Подход к спонтанному нарушению симметрии. 


Мы поможем в написании ваших работ!



ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?

Подход к спонтанному нарушению симметрии.



Стр. Решебника 258

Создание материи во Вселенной 258

В частности, получается, что масса бозона Хиггса определяется

из уравнения V ′ ′ eff (〈 φ 〉) = M 2

Час

Обратите внимание, что в нашей конструкции

Эволюция Вселенной обеспечивается дилатоном без использования

Любой особый потенциал и / или любое инфлатонное поле. В этом случае у нас нет

Причина испортить перенормируемость СМ, введя неперенормируемую

Минимальное взаимодействие бозона Хиггса с гравитацией. в

Приближение среднего поля (вдали от тяжелых масс), наша гравитация -

В теории, дополненной Стандартной моделью, описываются бозоны Хиггса.

Действием

W h = ∫ d τ ∑

k

2 = 0

V h

K v h

− k − h k h − k

а 2 ω ч

0k

2

2

= ∑

k

2 = 0

P h

− k

V h

K - H h

τ, (9,5)

Где

ω

Час

0k (a) = √ k 2 + a 2 M 2

(9,6)

- массивная одночастичная энергия по отношению к конформному времени

Интервал.

Существуют значения масштабного коэффициента a, когда массовый член в единицах -

Энергия частицы меньше значения конформного параметра Хаббла

aM 0h <H 0 a − 2.

В результате энергия Казимира для частиц Хиггса совпадает с

гравитон один в рассматриваемую эпоху:

ЧАС

Час

Cas ≃ ∑ k

√ k 2

2

= H

Грамм

Cas

.

В этом случае расчет скалярной энергии рождения частицы составляет

Полностью повторяет схему рождения гравитона, рассмотренную в главе

Стр. Решебника 259

Вакуумное рождение скалярных бозонов

259

Предполагая термализацию в изначальную эпоху, мы ожидаем, что

Число заполнения первичных бозонов Хиггса порядка

Известный CMB фотон один

N h ∼ N γ = 411 мм − 3 ×

4 π r 3

Час

3 ≃

10 87.

(9,7)

Таким образом, CGR обеспечивает конечное число занятых произведенных первичных

мордиальные частицы. Обратите внимание, что в других подходах [ 6] используется вычитание

Для достижения конечного результата. Кроме того, количество произведенных частиц

Оказывается порядка известного числа фотонов реликтового излучения. Нашим

По мнению, это совпадение подтверждает нашу модель, поскольку количество фото-

Тонны могут естественным образом унаследовать количество первичных бозонов Хиггса (если один

рассматривает фотоны как один из конечных продуктов распада бозонов).

Согласно нашей модели, релятивистская материя была создана очень

вскоре после эпохи Планка при z Pl ≃ 10 15. Позже он остыл и

при z CMB ≃ 1000 фотоны CMB отщепляются от рекомбинированных ионов и

Электроны, как это обсуждалось Гамовым. В нашей модели температура реликтового излучения равна

Определяется непосредственно из параметра Хаббла и массы Планка (связанной

Возрасту Вселенной a Pl).

Обратите внимание на то, что полученное число заполнения соответствует термо-

преобразованная система фотонов со средней длиной волны T ≃ 3 ◦ K в конечном

объем V 0 ∼ H − 3

0

:

(N γ)

1/3

≃ 10 29 ≃ λ CMB H − 1

0.

(9,8)

Что касается создания вакуума спинорных и векторных частиц СМ, то это

известно [6 ], что он сильно подавлен по сравнению со скалярами

И гравитоны.

Стр. Решебника 260

Создание материи во Вселенной 260

Рисунок 9.1: Процесс создания вакуума N h ∼ 10 88 частиц Хиггса во время

показаны первые 10-12 секунд. Здесь ր - ось времени, ↑ - номер скалярной

бозоны и продольные компоненты векторных, а ց - ось их

импульсы [ 21].

Интенсивное рождение первичных гравитонов и бозонов Хиггса

Описан в предположении, что энергия вакуума Казимира является источником этого

процесс [ 21].

Создание вакуума массивных спиноров и поперечных компонентов

векторных бозонов [ 6 ] подавляется относительно рождения скалярных

Частицы и гравитоны.

Физические состояния вещества

В соответствии с общими принципами квантовой теории поля (КТП) физика

Физические состояния низшего порядка теории возмущений полностью покрыты.

Локальными полями как частицеподобные представления группы Пуанкаре

преобразований четырехмерного пространства-времени. Существование каждого

элементарная частица связана с квантовым полем ψ. Эти поля

Стр. Решебника 261

Физические состояния материи

261

- операторы, определенные во всем пространстве-времени и действующие на состояния | P, s 〉 в пространстве



Поделиться:


Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 54; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы!

infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.224.215.188 (0.01 с.)