Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Кинематический коэффициент вязкости↑ ⇐ ПредыдущаяСтр 16 из 16 Содержание книги
Поиск на нашем сайте
, . Для капельных жидкостей – с увеличением температуры вязкость уменьшается, а для газов – с увеличением температуры вязкость возрастает. Коэффициент объёмного расширени , . Он показывает изменение объёма (плотности) при изменении температуры на 1 градус в изобарном процессе. Для газов: , . Для капельных жидкостей: . где rж – плотность жидкости при температуре среды Тж, кг/м3; rпов – плотность жидкости при температуре стенки Тпов, кг/м3. Способность газа изменять свою плотность при изменении давления называется сжимаемостью газа. Коэффициент изотермического сжатия , Па-1. Мерой сжимаемости газа является число Маха: , где w – скорость движения газа, м/с; а – скорость движения звука в данном газе, м/с. Когда газ движется с небольшой скоростью , то сжимаемостью газа пренебрегаем. В дальнейшем газы рассматриваем как несжимаемые. Для воды ; для воздуха . Таким образом, сжимаемость воздуха в 20000 раз больше чем сжимаемость воды. Из уравнения (11.1) следует, что плотность теплового потока в любой точке жидкости однозначно определяется, если известны поля температур Ñt, удельные энтальпии h, поле скорости . Чтобы найти эти поля (Ñt, h, ) и определить плотность теплового потока q для конвективного теплообмена, необходимо располагать системой дифференциальных уравнений, описывающих поля скоростей и температур, и граничные условия. Так как удельная энтальпия h, является функцией состояния, то её дифференциал является полным. Связь между удельной энтальпией и температурой определяется из полного дифференциала энтальпии: . Для идеального газа , т.е., зная поле температур, можно определить поле энтальпий. Этими дифференциальными уравнениями, описывающими поле температур и скоростей, являются уравнение сплошности (неразрывности), уравнение движения и уравнение энергии. 85Теплопередача через плоскую однослойную стенку при граничных условиях III-рода Теплопередача – процесс теплообмена между двумя средами (теплоносителями), разделёнными стенкой (перегородкой). В этом случае при граничных условиях III-рода задаются температуры сред теплоносителей, коэффициенты теплоотдачи между горячей средой и стенкой и между стенкой и холодной средой, т.е. задаётся закон теплообмена. Также задаётся коэффициент теплопроводности и толщина стенки δ. Требуется найти плотность теплового потока, тепловой поток и температуру поверхности стенки. Согласно закону Ньютона-Рихмана плотность теплового потока между горячей средой и поверхностью стенки: . (3.9) По закону Фурье этот же поток передаётся теплопроводностью: . (3.9) Этот же тепловой поток согласно закону Ньютона-Рихмана от наружной поверхности стенки отдаётся холодной среде: . (3.9) Выражая из этих уравнений разности температур и складывая между собой, мы окончательно получаем выражение для плотности теплового потока q: , . (3.10) Обозначим величину , (3.11) К – коэффициент теплопередачи через плоскую однослойную однородную стенку. Он представляет собой количество теплоты, передаваемое в единицу времени через единицу поверхности при разности температур между средами в один градус. Значения коэффициентов теплопередачи для различных видов теплообмена будут даны в таблице в разделе конвективного теплообмена. Коэффициент теплопередачи всегда меньше меньшего α. Для того чтобы увеличить теплопередачу, нужно увеличить меньшее α. . (3.12) Тепловой поток . (3.13) Величина обратная коэффициенту теплопередачи – полное термическое сопротивление теплопередачи: , (3.14) где – термическое сопротивление теплоотдачи со стороны горячей жидкости; – термическое сопротивление стенки (чем меньше l, тем выше ); – термическое сопротивление теплоотдачи от стенки к холодной среде. . Полное количество теплоты, передаваемое через стенку за время τ , Дж. Коэффициента теплопередачи не является термофизическим коэффициентом, его нет в справочниках. Он рассчитывается по формуле (3.11). Из (3.9) легко найти температуры горячей и холодной стенок: , (3.15) .
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-08-14; просмотров: 314; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.221.192.248 (0.006 с.) |