L, ψ L ], (9,40) где S [A L µ ] определяется формулой. (9.31). Собственно, эта теорема доказана. в работе [ 38] только для процессов рассеяния элементарных частиц В QED. Однако, как мы видели выше, это изменение калибра может нарушить спектр связанных состояний. В любом случае возникают вопросы по ассортименту справедливость теоремы Фаддеева [ 38]. В следующих главах мы вернемся ответить на эти вопросы и обсудить состояние исходных исходных данных. И их физические эффекты.
9.5. Резюме и литература 271 Резюме
|
||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 33; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.149.213.209 (0.022 с.) |