Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Предельный переход от ряда Фурье к интегралу ФурьеСодержание книги
Похожие статьи вашей тематики
Поиск на нашем сайте
Для разложения функции f(t) в ряд Фурье на всей оси 0 t необходимо, чтобы эта функция была периодической. При представлении функции заданной в интервале (-π/2; π/2), в виде ряда Фурье в этом интервале, функция периодически продолжается с периодом Т за пределы этого интервала. В этом случае получающаяся периодическая функция представляется в виде бесконечной суммы гармоник. Установим, что будет с разложением, если Т→ ∞. Пусть дана периодическая функция f(t), допускающая в интервале (-Т/2; Т/2) разложение в ряд Фурье т.е. ∆ω=2π/T или в другой форме
где - относительная комплексная амплитуда. При Т→ ∞ частота первой гармоники разложения f(t) в ряд Фурье: ∆ω=2π/Т → 0. Однако величина ∆ω является приращением частоты при переходе от одной частоты к соседней. При Т→ ∞ приращение частоты становится величиной бесконечно малой, т.е. ∆ω → dω. Обозначим через ω часиоту k –ой гармоники, т.е. положим ω=k∆ω. Под знаком суммы в правой части (2) величина ω принимает дискретные значения. Если Т→ ∞ то ω становится непрерывной величиной. В этом случае
или F(jω) = U(ω)-jV(ω), где функция U(ω) – четная, а V(ω) – нечетная относительно ω. Функцию F(jω) можно записать в виде: где - модуль преобразования Фурье, четная функция. - аргумент, нечетная функция. Сравним преобразование Фурье F(jω) c относительной комплексной амплитудой k – ой гармоники F(jk∆ω). В пределе при Т → ∞ (т.е. при ∆ω → 0) правая часть этого равенства совпадает с правой частью равенства (4), т.е. учитывая, что , найдем где Функция F(jk∆ω) даёт при фиксированном k значение относительной амплитуды k- й гармоники разложения периодической функции в ряд Фурье. Если k=0,1,2…,то F(jk∆ω) принимает значения F (jo), F(j∆ω), F(j2∆ω). Функция F(jω) характеризует закон изменения относительных комплексных амплитуд разложения непериодической функции на сумму гармоник, так как частота ω принимает непрерывный ряд значений, то график F(jω) состоит не из отдельных (дискретных) точек, а является непрерывной кривой. Интеграл Фурье дает разложение, представляющее собой сумму бесконечно большого числа гармоник, амплитуды которых бесконечно малы, а частоты смежных гармоник бесконечно близки. Комплексная бесконечно малая амплитуда каждой гармоники, как следует из (5) будет Амплитуды каждой гармоники в разложении с помощью интеграла Фурье бесконечно малы, поэтому изобразить их на графике не представляется возможным. Поэтому для того, чтобы использовать спектральное представление и для анализа непрерывных процессов по оси ординат откладывают не амплитуду гармоники А, а значение относительной амплитуды. Для периодической функции f(t) получится график т.е. график, характеризующий среднее значение амплитуды, приходящейся на единицу длины интервала частот. В пределе, при Т→ ∞ функция F(j∆ω) превращается в F (jω) непериодической функции f(t), которая с точностью до постоянного множителя π представляет собой отношение бесконечно малого приращения амплитуды, имеющей место при бесконечно малом приращении частоты к указанному приращению частоты Аргумент спектральной характеристики argF(jω) = φ(ω) характеризует начальную фазу гармоник разложения непериодической функции f(t), а функция является относительной амплитудой этих гармоник. Пример. Определить частотные свойства одиночного импульса высотой А и длительностью τ.
Периодически продолжаем функцию с периодом Т и находим коэффициенты ak и bk, функция четная bk=0. Амплитудно-частотный спектр Ak =│ak│ будет иметь вид:
Графически спектр одиночного импульса изобразить нельзя. Построим график функции │F(jk∆ω) │, т.к.
Первое значение: При k=0,1,2 … F(jk∆ω) принимает дискретный ряд значений. Через концы отрезков проходит огибающая │F(jω) │, величина площадей заштрихованных прямоугольников с точностью до множителя π равна ak. Нетрудно видеть, что в отличие от огибающей для частотного спектра ak кривая │F(jω) │не зависит от уменьшения (увеличения) частотного интервала ∆ω, происходящего при увеличении (уменьшении) периода Т последовательности импульсов. При Т → ∞ интервал станет бесконечно малым, однако относительные амплитуды остаются неизменными. В данном примере является действительной. В общем случае она может быть и комплексной.
ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ФУРЬЕ Прямое и обратное преобразование Фурье Совокупность операций, позволяющих по заданной функции f(t) находить соответствующую ей спектральную характеристику F(iω) называется преобразованием Фурье: Символически формулу (1)будем записывать в виде Интеграл в правой части (1) как и ранее понимается в смысле главного значения, т.е. Равенство (1) устанавливает связь между функцией f(t), аргументом которой служит t, и ей соответствующей комплексной функцией F(iω), имеющей в качестве аргумента частоту ω. Формула интеграла Фурье позволяет от известной функции F(iω) определить соответствующую ей функцию f(t). На этом основании формулу (3) называют обратным преобразованием Фурье. Символически будем записывать В ряде задач автоматического регулирования функция f(t) характеризует процесс, имеющий место лишь начиная с некоторого момента времени t, который можно принять за нулевой. В этом случае f(t) ≡ 0 при t < 0 (1) принимает вид Преобразование (5) называется прямым односторонним преобразованием Фурье. Обратное преобразование Фурье, соответствующее прямому одностороннему преобразованию, остается двусторонним по переменной ω и дается равенством При t= 0, значение правой части (6) равно ; при t < 0, f(t) ≡ 0
СВЯЗЬ ПРЕОБРАЗОВАНИЙ ФУРЬЕ И ЛАПЛАСА Формула прямого преобразования Лапласа может рассматриваться как результат определенным образом построенного обобщения одностороннего преобразования Фурье. Пусть, например, f(t) удовлетворяет условиям Дирихле в интервале 0 ≤ t < ∞, причем f(t) ≡ 0 при t< 0. Как известно, преобразование Фурье может быть применено к функциям f(t), для которых интеграл существует (условие абсолютной интегрируемости). Этому условию не удовлетворяют многие функции, используемые при анализе процессов в автоматических системах, например 1(t), Asin(ω t), Acos(ω t), eαt при α >0, t и др. Для того чтобы иметь возможность подобную функцию f(t) преобразовать по Фурье, предварительно ее надо умножить на e-ct где вещественное число С>C0 выбрано таким образом, чтобы интеграл был бы сходящимся. Значение С0 для каждой функции f(t) является вполне определенным. Используя формулу прямого одностороннего преобразования Фурье, будем преобразовывать по Фурье не f(t), а f(t)e-ct, удовлетворяющую условиям применения этого преобразования. Введя новую комплексную переменную S=c+jω, получим . Это выражение представляет собой формулу прямого преобразования Лапласа. Таким образом, преобразование Лапласа является результатом распространения преобразования Фурье на функции, которые, удовлетворяя условиям Дирехле в интервале 0<t< ∞, не удовлетворяют в этом интервале условию абсолютной интегрируемости. Если F(jω) спектральная х – тика f(t), то функция F(S) комплексной переменой S является спектральной характеристикой затухающей функции времени f(t)e-ct. Рассмотрим формулу обратного преобразования Фурье: Заменим в правой и левой частях этого равенства f(t) на f(t)e-ct, получим: Учитывая, что S=e + jω, dω=dS/j, найдём Это равенство является формулой обратного преобразования Лапласа, т.е. обратное преобразование Лапласа может рассматриваться как развитие обратного преобразования Фурье. Ранее отмечалось, что представление функции в виде интеграла Фурье соответствует представлению функции в виде суммы бесконечно большого числа гармоник с бесконечно малыми амплитудами, причем частоты гармоник отличаются друг от друга бесконечно мало. Аналогично этому представлению f(t) в виде (*) соответствует представлению этой функции в виде бесконечно большого числа бесконечно малых составляющих, являющихся колебаниями с бесконечно малыми амплитудами, затухающих по экспоненциальному закону. Свойства преобразования Фурье аналогичны свойствам преобразования Лапласа.
|
||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-04-21; просмотров: 518; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.218.99.80 (0.01 с.) |