Характеристика сил, действующих в машинах

I. Движущие силы P _д, или их моменты M _д. Эти силы и моменты приложены к ведущим звеньям и приводят машины в действие. Их работа всегда имеет положительный знак, т. е. A _д > 0. Это связано с тем, что движущие силы образуют острый угол с направлением движения звена, к которому они приложены. При решении задач кинетостатики двигателей эти силы задаются в виде индикаторных или силовых диаграмм. В технологических машинах они подлежат определению. Необходимо иметь в виду, что в таких машинах, как двигатели внутреннего сгорания, такт сжатия требует затрат энергии, и в этом такте работа движущих сил не производится, а выполняемая работа является работой сил сопротивления. Однако работа движущих сил в такте расширения (рабочего хода) существенно больше работы сопротивления в такте сжатия. Поэтому в течение каждого цикла имеется превышение работы движущих сил над работой сил сопротивления, что позволяет двигателю быть двигателем.

II. Силы полезного сопротивления P _п.с., или их моменты M _п.с. Эти силы и моменты приложены к ведомым звеньям, связанным с исполнительными органами машин, и поэтому являются силами и моментами производственных, или технологических сопротивлений. Их работа имеет отрицательный знак, т. е. A _п.с. < 0, так как моменты направлены против угловых скоростей звеньев, а силы образуют с направлением скоростей движения тупые углы. При решении задач кинетостатики технологических машин эти силы задаются в виде механических характеристик, или силовых диаграмм. В некоторых технологических машинах, таких как поршневые компрессоры,в такте расширения сила давления сжатого газа выполняет положительную работу, и по этой причине относится к движущей силе. Однако затем в такте сжатия выполняемая силами сопротивления работа существенно больше положительной работы в такте расширения, поэтому поршневой компрессор и относится к технологическим машинам.

III. Силы вредного сопротивления. К этим силам относятся силы трения F _тр (или моменты сил трения M _тр), которые возникают во всех кинематических парах в связи с наличием в них относительного движения звеньев. Они направлены всегда против движения звена в кинематической паре, поэтому совершают отрицательную работу, т. е. A _тр < 0. В некоторых случаях силы трения выполняют положительную роль, например в тормозах или транспортных машинах в точках соприкосновения колёс с дорогой (автомобиль) или с рельсом (локомотив).

К силам вредного сопротивления относятся также силы сопротивления среды, в которой функционирует техническое устройство. Это – силы сопротивления движению в воздушной среде и силы сопротивления движению в воде и других средах. Однако изучение этих сил выходит за рамки данного курса и здесь они не рассматриваются.

IV. Силы тяжести (или силы веса) G. Эти силы действуют в зоне притяжения Земли согласно закону всемирного тяготения и определяются произведением , где m – масса звена, кг; g – ускорение свободного падения, равное . Силы веса приложены в центре тяжести звена и направлены всегда к центру Земли, т. е. вертикально вниз. При движении звена вниз силы веса совершают положительную работу, при движении вверх – отрицательную работу. За цикл движения звена суммарная работа этих сил равна нулю.

V. Силы инерции , или их моменты . Эти силы возникают во всех случаях, когда имеет место неравномерное и/или непрямолинейное движение звена. Они направлены против соответствующих ускорений (линейного или углового). Работа сил инерции может быть как положительной, так и отрицательной, в зависимости от направления этих сил по отношению к скорости движения звена, однако сумма этих работ за цикл движения равна нулю.

VI. Силы реакций связей в кинематических парах (или просто реакции в кинематических парах) . Реакция в кинематической паре возникает в результате того, что под действием сил, приложенных к одному из звеньев пары, это звено стремится совершить движение в направлении действия сил, однако другое звено препятствует этому. Согласно одному из основных постулатов механики, любое действие вызывает равное и противоположно направленное противодействие, поэтому со стороны другого звена появляется реакция, противоположная направлению равнодействующей сил, приложенных к первому звену.

В первом приближении, т. е. при неучёте сил трения в кинематической паре, реакции направляются вдоль нормали в точке контакта элементов кинематической пары (рис. 4.1). На указанном рисунке изображены элементы звеньев 1 и 2, образующих кинематическую пару с контактом в точке A. Через эту точку проведена нормаль n - n к элементам кинематической пары, на которой располагаются реакции в точке A. Реакции обозначены, как отмечено выше, буквой с подстрочными индексами, состоящими из двух чисел, указывающими, со стороны какого звена действует реакция (первый индекс) на какое звено (второй индекс) данной пары. В данном случае – это реакция первого звена на второе, – это реакция второго звена на первое; естественно, что имеет место равенство .

Полезно помнить, что, несмотря на то, что эти реакции равны и противоположны, они не уравновешивают друг друга, так как каждая из них приложена к своему звену. Реакции уравновешиваются в случае, если кинематическая пара рассматривается в сборе.

Работа реакций в кинематической паре равна нулю, т. е. , так как в направлении их действия отсутствует движение.

 

Задачи кинетостатики

 

Основными задачами раздела являются:

1) определение реакций в кинематических парах механизмов с целью их использования в дальнейшем для прочностных расчётов звеньев и элементов кинематических пар, расчёта сил трения, КПД и т. д.;

2) определение уравновешивающей силы P _ур или уравновешивающего момента M _ур на ведущем звене.

Для решения этих задач необходимо знать:

1) кинематическую схему механизма и кинематические размеры его звеньев;

2) массы и моменты инерции звеньев.

3) внешние силы, действующие в машинах (применительно к технологическим машинам должны быть известны силы полезного, то есть технологического сопротивления, применительно к машинам-двигателям необходимо знать движущие силы).

 

Для лучшего понимания задач кинетостатики и необходимых для этого исходных данных обратимся к примеру на рис. 4.2. Механизм, представленный на этом рисунке, является четырёхшарнирным кривошипно-коромысловым, к звену 3 которого присоединён исполнительный орган, например тигель плоскопечатной машины. На это звено против направления его движения действует момент сопротивления , являющийся полезной нагрузкой. Движение механизма происходит в результате действия на ведущий кривошип 1 движущей силы, являющейся одновременно уравновешивающей силой . Под её действием кривошип вращается по направлению движения часовой стрелки с угловой скоростью ω ₁. На звенья механизма действуют также силы веса звеньев, силы инерции и, конечно, реакции в кинематических парах.

По всем указанным на схеме силам и моментам после кинетостатического расчета (анализа) должна быть полная ясность как в отношении их величин, так и в отношении направлений. Решение задачи может быть представлено в виде следующих ступеней:

1. И с х о д н ы е д а н н ы е: схема механизма со всеми кинематическими размерами его звеньев, массовые характеристики звеньев (массы – m, кг; моменты инерции – J, ): звена 1 – m ₁, , звена 2 – m ₂, , звена 3 – m ₃, .

2. П р е д в а р и т е л ь н ы й р а с ч ё т: силы веса звеньев (, ускорение свободного падения ) – G ₁, G ₂, G ₃; силы инерции и моменты сил инерции звеньев – , Н; Н, , Нм; , Н, , Нм.

3. О с н о в н о й р а с ч ё т: реакции в кинематических парах: – в кинематической паре O ₁, – в кинематической паре A, – в кинематической паре B, – в кинематической паре C. Уравновешивающая сила на кривошипе, приводящая в действие механизм.

Расчёт сил инерции

Расчёт сил инерции относится к предварительному расчёту, предшествующему основной задаче определения реакций в кинематических парах.

Силы инерции возникают во всех случаях, когда звенья движутся непрямолинейно и/или неравномерно. Рассмотрим три вида движения звеньев.

П о с т у п а т е л ь н о е д в и ж е н и е з в е н а. Этот вид движения чаще всего относится к ползунам, движущимся относительно прямолинейных направляющих (рис. 4.3). Пусть при этом – масса ползуна, – его ускорение.

Сила инерции элементарной массы звена . Если просуммировать все элементарные силы инерции данного ползуна, то есть найти сумму , то получится главный вектор сил инерции звена, равный . То есть главный вектор сил инерции, или просто сила инерции звена в его поступательном движении равна массе звена, помноженной на его ускорение. Знак «−» в правой части формулы указывает на противоположность направления силы инерции по отношению к ускорению.

В р а щ а т е л ь н о е д в и ж е н и е з в е н а. В этом движении находятся кривошипы, кулисы, коромысла и другие звенья механизмов. Возьмём стержневое звено ОА (рис. 4.4), вращающееся вокруг неподвижной точки О. Масса звена равна , момент инерции относительно центра масс S равен . Вращение происходит с угловой скоростью и угловым ускорением . Расстояние между центром масс и центром вращения равно .

Вычислим ускорение, с которым движется центр масс S. Его нормальное ускорение равно , тангенциальное ускорение равно . Так как эти составляющие полного ускорения перпендикулярны друг другу, то полное ускорение . Результатом этого ускорения является сила инерции, приложенная в центре масс и направленная противоположно ускорению .

Угловое ускорение звена вызывает появление инерционного момента (или момента сил инерции), направленного по отношению к нему в противоположную сторону .

В этой формуле момент инерции принимается относительно центра вращения и определяется как .

Частные случаи

1.

2. .

3. .

П л о с к о-п а р а л л е л ь н о е д в и ж е н и е з в е н а. Такое движение совершают чаще всего шатуны механизмов. На рис. 4.5 изображён шатун, совершающий такое движение. Масса шатуна равна , момент инерции относительно центра масс равен .

Звено движется, имея угловое ускорение и ускорение центра масс . Аналогично вращательному движению в этом случае также будут действовать оба инерционных фактора: сила инерции , противоположная ускорению центра масс, и момент сил инерции , противоположный угловому ускорению.

Замечание. Как видим, для расчёта сил инерции необходимо знать ускорения, с которыми движутся звенья механизма. Поэтому кинетостатическому расчёту должен предшествовать кинематический анализ механизма.

 

Общие положения силового расчёта

П р и н ц и п Д а л а м б е р а. Силовой расчёт механизмов выполняется на основе принципа Даламбера, позволяющего рассматривать подвижные системы, к которым относятся механизмы как неподвижные, так и находящиеся в равновесии. Принцип Даламбера можно сформулировать так: если к системе сил, действующих на подвижную систему, добавить силы инерции, то такую систему можно рассматривать как находящуюся в равновесии, и к ней применимы законы статики.

П р и н ц и п о с в о б о ж д а е м о с т и. Если рассматривать механизм в целом, то имеющаяся в каждой кинематической паре, согласно принципу равенства действия и противодействия, пара сил (реакций), действующих по одной линии действия и равных по величине, уравновешивается и на равновесие механизма в целом не влияет. Так что даже в простом механизме определить эти реакции невозможно – они не войдут в уравнения равновесия. Для определения реакций необходимо механизм расчленить на части, каждая из которых была бы статически определима и в которой неизвестные реакции входили бы в число внешних сил и в уравнения равновесия. Принцип освобождаемости заключается, таким образом, в выделении части механизма путём разрушения некоторых кинематических пар и заменой в них связей реакциями, подлежащими определению.

С т а т и ч е с к а я о п р е д е л и м о с т ь г р у п п А с с у р а.
В кинематических парах пятого класса, будь то поступательная или вращательная пара, реакция характеризуется тремя параметрами: величиной, направлением и положением точки приложения. Причём в поступательной паре реакция направлена перпендикулярно направляющей, то есть известна по направлению (рис. 4.6, а). Два другие параметра неизвестны – это величина реакции и точка приложения (расстояние x от точки приложения до, например, левого торца звена 2). Во вращательной паре реакция проходит через центр шарнира (рис. 4.6, б), то есть известна её точка приложения. Два другие параметра – величина и направление также неизвестны. Таким образом, в любой кинематической паре пятого класса имеются два неизвестных параметра. Согласно положениям теоретической механики для твёрдого тела (в том числе и для звена механизма) можно в плоскости составить три уравнения равновесия. Для статической определимости системы звеньев необходимо равенство количества уравнений равновесия и количества неизвестных в них. Если в кинематической цепи имеется n звеньев, для каждого из которых можно составить три уравнения равновесия, то общее количество уравнений будет равно 3 n. Если в этой кинематической цепи количество кинематических пар равно p ₅, а в каждой паре имеется два подлежащих определению параметра, то их общее количество равно 2 p ₅. Для статической определимости системы звеньев необходимо равенство количества уравнений равновесия и количества неизвестных в них, то есть

.

Это равенство совпадает с условием существования группы Ассура, следовательно, группа Ассура является статически определимой кинематической цепью, и силовой расчёт механизмов производится по группам Ассура.

П о с л е д о в а т е л ь н о с т ь с и л о в о г о р а с ч ё т а м е х а н и з м а. Силовой расчёт начинается с последней группы Ассура, в состав которой входит исполнительный орган машины, на который, как известно, действуют силы полезных (производственных или технологических) сопротивлений. При расчёте технологических машин эти силы входят в число исходных данных. В последнюю очередь рассчитывается входное (ведущее) звено.

М е т о д ы с и л о в о г о р а с ч ё т а. Здесь мы только перечислим эти методы. Итак, задачи силового расчёта решаются с применением следующих методов:

– метод планов сил;

– метод разложения сил;

– аналитический метод;

– метод «жёсткого рычага» Н. Е. Жуковского;

– экспериментальный метод.

4.5. Метод планов сил

Рассмотрим метод планов сил для групп Ассура 2-го класса. Схемы этих групп хорошо известны из разделов структуры и кинематического исследования механизмов. Начинаем изучение проблемы с простейшей группы 2-го класса – группы 5-го вида.

Г р у п п а А с с у р а 2-г о к л а с с а 5-г о в и д а. Согласно принципуосвобождаемости, выделяем эту группу из механизма, освобождая от связей в кинематических парах и заменяя их реакциями. Схема группы представлена на рис. 4.7, а в масштабе , где отброшенные звенья изображены штриховыми линиями.

 

Сама же группа, как видим, состоит из двух ползунов 2 и 3, образующих поступательную кинематическую пару друг с другом. Ползун 2 при этом образует вращательную кинематическую пару A с отброшенным звеном 1, а звено 3 движется поступательно вдоль горизонтальных направляющих. В большинстве случаев и сила веса звена 2, и его сила инерции невелики из-за малости массы этого звена. Поэтому без ущерба для точности расчётов этими силами можно пренебречь. На ползун 3 действуют сила сопротивления , сила веса и сила инерции .

Со стороны отброшенных звеньев действуют реакции в паре A и со стороны направляющих. Во внутренней поступательной паре группы действует реакция . Все три реакции подлежат определению. На схеме нагружения реакции показаны штриховыми линиями, так как точные направления их действия неизвестны.

Для решения задачи определения реакций запишем уравнение равновесия

всей группы Ассура в векторной форме

,

в котором, согласно принципу Даламбера, учтём силу инерции звена 3. В этом уравнении первые три вектора подчёркнуты двумя чертами, как известные по величине и направлению. Другие два подчёркнуты одной чертой, так как вектор направлен по горизонтали в силу того, что, как было сказано выше, влиянием сил веса и сил инерции ползуна 2 мы пренебрегли из-за их малости, а вектор направлен перпендикулярно направляющим ползуна 3.

Выбрав масштаб плана сил и поделив на него известные значения сил, строим векторный многоугольник в порядке их записи в уравнении (рис. 4.7, б). В этом многоугольнике все векторы по обходу контура направлены в одну сторону, т. е. нет ни одного вектора, направленного навстречу остальным. Это соответствует условию равновесия системы сил, действующих на группу Ассура.

Что касается реакции , то из-за невесомого ползуна 2 она будет равна реакции во вращательной паре A, т. е. имеют место равенства: и . В заключение вычисляются физические величины сил реакций с использованием масштаба плана , Н и , Н.

Г р у п п а А с с у р а 2-г о к л а с с а 2-г о в и д а. Рассмотрим группу Ассура второго класса второго вида, состоящую из шатуна 2 и ползуна 3
(рис. 4.8, а) и входящую в состав, например кривошипно-ползунного механизма, одного из самых простых и широко применяемых четырёхзвенных механизмов.

Группа изображается в масштабе . На ползун 3 действует внешняя сила и сила инерции ползуна , на шатун действуют сила инерции , приложенная в центре масс S ₂, и момент сил инерции . Крайними кинематическими парами группы Ассура являются вращательная пара в точке А и поступательная пара ползуна 3 со стойкой. Отбрасывая кривошип 1 и стойку 0, освобождаем группу Ассура от связей и вместо них прикладываем неизвестные реакции в точке А и в поступательной паре, проведя её линию действия через точку В перпендикулярно направляющей. Отброшенные звенья показаны на схеме штриховыми линиями.

Записываем уравнение равновесия всей группы в целом в векторной форме

.

В правой части этого уравнения стоит нуль, указывающий на равновесие. В этом уравнении первые пять векторов, подчёркнутых двумя чертами, известны по величине и направлению. Шестой вектор неизвестен полностью, поэтому не подчёркнут совсем. Последний вектор, представляющий реакцию в поступательной паре, направлен перпендикулярно направляющей и подчёркнут одной чертой. Уравнение в таком виде не может быть решено, так как в нём три неизвестных параметра, а необходимо только два. Для сокращения количества неизвестных разложим вектор на составляющие, одну из которых, , направим перпендикулярно шатуну 2 и назовём тангенциальной составляющей. Вторую, , направим вдоль шатуна и назовём нормальной составляющей. Данная операция соответствует равенству . Составляющая определяется из уравнения равновесия шатуна 2 в форме моментов сил относительно точки В: , из которого имеем . Размеры плеч в этих выражениях измеряются в миллиметрах () на схеме механизма и с помощью масштаба переводятся в натуральную величину. Причём, плечо есть кратчайшее расстояние линии действия силы от точки B.

Если результат расчёта по приведённому выражению оказывается отрицательным, то в дальнейшем направление следует принять обратным по отношению к принятому на схеме. Составляющая и реакция определяются путём построения векторного многоугольника сил (рис. 4.8, б). Для определения реакции во вращательной паре В между шатуном и ползуном необходимо построить на основе уравнения равновесия план сил шатуна 2 отдельно от ползуна 3 (или ползуна 3 отдельно от шатуна 2). Например, уравнение равновесия шатуна 2 запишется так:

.

В этом уравнении первые три вектора известны полностью, третий вектор определится построением плана сил.

Можно обойтись и без построения отдельного плана, если на предыдущем плане сил сначала построить векторы сил, действующих на звено 3, а затем на звено 2. Тогда необходимые векторы сгруппируются, как часть плана сил группы Ассура, и остаётся только соединить конец вектора с началом вектора отрезком прямой, который и представит искомый вектор . Этот вектор направлен к началу , но если этот же отрезок направить в обратную сторону, то получится вектор , который можно было бы получить построением плана сил звена 3 отдельно от звена 2.

Измерив векторы на плане сил и умножив их на масштаб плана, получим физические величины искомых реакций.

Г р у п п а А с с у р а 2-г о к л а с с а 1-г о в и д а. Эта группа представлена на рис. 4.9. Она состоит из двух стержневых звеньев 1 и 2 и трёх кинематических вращательных пар. С целью упрощения нагрузим звенья группы произвольной системой сил, не вдаваясь в их природу. Особенностью расчёта данной группы Ассура является то, что, в отличие от предыдущей группы, здесь приходится раскладывать на составляющие две реакции, в точках A и C.

 

Сразу же разложим неизвестные реакции в крайних шарнирах на тангенциальные и нормальные составляющие согласно равенствам – в шарнире A: , в шарнире C: . При этом направляем тангенциальные составляющие перпендикулярно соответствующим звеньям, нормальные – вдоль звеньев. Для определения составляем уравнение равновесия звена 2 в форме моментов относительно точки B:

, из которого следует . Для определения составляем уравнение равновесия в форме моментов сил звена 3 относительно точки B: . Из этого уравнения следует, что . Необходимо иметь в виду, что, если результаты расчётов тангенциальных составляющих окажутся с отрицательным знаком, то в дальнейших расчётах их направления должны быть приняты обратными указанным на схеме.

Для определения нормальных составляющих и полных реакций составляется уравнение равновесия сил, действующих на оба звена группы, в векторной форме

,

в котором сначала записаны векторы сил, действующих на звено 2, затем векторы сил, действующих на звено 3. Известные по величине и направлению векторы подчёркнуты двумя чертами, известные только по направлению – одной чертой. Они и подлежат определению с помощью плана сил. Его построение производится без затруднений на основе и с использованием предшествующего материала, поэтому здесь не рассматривается.

Чтобы определить реакцию во внутренней кинематической паре B группы, необходимо так же, как и в предыдущей группе, построить план сил звена 2 отдельно от звена 3 по уравнению , или план сил звена 3 отдельно от звена 2 по уравнению . Так как имеет место равенство , то из этих двух вариантов достаточно выбрать один.

Если на плане сил группы Ассура векторы сил, действующих на звено 2, сосредоточены в одной зоне и не перемешиваются с векторами сил, действующими на звено 3, то нетрудно найти положение отрезка, соответствующего искомой реакции . Тогда дополнительный план сил для её нахождения строить не нужно.

Г р у п п а А с с у р а 2-г о к л а с с а 3-г о в и д а. Схема группы этого вида с действующими на её звенья силами представлена в масштабе на
рис. 4.10. На звено 3 группы действуют момент против часовой стрелки и сила , как показано на рисунке. В большинстве практических случаев звено 2 (кулисный камень) выполнено таким образом, что его размеры и масса невелики и ими можно пренебречь. Тогда реакция во вращательной паре A будет направлена так, как направлена реакция в поступательной паре между звеньями 2 и 3, то есть перпендикулярно направляющей (звену 3). Так что имеет место равенство . В связи с этим заключаем, что известна по направлению. Что касается реакции в паре B, то она неизвестна ни по величине, ни по направлению.

Для построения плана сил записываем уравнение равновесия всей группы в целом в векторной форме , подчеркнув в нём двумя чертами первый вектор, как известный по величине и направлению, и одной чертой второй вектор, как известный только по направлению линии действия. В этих условиях план сил не строится, так как в уравнении имеется три неизвестных вместо двух. Однако в связи с тем, что имеет известное направление линии действия и точку приложения (точка A), она может быть определена из уравнения равновесия всей группы в форме моментов сил относительно точки B: . Решая это уравнение относительно , имеем . Если результат расчёта получится отрицательным, то это значит, что на самом деле реакция направлена не так, как указано на схеме (рис. 4.10), а в противоположную сторону.

Теперь уравнение для построения плана сил приобретает вид (в нём появилась вторая черта под вектором ) и может быть решено графическим путём. Это решение не представляет трудностей, поэтому здесь его опустим. В заключение необходимо измерить искомые векторы сил и умножить их на масштаб плана.

Г р у п п а А с с у р а 2-г о к л а с с а 4-г о в и д а. Данная группа состоит из двух ползунов, связанных между собой вращательной кинематической парой. Она представлена на рис. 4.11 в масштабе . На ползун 3 действует сила P в указанном направлении, вызывающая появление реакции на ползун со стороны направляющих , которая перпендикулярна им, и реакции со стороны отброшенного звена 1, перпендикулярной линии этого звена. Здесь так же, как и ранее, имеется в виду, что ползун 2 невесом, и на него не действуют никакие внешние силы. Векторное уравнение для построения плана сил с целью определения неизвестных реакций запишется так: . В нём двумя чертами подчёркнута заданная, известная по величине и направлению сила, и одной чертой подчёркнуты силы, известные только по направлению. План сил (в данном случае треугольник) легко строится, и в нём также легко находятся искомые величины векторов в виде сторон треугольника. После их умножения на масштаб плана определяются физические величины реакций и .

С и л о в о й р а с ч ё т к р и в о ш и п а. Как и в случае группы Ассура, необходимо прежде составить расчётную схему, приложив известные силы (рис. 4.12, а). В точке А прикладывается реакция со стороны отброшенного шатуна 2, которая равна и противоположна найденной ранее реакции .
В центре масс кривошипа прикладывается сила инерции . Она направлена к точке А (это соответствует постоянству угловой скорости кривошипа). В точке О кривошипа действует реакция со стороны стойки, которую необходимо определить. Кроме того, к кривошипу необходимо приложить так называемый уравновешивающий момент , действующий на него со стороны машины-двигателя, приводящей в движение данную машину.

 

Вместо уравновешивающего момента можно приложить уравновешивающую силу , задав точку её приложения, а направление выбрав произвольным. Выбор между уравновешивающими моментом и силой зависит от способа передачи движения от двигателя к технологической машине. Если этот способ в задаче не оговорен, то расчётчик (студент) делает выбор по своему усмотрению. Остановимся здесь на выборе уравновешивающего момента. Определим величину этого момента, составив уравнение равновесия кривошипа в форме моментов сил относительно точки О: , из которого ясно, что . Для нахождения реакции строится план сил согласно векторному уравнению (рис. 4.12, б). В этом уравнении первые два вектора подчёркнуты дважды, т. к. они известны и по величине, и по направлению. Третий вектор неизвестен, поэтому не подчёркнут. Треугольник сил, в данном случае, нетрудно построить.

Если приложить к кривошипу вместо уравновешивающего момента уравновешивающую силу, то она войдёт в векторное уравнение равновесия и повлияет на реакцию . Но в этом случае должно быть реализовано равенство , в котором плечо уравновешивающей силы и её направление должны быть выбраны произвольно.

 

Метод разложения сил

Метод основан на двух известных из механики положениях, утверждающих, что, во-первых, если твёрдое тело (звено механизма) находится в равновесии под действием трёх сил, то линии действия этих сил пересекаются в одной точке. Во-вторых, любая сила может быть разложена по правилу параллелограмма по любым двум направлениям. Кроме того, здесь уч