Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Электрослабая теория. Nucl. Phys. В 287, 757 (1987).
Матвеев В.А., Рубаков В.А., Тавхелидзе А.Н., Шапошников, МЭ: Несохранение барионного числа в экстремальных условиях. Физика - Успехи. 31, 916 (1988). Рубаков В.А., Шапошников М.Е. Электрослабое барионное число не- Сохранение в ранней Вселенной и столкновения при высоких энергиях. Физика - Успехи. 39, 461 (1996) [22] Блашке, Д., Бенке, Д., Первушин, В., Проскурин, Д.: Относительный Эталон измерений и данные о сверхновых. Номер отчета: MPG-VT- UR 240/03 (2003). [arXiv: astro-ph / 0302001]
12.4. Резюме и литература 345 [23] Сахаров, А.Д.: Нарушение CP-инвариантности, C-асимметрия и Барионная асимметрия Вселенной. JETP Lett. 5, 24 (1967) [24] Окунь, Л.Б.: Лептоны и кварки. Elsevier Science Publ. Ко. Север- Голландия (1982) [25] Вайнберг, С.: Первые три минуты: современный взгляд на Происхождение Вселенной. Основные книги, Нью-Йорк (1977) [26] Фукугита, М., Хоган, С.Дж., Пиблз, П.Дж.: Космический барионный росток. Получать. Астрофизический журнал, 503, 518 (1998). [27] Первушин В.Н. Ранняя Вселенная как W–, Z– фабрика. Acta Physica Словакия. 53, 237 (2003). Блашке Д.Б., Прозоркевич А.В., Райхель А.В., Смолянский С.А.: Кинетическое описание образования в вакууме массивных векторных бозонов. Физика атомных ядер. 68, 1046 (2005) [28] Муханов, В.Ф., Фельдман, Х.А., Бранденбергер, Р.Х.: Теория Космологические возмущения. Phys. Repts. 215, 203 (1992) [29] Уилер, Дж. А.: В Batelle Rencontres: 1967, Лекции по математике. Ics and Physics, De Witt, S., Wheeler, JA (ред.). Нью-Йорк (1968). Де Витт, Б.С.: Квантовая теория гравитации. I. Каноническая теория. Phys. Ред. 160, 1113 (1967)
Глава 13 Конформная космологическая Теория возмущений Уравнения теории Возмущения В этой главе будет рассмотрена конформная космологическая теория возмущений. Учитываться при вычислении функции отклонения N и ненулевых Гармоники дилатона D с некоторым геометрическим интервалом (5.62) ˜ds 2 = e − 4D N 2 d η 2 - (13,1) - (dX (b) - X (c) [ ω р (в) (б) (г) + ω L (в) (б) (г)] - N (б) d τ) 2 , Где N = 〈 √ ˜ H 〉 2 ЧАС . 346
Уравнения теории возмущений. 347 Напомним, что в общем случае локальная плотность энергии (5.26) равна
˜H = - 4 3 е − 7D / 2 △ e − D / 2 + ∑ J = 0,2,3,4,6 e − JD T J (˜F), (13,2) △ = ∂ я [е я (б) е j (б) ∂ j ] - оператор Бельтрами - Лапласа. Сумма плотностей превышает состояния: жесткое излучение (J = 2), материя (J = 3), кривизна (J = 4), Член Λ - типа (J = 6) соответствен но в терминах конформных полей ˜F (п) = e nD F (п) , (13,3) Где - конформный вес. В этом случае уравнение ненулевых гармоник (5.60) и (5.61) принимает вид [1] T D - 〈 T D 〉 = 0, (13,4) Где T D = 2 3 { Ne − 7D / 2 △ e − D / 2 + e − D / 2 △ [Ne − 7D / 2 ]} + (13,5) + N ∑ J = 0,2,3,4,6 Дже -JD Т J. Можно решить все гамильтоновы уравнения (13.2) и (13.4), чтобы определить Симплексные компоненты ˜ ω (0) = e − 2D Nd τ, N = 〈 √ ˜ H 〉 √ ЧАС , (13,6) ˜ ω (b) = dX (b) - X (c) ω р (в) (б) + N (б) d τ. (13,7) Напомним, что в низшем порядке теории возмущений ω R (в) (б) Описывает Свободная однокомпонентная поперечная сильная гравитационная волна рассматривалась
Конформная космологическая теория возмущений 348 в разделе 3. Продольная составляющая вектора сдвига N (b), un- Неоднозначно определяемая связью (5.45), становится равной ∂ η e − 3D + ∂ (b) (e − 3D N (b)) = 0. (13,8) Решение уравнений для Небольшие колебания Для небольших колебаний Ne − 7D / 2 = 1 - ν 1, e − D / 2 = 1 + µ 1 + ··· (13,9) Уравнения первого порядка. из (13 2) и (13.5) принимают вид [- ˆ △ + 14 ρ (0) - ρ (1) ] µ 1 + 2 ρ (0) ν 1 = T (0), [7 · 14 ρ (0) - 14 ρ (1) + ρ (2) ] µ 1 + [- ˆ △ + 14 ρ (0) - ρ (1) ] ν 1 = 7T (0) - T (1), Где ρ (n) = 〈 T (n) 〉 ≡ ∑ J = 0,2,3,4,6 (2J) n (1 + z) 2 − J 〈 T J 〉, (13.10) Т (п) = ∑ J = 0,2,3,4,6 (2J) п (1 + Z) 2J Т J. (13.11) В первом порядке возмущения по связи Ньютона постоянная функция смещения и дилатон принимает вид [ 1] е − D / 2 = 1 + 1 2 ∫ d 3 y [G (+) (x, y) T (D) (+) (у) + G (-) (х, у) т (D) (-) (y)], (13.12) Ne − 7D / 2 = 1 − 1 2 ∫ d 3 y [G (+) (x, y) T (N) (+) (у) + G (-) (х, у) т (N) (-) (y)], (13.13)
Решение уравнений малых колебаний 349 где G (±) (x, y) - функции Грина, удовлетворяющие уравнениям [± м 2 (±) - △ ] G (±) (х, у) = δ 3 (х - у).
Здесь м 2 (±) = H 2 0 3 (1 + z) 2 4 [14 (β ± 1) Ω (0) (a) ∓ Ω (1) (a)], β = √ 1 + [ Ω (2) (a) - 14 Ω (1) (a)] / [98 Ω (0) (a)], А также Т (D) (±) = T (0) ∓ 7 β [7T (0) - T (1) ], (13.14) Т (N) (±) = [7T (0) - T (1) ] ± (14 β) − 1 Тл (0), (13.15) Местные токи, и Ω (n) (a) = ∑ J = 0,2,3,4,6 (2J) n (1 + z) 2 − J Ω J, (13.16) Где Ω J = 0,2,3,4,6 = 〈 T J 〉 H 2 0 - парциальные плотности состояний: жесткое, излучение, материя, кривизна, Λ - член, соответственно; Ω (0) (a = 1) = 1, 1 + z = а - 1 - параметр Хаббла. В контексте этих определений полное семейство решений (13.12), (13.13) для функции градиента и ненулевых дилатонных гармоник Гамильтоновы связи (5.58) - (5.59) дают потенциал типа Ньютона. В частности, для точечного распределения массы в конечном объеме, которое Соответствует ненулевым членам с
Конформная космологическая теория возмущений 350 а) J = 0,3 в уравнении. (13.10); б) J = 3 в уравнении. (13.11); c) J = 0,3 в уравнении. (13.16) (в противном случае ноль) имеем Т (0) (х) = Т (1) (х) 6 ≡ 3 4a 2 M [ δ 3 (х - у) - 1 V 0 ]. (13.17) В результате решения (13.12) и (13.13) преобразуются к виду Форма типа Шварцшильда е − D / 2 = 1 + Г г 4r [ 1 + 7 β 2 e − m (+) (а) r +1 - 7 β 2 cosm (-) (a) r], (13.18) Ne − 7D / 2 = 1 - Г г 4r [ 14 β + 1 28 β e − m (+) (а) r + 14 β - 1 28 β cosm (-) (a) r], (13.19) Где г г = M / M 2 Pl, β = 5/7, m (+) = 3m (-) , М (-) = H 0 √ 3 (1 + z) Ω Материя / 2.
|
||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 65; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.149.27.202 (0.043 с.) |