Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Многообразие исходных данных
N (п) (t = 0) = N в + n; п = 0, ± 1, ± 2,....
КХД с уменьшенным фазовым пространством 282 Наблюдатель не знает, где находится ротатор. Это может быть в точках N в, N в ± 1, N в ± 2, N в ± 3,.... Следовательно, он должен усреднить волновую функцию Ψ (N) = e ı pN. по всем значениям топологического вырождения с θ - угловой мерой ехр (ıθ n). В результате получаем волновую функцию Ψ (N) наблюдаемый = lim L → ∞ 1 2L п = + L ∑ п = -L e ıθ n Ψ (N + n) = exp { ı (2 π k + θ) N}, (10,8) где k - целое число. В противном случае p = 2 π k + θ соответствующее Волновая функция (т.е. амплитуда вероятности) исчезает Ψ (N) наблюдаемая = 0 Из-за полного деструктивного вмешательства. Следствием этого топологического вырождения является то, что часть валентного Импульсный спектр становится ненаблюдаемым при сравнении С тривиальной топологией. Этот факт можно трактовать как ограничение тех ценностей, которые не Совпадают с сдержанными p k = 2 π k + θ, 0 ≤ θ ≤ π. (10.9) Наблюдаемый спектр следует также из ограничения эквивалентности наличие точки N и N + 1 Ψ (N) = e ıθ Ψ (N + 1), Ψ (N) = e ı pN . (10.10)
Кварк-адронная двойственность 283 В результате получаем спектральное разложение функции Грина Свободного ротатора (10. 7) (как амплитуда вероятности перехода из От точки N in до N out) над наблюдаемыми значениями спектра (10.9) G (N out, N in | t 1) ≡ <N out | exp (−ı ˆ Ht 1) | N в > = (10.11) Знак равно 1 2 π к = + ∞ ∑ к = −∞ ехр [ −ı П 2 k 2I т 1 + IP K (N из - N в)]. Используя связь с тета-функциями Якоби [ 10] Θ 3 (Z | τ) = к = + ∞ ∑ к = −∞ ехр [ ıπ k 2 τ + 2 ı kZ] = (- ıτ) − 1/2 ехр [ Z 2 ıπτ ] Θ 3 (Z τ | - 1 τ) Выражение (10.11) можно представить в виде суммы по всем путям G (N вне, Н в | т 1) = √ я (ı 4 π t 1) п = + ∞ ∑ п = −∞ ехр [ ıθ n] ехр [+ ı W (N out, N in + n | t 1)], (10.12) Где W (N вне + N, N - в | т 1) = (N вне + N - Н в) 2 Я Т 1 - вращательное действие (10.7). Кварк-адронная двойственность Все физические состояния и функции Грина следует усреднить по всем Топологические копии в групповом пространстве. Усреднение по всем параметрам
Вырождения могут привести к полному деструктивному вмешательству всех цветовые амплитуды [8, 9]. В этом случае только бесцветные («адронные») состояния имеют для формирования полного набора физических состояний. На примере бесплатного Ротатора, мы видели, что исчезновение части физических состояний
КХД с уменьшенным фазовым пространством 284 за счет топологического вырождения (конфайнмента) не нарушает Закон композиции для функций Грина G ij (t 1, t 3) = ∑ h G ih (t 1, t 2) G hj (t 2, t 3) (10.13) Определяется как амплитуда вероятности найти систему с Гамильтониан H в состоянии j в момент t 3, если в момент t 1 эта система находился в состоянии i, где (i, j) принадлежит полному набору всех состояний {h}: G ij (t 1, t 3) = <i | exp − ı Т 3 ∫ т 1 H dt | j> Частным случаем этого закона композиции (10,13) является унитарность S-матрица SS + = I ⇒ ∑ h <я | S | h> <h | S + | j> = <я | j> Известный как закон сохранения вероятности для элементов S-матрицы S = I + iT: ∑ ч <i | T | h> <h | T ∗ | j> = 2Im <i | T | j>. (10.14) Левая часть этого закона - аналог спектральной серии Свободный ротатор (10.11). Деструктивное вмешательство сохраняет только бесцветным «Адронные» состояния. А правая часть этого закона далека от резонансов. Можно представить в виде ряда возмущений по шкале Фейнмана. диаграммы, следующие из гамильтониана. Благодаря калибровочной инвариантности H [A (n), q (n) ] = H [A (0), q (0) ] этот гамильтониан не зависит от Топологических фазовых множителей и содержит ряд возмущений в терминах
Кварк-адронная двойственность 285 Только нулевых полей карты (то есть, с точки зрения составляющих цветовых пар- Ticles), которые можно отождествить с партонами Фейнмана. Фейнман Интеграл по путям как порождающий функционал этого ряда возмущений равен Аналогия суммы по всему пути свободного ротатора (10.12). Следовательно, заключение в духе полного деструктивного интер-
различие цветовых амплитуд [ 8, 9] и закон сохранения вероятности Для S-матричных элементов (10.14) приводит к кварк-адронной дуальности Фейнмана, это основа всей партонной модели [11 ] и приложения КХД [12]. Кварк-партонный дуализм дает метод прямых экспериментальных измерений.
|
||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 46; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.188.175.182 (0.014 с.) |