Где d - скалярное дилатонное поле, а (N) - конформный вес. В

В частности, метрический тензор ОТО g µ ν отличается

от метрического тензора конформной теории ~g μν:

g µ ν = e − 2D

~g μν.

(4.42)

В отличие от обычного скалярного поля дилатон D имеет

Определенные метрики в гильбертовом пространстве, т.е. отрицательная вероятность.

Поле дилатона D можно разложить на гармоники

D (x

0

,Икс

1

,Икс

2

,Икс

3

) = 〈 D 〉 (x

0

) + D (х

0

,Икс

1

,Икс

2

,Икс

3

),

(4,43)

где 〈 D 〉 (x 0) - нулевая дилатонная гармоника, а D (x 0, x 1, x 2, x 3) -

Сумма других нелинейных гармоник с условием

∫ V 0

d

3

xD = 0.

3. Нулевая дилатонная гармоника 〈 D 〉 (x 0) определяется как среднее от дилатонной гармоники 〈 D 〉 (x 0).

тонна конечным объемом V 0 = ∫ V 0

D 3 x

〈 D 〉 (x 0) = V − 1

0

∫ V 0

D 3 xD (x 0, x 1, x 2, x 3).

(4,44)

Нулевые дилатонные гармоники описывают светимость, определенную в ob-

Сервисная космология и астрофизика как (со знаком минус) лога-

Рифм космологического масштабного фактора

〈 D 〉 = − lna = ln (1 + z),

(4,45)

где z = (1 - a) / a - красное смещение. Нулевые дилатонные гармоники

Играет роль времени в полевом пространстве событий. Соответствующие

Стр. Решебника 146

Нелинейные реализации групп симметрии 146

Канонический импульс нулевой дилатонной гармоники становится

Энергия Вселенной в этом поле пространства событий и посредством чего

Решена проблема ненулевой энергии в общей теории относительности.

Ненулевые дилатонные гармоники D в силу ортогональности с нулевым

Ротовые гармоники, имеют нулевой импульс и становятся ньютоновскими

Потенциалы, как и те, которые вдвое увеличивают угол отклонения

Течение светового луча полем притяжения Солнца, по сравнению с

Теория Ньютона.

Связь между переменными стандартной (ых) и конформной моделей.

(в) можно проиллюстрировать на примере массивной части фермиона

Действие

W m [g s, Ψ s ] = −∫ d 4 x √ − g s Ψ s Ψ s m 0,

(4,46)

и их преобразования в конформные значения:

g sµ ν = e − 2D g cµ ν = e − 2D

~g μν,

Ψ s = e 3D / 2 Ψ c. (4,47)

В результате получаем

W m [g c, Ψ c, D] = −∫ d

4

x √ - г с Ψ с Ψ с й -D м 0.

(4,48)

Это соответствие между общей теорией относительности и ее соответствием -

аффинная версия была установлена ​​ еще Дираком [15 ]. Все класси-

Калибровочные тесты в общей теории относительности, включая прецессию Меркурия

Перигелий, отклонение светового луча от Солнца, гравитационный красно-

Сдвиг и гравитационное линзирование реализованы в полном объеме.

Результат (4.48) означает, что в конформно-аффинной версии (4.37)

Космологический масштабный коэффициент (4.45) изменяет не интервал, а частичное

Стр. Решебника 147

4.5. Теория гравитации как нелинейная реализация A (4) ⊗ C

147

Массы частиц. Вместо расширения пространства с постоянными размерами

Космические объекты в Стандартной космологии, Конформный космоло-

Энергия приводит к постоянному пространству с уменьшающимися космическими объектами»

Размеры. Итак, переход к конформным переменным как наблюдаемым имеет

Та же радикальная парадигма, что и переход к гелиоцентрической системе.

Тематика ссылок в средние века. Следствие этого

Переход состоит в более простой классификации наблюдаемых данных

В системе отсчета наблюдателя, где эволюция

Возникает сам, вместе с объектами его наблюдения. в

Гелиоцентрическая система, сам наблюдатель вращается вместе с Землей

Вокруг Солнца. В классе системы ссылок и наблюдаемых

Переменные конформной теории, которые испытывает сам наблюдатель

Космическая эволюция его массы вместо внешнего пространства.

Кроме того, в каждой точке риманова пространства касательная

Введено пространство Минковского в системе отсчета Фока. В-

Тервал принимает форму суммы произведений компонентов тетрад Фока.

В касательном пространстве Минковского с метрикой

η (α) (β) = знак: (1, − 1, − 1, − 1):

~g μν дх

µ

dx

ν

= ω (α) ⊗ ω (β) η

(α) (β)

.

Компоненты репера Фока ω (α) являются инвариантами, соответствующими

общие преобразования координат. Вот почему, как мы демонстрируем

Позже гравитон в теории (4.37) имеет только одну компоненту, в отличие от

К стандартной общей теории относительности.

Стр. Решебника 148

Нелинейные реализации групп симметрии 148

Резюме

С целью построения квантового оператора созидания