Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Интегралы движения в квантовой механикеСодержание книги
Похожие статьи вашей тематики
Поиск на нашем сайте
В классической механике , где , тогда A – интеграл движения. В квантовой механике, чтобы величина , которой ставится в соответствие оператор , была интегралом движения нужно, чтобы . Для того чтобы физическая величина сохранялась, необходимо и достаточно, чтобы . 1. т. к. , то -значение момента импульса сохраняется, т. е. является интегралом движения. 2. . - интеграл движения. 3. . Отсюда следует. Что различные компоненты момента импульса одновременно не измеримы. А измерима только одна проекция . 4. . Квадрат импульса одновременно измерим с любой компонентой момента импульса. 5. , тогда импульс не является интегралом движения. §22. Флуктуации физических величин (1/2*)
Пусть есть - физическая величина, которая при измерении с вероятностью Wi дает величину , тогда мы можем говорить о среднем и о дисперсии , где . Мы вводили флуктуацию , отклонение величины от ее среднего значения. Перенесем все это на язык квантовой механики, т. к. физической величине мы ставим в соответствие . Можно показать, что . Неравенство Коши-Шварца: Оно справедливо и для функциональных пространств, в том числе и для гильбертова пространства, которое рассматривается в квантовой механике. Для двух векторов оно имеет вид имеет смысл тот, что . , . Теперь если обозначить , , тогда будем также рассматривать статистическое усреднение . Отсюда получим из неравенства Коши-Шварца: Теперь если определить . К тому же по определению из имеем , тогда . Из этого следует, что . В случае квантовой механики заменяем на , тогда . Задача. Для стационарного состояния частицы в бесконечно глубокой потенциальной яме найти Решение. Будем считать, что в.ф. для данной системы уже получены (см. §27). Согласно определению: (22.1) Поэтому остается рассчитать а) В случае числа находится вычислениями
Подставляя полученные значения в (22.1), получаем б)Для оператора Среднее значение будет равно
Подставим в (22.1) и получим
§ 23. Неравенства Гайзенберга. (1/2*) Канонически сопряженные величины одновременно неизмеримы – это принцип неопределенности. Под канонически сопряженными понимаем величины и . В квантовой механике для операторов и , которые поставлены в соответствие канонически сопряженным величинам имеем . Более того , а сам коммутатор имеет вид оператора . Это можно записать в виде . Если , то , тогда , где . (*) Вывод: , т.к. и есть числа. Обозначим . Здесь - единичный оператор. Тогда из получим (*) Введем обозначение Подставим это в неравенство Коши-Шварца, тогда Используем эрмитовость операторов , , тогда . Поделим левую и правую части на , тогда Используем определение среднего , тогда . Или Операторы и не коммутируют, тогда . Первое слагаемое обозначим , . Второе слагаемое . Оператор дает чисто вещественное число, а дает чисто мнимое число. Тогда , где . . Окончательно . В полученном неравенстве математически заложен принцип неопределенности Гайзенберга. Если величина измерена точно, то ,т.е. . Если , то величина A измерена точно и , но тогда для , т. к. . Из этого следует, что канонически сопряженная величина B не измерима. Когда измеряем величину , то получаем спектр значений , которые выходят с вероятностью . Для того чтобы необходимо чтобы система находилась в состоянии . [§ 24.] Оператор Гамильтона различных систем Этот вопрос идентичен вопросу рассмотренному в классической механике - будут те же соотношения, но для операторов . Поставим в соответствие конкретной системе операторы и : В декартовой системе координат , . Здесь n – число точек в системе. . - функция от оператора координаты. Мы рассматриваем - представление, здесь Мы рассматриваем декартову систему координат. Гамильтониан мы поставили в соответствие системе материальных точек. Эта система незамкнутая, т. к. потенциальная энергия зависит от времени. (т. е. здесь нет однородности времени). Перейдем к более простой задаче. Рассмотрим систему N материальных точек во внешнем стационарном поле
Здесь отвечает за внутреннее взаимодействие между частицами.
отвечает за внешнее воздействие на систему частиц. . Выражение, описывающее внешнее воздействие обладает аддитивностью, т. е. . Индекс a означает, что разные частицы могут взаимодействовать с внешним полем по разному закону. Если все частицы одинаковые и одинаково взаимодействуют с внешним полем, то индекс a убирается. Внутреннее взаимодействие не аддитивно. Рассмотрим случай свободной материальной точки. Соответственно она ни с чем не взаимодействует: Тогда , или в -представлении, то , тогда . Если материальная точка во внешнем поле: , , Нестационарное поле . Стационарное поле . Центральное поле . Рассмотрим систему двух материальных точек. Мы рассматриваем частный случай – замкнутая система двух материальных точек. В случае классической механики: . Отсутствие t в энергии взаимодействия – это однородность времени и закон сохранения энергии. Зависимость энергии от модуля есть изотропность пространства. В квантовой механике в -представлении: , , где
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-04-19; просмотров: 1057; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.145.80.247 (0.007 с.) |