Эти решения описывают джинсовские пространственные колебания скалярной

Потенциалы (13.18) и (13.19) даже для случая нулевого давления. Эти

Пространственные колебания могут определять кластеризацию вещества в рекомен-

Бинационная эпоха, когда красное смещение близко к значению z рекомб. 1100 фунтов стерлингов.

Действительно, если использовать для параметра кластеризации материи (что следует из

Пространственные колебания модифицированного закона Ньютона (13.18), (13.19))

служебная ценность [ 2]

r кластеризация ≃ 130 Мбит / с ≃

1

М (-)

Знак равно

1

H 0 [ Ω Материя (1 + z рекомб.)] 1/2

,

(13.20)

Стр. Решебника 351

13.3. Резюме и литература

351

получаем Ω Matter ∼ 0.2. Эта оценка согласуется с оценкой

Недавно обнаруженный в поисках крупномасштабного распределения периодичности

(подробности см. в [ 3]).

Ограничение (5,45) приводит к смещению начала координат в про-

Остановка эволюции

N i

Знак равно

Х я

Р)(

∂ η V

∂ r V)

,

V (η, r) =

р

∫

d˜r ˜r

2

e − 3D (η, ˜ r).

(13.21)

В пределе H 0 = 0 при a 0 = 1 решения (13.18) и (13.19) совпадают

с изотропными растворами Шварцшильда:

е − D / 2 = 1 +

Г г

4r

,

Ne − 7D / 2

= 1 -

Г г

4r

,

N i = 0.

Решение (13.18) удваивает угол отклонения фотонного пучка на

Солнечное поле. Таким образом, CGR обеспечивает также ньютоновский предел в нашем

Переменные.

Резюме

Глава 13 была развита до конформной диффеоинвариантной версии

Космологическая теория возмущений. Мы получили модификацию

Решения Шварцшильда для эволюции Вселенной. Было показано

Что ненулевые гармоники дилатона приводят к джинсовским колебаниям

Даже в случае массивной пыли.

Стр. Решебника 352

Библиография

[1] Барбашов Б.М., Первушин В.Н., Захаров А.Ф., Зинчук В.А.:

Гамильтонова космологическая теория возмущений. Phys. Lett. В 633, 458

(2006).

[arXiv: hep-th / 0501242]

[2] Баян, К., Бирнаска, М., Флин, П., Годловски, В., Первушин, В.,

Зорин, А.: Крупномасштабная периодичность в распределении красных смещений. Пространство-время

И Вещество 4, 225 (2003).

[arXiv: astro-ph / 0408551]

[3] Захаров А.Ф., Первушин В.Н. Конформная космологическая модель.

Параметры с удаленными данными SNe Ia: gold и silver. Int. J. Mod.

Phys. Д 19, 1875 (2010).

[arXiv: 1006.4745 [gr-qc]]

352

Стр. Решебника 353

Глава 14

Космологическая модификация

Ньютоновской динамики

Свободное движение в конформно-плоской метрике

Рассмотренные выше совместные унитарные неприводимые представления

Аффинные и конформные группы, добавленные полями SM, содержат как

Ньютоновская динамика массивной классической частицы и Фридмана

Космологические метрики. Проблема справедливости ньютоновского

Динамика возникает, когда ньютоновское значение скорости космического объекта

становится порядком значения хаббловской скорости этого объекта [ 1]. Другой

Проблема заключается в выборе системы отсчета, в которой приводятся исходные данные.

В рассмотренных выше космологических моделях мы сталкивались с тремя

Классы систем отсчета. Первый из них - это мировое время-пространство.

Интервал Фридмана - Лемейтра - Робертсона - Уокера (FLRW)

353

Стр. Решебника 354

Космологическая модификация ньютоновской динамики 354

Метрики

ds

2

= dt

А 2

(t) dx

2

я = а

2

(η) ˜ ds

2

= а

2

(η) [d η

Dx 2

я ],

(14.1)

связано с тяжелым массивным телом. Здесь dt - мировое время, η -

конформное время, x 1, x 2, x 3 - конформные координаты, а a (η) -

Конформный масштабный коэффициент. Второй класс отличается от первого тем, что

Конформный длинный интервал

˜ds

2

= [d η 2 - dx 2

i ].

(14.2)

И различной массы

m (η) = m 0 a (η).

(14,3)

Третий класс систем отсчета связан со светимостью.

Terval

Ds L

2

= a − 6 (η) ds

2

= a − 4 ˜ds

2

= a − 4 [d η 2 - dx 2

i ].

(14,4)

Этот класс систем отсчета входит в состав пустотного элемента локального объема.

В этой главе мы рассматриваем динамику классической частицы в

как мировой интервал (14.1), так и конформный (14.2) [2, 3, 4, 5].

Одночастичная энергия E = p 0 определяется ограничением

p µ p ν - м 2

(η) = 0,

(14,5)

Откуда следует, что

p 0 = √ p 2 + m 2 (η) ≃ m (η) +

П 2

2 м (η)

,

(14,6)

где m (η) = m 0 a (η) - бегущая масса (14.3).

Стр. Решебника 355

Свободное движение в конформно-плоской метрике

355

Действие релятивистской частицы в конформно плоской метрике (14.2)

В нерелятивистском пределе приводит к классическому действию для частицы

S 0 =

η 0

∫ η I

d η [p i x ′ i - p 0 + m],

(14,7)

где x ′ i = dx i / d η, а p 0 определяется выражением (14.6).