Уравнения. ( 11.9 ) - (11.11)) позволяет определить ден-

С помощью легкого кваркового.

Оценка массы бозона Хиггса

Предположение о плотности конденсата Казимира легких кварков

В главе 10 (см. (10.44), (11.9) - (11.11)) позволяет определить

Плотность конденсата Казимира t-кварка

〈 T¯t 〉

М 3

т

= 〈 Q¯q 〉

М 3

q

,

(11.19)

И оценим массу бозона Хиггса. Считаем левую и правую руку

стороны как масштабные инварианты. Однако их числители и знаменатели

Являются масштабными переменными. Следовательно, мы должны выбирать правильные масштабы. Для

В левой части масштаб естественным образом определяется известным t-кварком

Масса. Определим масштаб правой части легким кварком

плотность конденсата 〈 q¯q 〉. Достаточно точно определяется в хиральном

предел низкоэнергетической феноменологии КХД [ 12]:

〈 Q¯q 〉 ≃ (250 МэВ) 3

.

(11.20)

Стр. Решебника 312

Модификация QU Стандартной модели 312

В этом масштабе легкий кварк обладает составляющей массой

m q ≈ 330 МэВ

оценивается в модели, вдохновленной КХД [19 ]. С помощью уравнения. (11.19)

Определяется значение конденсата верхнего кварка

〈 T¯t 〉 ≈ (126 ГэВ) 3

.

(11.21)

Столь большое значение конденсата верхнего кварка не влияет на низкое эн-

Эргическая феноменология КХД, поскольку ее вклад очень сильно подавлен

Отношением соответствующих масштабов энергии (в квадрате).

С помощью формул. (11.19), (11.20) в приближении дерева мы получаем

Tain для скалярной массы частицы

(м

0

H)

2

= (130 ± 15 ГэВ)

2

.

(11.22)

Здесь мы приписали 10% -ную неопределенность отношения легких кварков.

Densate и составляющая его масса.

Приведенная выше предварительная оценка массы бозона Хиггса довольно

предварительный. Чтобы улучшить это значение, мы рассматриваем ниже con-

Распределения остальных конденсатов на уровне дерева. Масса также может быть

Подвержены радиационным поправкам, которые будут проанализированы в другом месте. ООН-

В предположении универсальности γ 0 нормальный порядок поля

Операторы

ЧЧ =: ЧЧ: + 〈 HH 〉

Дает

〈 HH 〉

М 2

ЧАС

= γ 0.

(11.23)

Стр. Решебника 313

Оценка массы бозона Хиггса.

313

Нормальный порядок векторных полей V i V j определяет векторное поле

Конденсаты, нормированные на каждую степень свободы

〈 VV 〉 = M 2

V · γ 0, V = W ±, Z,

(11.24)

вычислено в датчике V 0 = 0. Здесь M V - соответствующая масса

Векторное поле. Рассмотрены поперечные и продольные составляющие.

На равных в сокращенном квантовании фазового пространства массивного

векторная теория [ 20]. В результате получаем верхний предел вектора

Вклады полевого конденсата для массовой формулы (11.22) на дереве

Уровень для СМ

∆ m 2

H =

3 λ 2

4 〈 HH 〉

+

3

8

g 2 (2 〈 WW 〉 + 〈 ZZ 〉

cos 2 θ Вт),

(11.25)

где g и θ W - константа связи Вайнберга и перемешивание

Угол. В уравнении. (11.25) первый член является вкладом в квадратную массу

из-за того самого конденсата скалярного поля 〈 HH 〉. С учетом

Значения констант связи, угла смешения, масс и конденсатов,

Придем к следующему результату

м H = м

0

H [1 + 4 ∆ m 2

ЧАС

V 2

] 1/2

≈ m 0

H × (1 + 0,02),

(11.26)

Где m 0

ЧАС

Дается формулой. (11.22). Если есть дополнительные тяжелые поля

взаимодействуя с бозоном Хиггса СМ, ​​ их конденсаты вносили бы вклад

К массе бозона Хиггса.

Стр. Решебника 314

QU модификация Стандартной модели 314

Резюме

В заключение мы предлагаем конденсатный механизм спонтанного

Нарушение конформной симметрии в стандартной модели сильных и

Электрослабые взаимодействия. Мы предполагаем, что этот механизм связан с

Вакуумная энергия Казимира в Стандартной модели. Наше ключевое предположение-

Дело в том, что конденсаты всех полей, нормированные на их массы, и

степени свободы представляют собой конформный инвариант. Эта идея позволяет

Нам, чтобы эффективно избежать проблемы регуляризации дайвера.

Нежный головастик-петля интегральный. Конденсат топ-кварка заменяет

Феноменологический член с отрицательной квадратной массой в потенциале Хиггса. В

В отличие от стандартного механизма Хиггса, конденсатный механизм

Позволяет установить связь между всеми конденсатами и массами в