Основы специальной теории относительности

79

как причинная функция Грина сопутствующего времени:

d 2 s (Х (0) | Х I (0))

dX

2

(0)

= δ (X (0) - X I (0)).

(2.39)

Следовательно, положительная геометрическая стрелка времени s ≥ 0 является следствием

Постулата о существовании вакуума как состояния с наименьшей энергией

Системы, что приводит к существованию источника абсолютного времени

s = 0. Положительная стрелка времени означает нарушение классической симметрии.

относительно преобразования s в − s. В отличие от классического

Симметрии, нарушение симметрии в квантовой теории называется

Квантовая аномалия 5. В предположении существования вакуума

Как физическое состояние с наименьшей энергией, второе квантование произвольного

релятивистская система приводит к абсолютному геометрическому времени начала координат s = 0 в

Эта система. Вопрос о том, что было до создания релятивистского

Частица или вселенная не имеют физического смысла для наблюдателя, измеряющего

время, потому что время s = 0 создается вместе с квантовым релятивистским

Вселенная как следствие стабильности Вселенной.

Мы видели, что в квантовой теории в каждой системе отсчета

Есть два измеримых времени: собственное время (2,38) на мировой линии

и относительное время [X (0) ] (2.38) в пространстве событий [X (0), X (j) ]. В

По квантовой теории, эти два времени дополняют друг друга и не могут быть

Идентифицированы. Следовательно, так называемый парадокс близнецов, возникающий в классической

Релятивистской механики нет в квантовой теории.

Аномалия, связанная с полями Дирака, также следует из постулата существования вакуума.

На этот факт впервые указал Джордан [13 ], а затем переоткрыли авторы [14, 15]. В

Постулат существования вакуума подтверждается рядом экспериментальных эффектов, в частности, аномальным

Распад псевдоскалярных связанных состояний (нейтральный пион и пара-позитроний) на два фотона.

Стр. 80

Исходные данные и системы отсчета 80

2.3.6 Как инвариантная редукция

Отличаются от выбора датчика?

Сравним теперь калибровочно-инвариантный метод описания поля dy-

[ 9, 10] к калибровочно-неинвариантному методу, предполагая, что координата

конечное время τ становится наблюдаемы м 6. В случае рассматриваемого СР

это предположение подразумевает использование синхронной калибровки e (τ) = 1 в

действие (2.21):

S SR =

τ 2

∫ τ 1

d τ [ − P (α)

dX (α)

d τ

+

Е (т)

М (

п

2

(α) - м 2)].

(2.40)

Это дает теорию без ограничений:

S SR | [e = 1] =

(2.41)

Знак равно

τ 2

∫ τ 1

d τ [P (i)

DX (i)

d τ -

П (0)

DX (0)

d τ -

1

М (

− P 2

(0)

+ P 2

(я)

+ м 2)].

С точки зрения квантования уравнение. (2.41) описывает нестабильную систему

Tem, потому что он содержит переменную X (0), вносящую отрицательный вклад

К энергии

E =

1

М (-P

2

(0)

+ P 2

(я)

+ м 2),

которое определено в интервале (−∞ <E < ∞). Действие частицы

на трехмерной гиперповерхности, определяемой условием P (0) = 0

(аналогичное ограничение в GR называется минимальной поверхностью [ 16])

Предположение о координатном времени x 0 в качестве наблюдаемой использовалось в ОТО при описании

островных гравитационных объектов [ 16].

Стр. 81

Однородное приближение общей теории относительности.

Год

Совпадает с ньютоновским действием

S SR | [e = 1, P (0) = 0] = S Ньютон =

τ 2

∫ τ 1

d τ [P (i)

˙

X (i) -

P 2

(я)

2м]

.

(2.42)

С точностью до постоянного множителя, а также с действием Эйнштейна (2.13) в

Нерелятивистский предел, где время X (0) в системе покоя совпадает

С интервалом времени с. Теория (2.41) при ограничении

п

2

(0)

= P

2

(я)

+ м

2

Сводится к СТО за счет восстановления калибровочной симметрии.

Эйнштейн [ 7 ] обнаружил, что, в отличие от классической механики, всего два

Наблюдатели необходимы, чтобы полностью описать движение релятивистского

Частица: первая покоится, а вторая движется вместе с частицей.

Например, каждый наблюдатель Эйнштейна измеряет собственное время жизни

Нестабильная частица. Следовательно, время - величина относительная. Эйнштейн

Описал на этот раз относительность как чистый кинематический эффект, используя

Преобразования Лоренца из фиксированной системы отсчета в движущуюся. В виде