Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Время установления температуры векторного бозона Tv, что
время релаксации [ 6, 7] η отн = [n (T v) σ scat ] − 1 (12.13) [выраженные через их плотность n (T v) и крест рассеяния сечение σ scat ∼ 1 / M 2 я ], не превышает времени плотности векторных бозонов образование вследствие космологического сотворения, последнее время контролируется от изначального параметра Хаббла, η об = 1 / H I. Из (12,13) следует Что плотность числа частиц пропорциональна произведению Параметр Хаббла и квадрат массы (это произведение является интегральным движения в данном примере); это, n (T v) = n (T v, η v) ≃ C H H I M 2 Я, (12.14) где C H - постоянная. Выражение для плотности n (T v, η) в Уравнение (12.14) принимает вид n v (T v, η) = 1 2 π 2 ∞ ∫ 0 dqq 2 F (T v, q, M (η), η) [N || (q, η) + 2N ⊥ (q, η)]. (12.15) Здесь вероятность изготовления продольного и поперечного Бозон с определенным импульсом в ансамбле с обменом в Дается действие (в соответствии с законом умножения для вероятностей Вероятностей) на произведение двух вероятностей, вероятность их совокупности логического рождения, N ||, ⊥, и вероятность одночастичного состояния Векторных бозонов, подчиняющихся распределению Бозе - Эйнштейна (12.12). А
Электрослабые векторные бозоны 324 Доминирующий вклад в интеграл (12.15) от области высоких Импульсов (в приведенном выше идеализированном анализе без учета Больцмана Фактор, что привело к расхождению) подразумевает релятивистскую температуру Зависимость плотности, п (Т v, η v) = C T T 3 V, (12.16) Где C T - коэффициент. Численный расчет интеграла в (12.15) для значений T v = M I = H I, которые следуют из предположения о выборе начальных данных (C T = C H), показывает, что этот интеграл слабо зависит от времени в области η ≥ η v = H − 1 я И для Константа C T, дает значение C T = П v Т 3 v Знак равно 1 2 π 2 {[1.877] || + 2 [0,277] ⊥ = 2,431}, (12.17) Где отмечены вклады продольных и поперечных бозонов с надстрочными индексами (||) и ⊥) соответственно. С другой стороны, время жизни η L бозонного произведения в раннем Вселенная в безразмерных единицах τ L = η L / η I, где η I = (2H I) − 1, может Можно оценить с помощью уравнения состояния и времени жизни W-бозона
В рамках Стандартной модели. В частности, у нас есть 1 + τ L = 2H I sin 2 θ (Вт) α QED M W (η L) Знак равно 2 sin 2 θ (Вт) α QED γ v √ 1 + τ L , (12,18) где θ (W) - угол Вайнберга, α QED = 1/137 и γ v = M I / H I ≥ 1. Из решения уравнения. (12.18), τ L + 1 = ( 2 sin 2 θ (Вт) γ v α QED) 2/3 ≃ 16 γ 2/3 v (12.19)
Космологическое рождение электрослабых векторных бозонов 325 отсюда следует, что при γ v = 1 время жизни бозонного произведения порядка величина больше времени релаксации Вселенной: τ L = η L η I ≃ 16 γ 2/3 v - 1 = 15. (12.20) Следовательно, мы можем ввести понятие температуры векторного бозона T v, который наследуется конечными продуктами распада векторного бозона (фотонами). Согласно распространенным в настоящее время представлениям, эти фотоны образуют Космический Микроволновое фоновое излучение во Вселенной. Действительно, предположим, что один фотон возникает в результате аннигиляции продуктов W ± -бозона Распадаются, а второй - от Z-бозонов. Ввиду того, что Объем Вселенной постоянен в рамках модели эволюции, являющейся Таким образом, естественно ожидать, что плотность фотонов совпадает с с плотностью бозонов [ 1] п γ = Т 3 γ 1 π 2 × 2.404 ≃ n v. (12.21) На основании (12.14), (12.16), (12.17) и (12.21) можно оценить температура T γ космического микроволнового фонового излучения, возникающего при аннигиляции и распаде W − и Z − бозонов. Это дает T γ ≃ [ 2,431 2,404 × 2] 1/3 T v = 0,8 × T v, (12.22) Где температура векторных бозонов T v = [H I M 2 I ] 1/3 - инвариантная величина в рамках рассматриваемой модели. Этот инвариантный Муравей можно оценить в T v = [H I M 2 Я ] 1/3 = [H 0 M 2 W ] 1/3 = 2,73 / 0,8 К = 3,41 К, (12.23)
Электрослабые векторные бозоны 326 Что удивительно близко к наблюдаемой температуре Космического микроволнового фонового излучения. В данном случае это Непосредственно следует, как видно из приведенного выше анализа наших численных расчетов.
Расчетов, из-за преобладания продольных векторных бозонов с высокими Импульсов и того факта, что время релаксации равно обратному
|
|||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 67; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.14.132.214 (0.011 с.) |