Где все канонические импульсы и скорости удовлетворяют условию

ограничения ограничений [ 9]. Этот факт затрудняет однозначное

Определение генератора эволюции квантового состояния в

Соответствующая квантовая теория.

Вторая проблема - это самосогласованность возмущения

Ори. Как было замечено еще К. Кучаром [10 ], упущение

Функция N обычно не включается в линеаризованное ограничение

Уравнения. Это несамосогласованность, которая, в свою очередь, очень непоследовательна.

Приводит формулировку теории возмущений. Действительно,

Метрическое представление функционала состояния основано на

Предположение, что компоненты метрического тензора взяты

Как независимые переменные. В классической теории эта гипотеза

Была сформулирована как «теорема о тонком сэндвиче», согласно

Стр. Решебника 163

Проблемы гамильтоновой постановки

163

Начальные значения метрического тензора вместе с его производными

Которые однозначно (при подходящих граничных условиях) определяют

Метрика пространства-времени. Предполагается, что при установке начального гипер-

Поверхности метрического тензора вместе с его производными и с помощью

Четыре уравнения связи, можно определить четыре неизвестных

единицы - функция пропуска и вектор сдвига, то есть для определения

Полностью 4-метрика пространства-времени. В линейном приближении это

Теорема нарушена и необходимо как-то исправить ошибку

Функция и вектор сдвига. Отсюда можно сделать вывод, что в

Линейного приближения недостаточно информации, чтобы определить-

у меня, например, функция отставания по заданной метрике и ее

Производная по времени.

Еще одна проблема - проблема редукции. Это означает отдельный

Соотношение динамических переменных теории на связи

поверхности избыточных параметров калибровочных преобразований. Из

Конечно, эта проблема связана с двумя предыдущими. Есть два

Способы решения этой проблемы. Первый заключается в наложении дополнительных

Стандартные калибровочные условия для исключения дополнительных переменных. Второй способ

Решение ограничений. К преимуществам первого метода

Следует отметить его удобство и простоту, потому что, как обычно,

Выбираются такие условия, которые существенно позволяют проводить расчеты,

Но его недостаток - в довольно узкой применимости такого калибра

И неуверенность в том, что конкретный калибр не портит

«Настоящая» динамика. Метод решения ограничений, если он

может быть выполнено, должно быть идеальным для исследователей [ 11, 12, 13].

Стр. Решебника 164

Гамильтонова формулировка теории гравитации 164

Структура четырех локальных ограничений первого рода (5.23) и

(5.24) не отражает структуру диффеоморфизмов

Гамильтонова формулировка теории гравитации. Напомним, что в

В гамильтоновой формулировке мы имеем один глобальный (5.1) и три

Локальные диффеоморфизмы (5.2).

Конечно, на пути построения квантовой гравитации есть

Ряд других проблем как фундаментального, так и технического

Персонаж. Среди них отметим неперенормируемость

Теория, связанная с размерностью постоянной Ньютона, и

вопросы интерпретации вектора квантового состояния [ 14]

Описание квантовой Вселенной. Для последних нет

Вне классических инструментов.

6. Локальное условие минимальности поверхности v D = 0 (5.24) приводит к

Отсутствие какой-либо динамики, в том числе космологической 2.

7. Класс функций стандартной теории возмущений [ 15]

g µ ν (x

0

, x) = η µ ν + O (1 / | x |),

где η µ ν = Diag: (1, − 1, − 1, − 1), исключает космологический

Эволюция. Напомним, что с тех пор, как пионерские результаты Фридмана

и, продолжая их современное развитие [16, 17, 18, 19],

В общей теории относительности это утверждение можно резюмировать следующим образом: в нестатическом пространстве

общей теории относительности с замкнутым семейством гиперповерхностей t = const и ненулевой энергией -

Импульс материи, не существует глобальное время, как сравнение (идентификатор Эста, непрерывное семейство