Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Свободные колебания без учёта сил сопротивления.Содержание книги
Похожие статьи вашей тематики
Поиск на нашем сайте
Рассмотрим точку М, движущуюся под действием одной только восстанавливающей силы F, направленной к неподвижному центру и пропорциональной расстоянию от этого центру. Проекции силы на ось Ox будет равна Сила , как видим, стремится вернуть точку в равновесное положение О, где Рис. 3.7 Найдём закон движения точки С, составим дифференциальные уравнения движения (30) Деля обе части на m и вводя обозначение
приведём уравнение к виду (31) Уравнение (31) представляет собой дифференциальное уравнение свободных колебаний при отсутствии сопротивления. Решение этого однородного дифференциального уравнения ищут в виде . Полагая в уравнении (31) , получим для определения n так называемое характеристическое уравнение, имеющее в данном случае вид: . Общее решение уравнения (31) имеет вид: (32) Если вместо постоянных и ввести постоянные и , такие, что , , то получим: или (33) Скорость точки в рассматриваемом движении (34) Колебания, совершаемые точкой по закону (32), называется гармоническими колебаниями. График их при Рис. 3.8
Рассмотрим точку B, равномерно на окружности из скольжения , определяется углом . Пусть постоянная угловая скорость вращение радиусов равна . Тогда в произвольный момент t угол и легко увидеть, что проекция М точки В на диаметр движется по закону . Величина а – называется амплитудой колебаний - фазой колебаний. Величина определяет фазу начала колебаний (начальная Рис. 3.9 фаза). Величина называется круговой частотой колебаний. Промежуток времени Т в течении которого точка совершает одно полное колебание, называется периодом колебаний. По истечении периода фаза изменяется на . Следовательно откуда (35) Величина - частота колебаний. Отметим, что свободные колебания при отсутствии сопротивления обладают следующими свойствами: 1. амплитуда и начальная фаза колебаний зависят от начальных условий 2. частота k, а следовательно и период Т от начальных условий не зависят. Рассмотрим влияние постояннойсилы на свободные колебания точки. Пусть на точку М кроме восстанавливающей силы F действует постоянная по модулю и направлению сила Р. Величина силы F по прежнему пропорциональна расстоянию от центра О, т.е. . Очевидно, что в этом случае положением точки М будет центр , отстраненной от оси О на расстояние , которое определяется равенством
или (36)
- статическое отклонение точки. Рис. 3.10 Примем за начало отсчёта, тогда будет , и учитывая будем иметь или , что полностью совпадает с уравнением (31). Постоянная сила Р не изменяет характера колебаний, совершаемой точкой под действием восстанавливающей силы F, а только смещает центр этих колебаний в сторону действия силы Р на величину статического отклонения . Из (36) и (30) имеем Тогда равенство (35) даст (37) В частности, если Р – сила тяжести , то формула (34) имеет вид: (37/)
Свободные колебания при сопротивлении, пропорциональном скорости (затухающие колебания) Рассмотрим, как влияет на свободные колебания сопротивления среды, считая, что сила сопротивления пропорциональна первой степени скорости: . («–» указывает, что R против v). Пусть на точку при её движении действует восстанавливающая сила и сила сопротивления . Тогда . Дифференциальное уравнение будет
Рис. 3.11
Деля обе части на m, получим: (38) где обозначено , (39) Уравнение (38) представляет собой дифференциальное уравнение . Общее решение уравнения (38) имеет вид (40) или по аналогии с равенством (30) (41) Входящая сюда постоянная и являются постоянными интегрирования и определяются по начальным условиям. Колебания, проходящие по закону (38) называют затухающими, т.к. благодаря множителю величина с течением времени убывает, стремясь к нулю. Промежуток времени , равный периоду т.е. величину (42) принято называть периодом затухающих колебаний.
Рис. 3.12 Формулу (42), если учесть равенство (35), можно представить в виде: (42/) Из формул видно, что наличие сопротивления увеличивает период колебаний. Однако, когда сопротивление мало , то величиной по сравнению с единицей можно пренебречь и считать .
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-09-13; просмотров: 587; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.117.145.41 (0.007 с.) |