Закон Джоуля – Ленца. Работа и мощность тока.

Проводник нагревается, если по нему протекает электрический ток. Джоуль и Ленц установили, что количество выделившегося тепла

Q = I Rt, (12-26)

где I - ток, R - сопротивление, t - время протекания тока. Легко доказать, что

Q = I Rt = UIt = U ² t/R = qU, (12-27)

где q = It - электрический заряд.

Если ток изменяется со временем (т. е. в случае непостоянного тока), то

Q = = ,(12-28)

где i - мгновенное значение тока.

Нагревание проводника происходит за счет работы, совершаемой силами электричес­кого поля над носителями заряда. Эта работа

A=qU=UIt=I Rt = U t / R. (12-29)

Работа А, энергия W, количество тепла Q в СИ измеряются в Дж.

Так как мощность характеризует работу, совершаемую в единицу времени, т.е. Р = , то

P=UI=I R=U /R. (12-30)

Мощность в СИ измеряется в ваттах: 1 Вт = 1 Дж / 1 с; откуда 1 Дж = 1 Втс;

3600 Дж = 1Вт час, 3,6 •10 Дж = 1 кВт час.

Формулы (12-29) и (12-30) позволяют рассчитать полезную работу и полезную мощность. Затраченная работа и мощность определяется по формулам

A = q = It = I (R + r)t = t. (12-31)

P = = I = I (R + r) = . (12-32)

Отношение полезной работы (мощности) к затраченной характеризует КПД источника

= = = . (12-33)

Из (12-33) следует, что при R®0,h®0; R®¥,h®1. Но при R ток I 0 и поэтому А О и Р 0.

Определим величину R, при котором выделится максимальная мощность. Легко по­казать, что это наступает при R = r, тогда

P_MAКС=I R = = , (12-34)

КПД в этом случае будет 50%.

Согласно закону Джоуля - Ленца в элементарном цилиндрическом объеме dV с площадью поперечного сечения dS и длиной dl за время dt выделится тепло

dQ = I Rdt = (jdS) = j dldSdt = j dVdt.

Разделив на dV и dt, найдем количество тепла, выделяющееся в единицу времени в единице объема

Q = = j . (12-35)

здесь Q -называется удельной тепловой мощностью тока, которая в СИ измеряется в Вт/м³.

С учетом (12-16) из (12-3) следует, что

Q = j = . (12-36)

Формулы (12-35) и (12-36) выражают закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме.

Правила Кирхгофа

В основе расчета электрических цепей лежат два правила Кирхгофа:

Первое правило: Алгебрическая сумма токов, сходящихся в узле равна нулю, т.е.

. (12-37)

Току, текущему к узлу, приписывается один знак ("+" или "-"), а току, текущему от узла, - другой знак; таким образом, для направлений токов в узле электрической схемы, представленном на рис.12. 6, имеем .

Второе правило: В любом замкнутом контуре алгебраическая сумма напряжений на всех участках этого контура равна алгебраической сумме ЭДС, встречающихся в этом контуре, т.е.

(12-38)

При этом также следует придерживаться правила знаков: токи, текущие вдоль выбран­ного направления обхода контура считаются положительными, а идущие против направле­ния обхода - отрицательными. Соответственно положительными считаются ЭДС тех источ­ников, которые вызывают ток, совпадающий по направлению с обходом контура (рис.12.7), где обозначает направление обхода контура.

 

Применим правила Кирхгофа для расчета электрической цепи, представленной на рис.12.7. Для этого нужно записать (m-1) уравнений для основании первого прави­ла Кирхгофа и еще одно уравнение для единствен­ного здесь замкнутого контура, используя второе пра­вило Кирхгофа и принимая во внимание направле­ния ЭДС, токов в ветвях и обхода контура:

 

I

I I

.

Лекция №13

Электрический ток в различных средах. Классическая теория электропроводности металлов. Термоэлектронная эмиссия. Электрический ток в вакууме. Электрический ток в газах. Виды газового разряда.