Антиферромагнетизм. Антиферромагнетики и их свойства

Антиферромагнетизм – это магнитоупорядоченное состояние вещества, характеризующееся тем, что магнитные моменты соседних частиц вещества (атомных носителей магнетизма) ориентированы навстречу друг другу (антипараллельно), и поэтому намагниченность тела в целом в отсутствие магнитного поля равна нулю. Этим антиферромагнетизм отличается от ферромагнетизма, при котором одинаковая ориентация всех атомных магнитных моментов приводит к высокой намагниченности тела.

Антиферромагнитное упорядочение характеризуется тем, что средние магнитные моменты всех (или большей части) ближайших соседей любого иона направлены навстречу его собственному магнитному моменту. Для этого обменное взаимодействие должно быть отрицательным (при ферромагнетизме обменное взаимодействие положительно, и все магнитные моменты направлены в одну сторону). В каждом атиферромагнетике устанавливается определенный порядок чередования магнитных моментов.

Порядок чередования магнитных моментов вместе с их направлением относительно кристаллографических осей определяет антиферромагнитную структуру вещества (ее изучают главным образом методами нейтронографии). Такую структуру можно представить как систему вставленных друг в друга пространственных решеток магнитных ионов (магнитных подрешеток), в узлах каждой из которых находятся параллельные друг другу магнитные моменты. В атиферромагнетике каждая подрешетка состоит из магнитных ионов одного сорта. Суммарные магнитные моменты подрешеток компенсируются, поэтому антиферромагнетик в целом в отсутствие внешнего магнитного поля не имеет результирующего магнитного момента. Под действием внешнего магнитного поля антиферромагнетики (подобно парамагнетикам) приобретают слабую намагниченность. Для магнитной восприимчивости c атиферромагнетиков типичны значения 10^-4¸10^-6.

За создание антиферромагнитного порядка и определенную ориентацию магнитных моментов ионов относительно кристаллографических осей ответственны два рода сил: за порядок - силы обменного взаимодействия (электрической природы), за ориентацию - силы магнитной анизотропии. В антиферромагнетиках обменные силы стремятся установить каждую пару соседних магнитных моментов строго антипараллельно. Но они не могут предопределить направление магнитных моментов подрешеток относительно кристаллографических осей. Направление магнитных моментов в кристалле называется осью антиферромагнетизма или (по аналогии с ферромагнетиками) осью легкого намагничивания и определяется силами магнитной анизотропии.

В соответствии с этими двумя типами сил при теоретическом описании антиферромагнетизма вводят два эффективных магнитных поля: обменное поле H_E и поле анизотропии H_A. Представление о том, что в ферромагнетике действуют два эффективных магнитных поля, позволяет объяснить многие свойства, в частности поведение антиферромагнетика в переменных внешних магнитных полях (антиферромагнитный резонанс).

В сильных магнитных полях при T<T_N наблюдаются магнитные фазовые переходы. В простейшем двухподрешеточном атиферромагнетике с одной осью легкого намагничивания (ОЛН) первый переход происходит в магнитном поле, напряженность которого , приложенном вдоль ОЛН. В этом поле направление намагниченности подрешеток скачком изменяется на 90^o относительно направления ОЛН и приложенного поля (переход в спин-флоп фазу). Второй фазовый переход происходит в поле с напряженностью . В этом случае направления намагниченности подрешеток становятся параллельными друг другу и совпадают с направление приложенного поля.

Изучение антиферромагнетизма внесло существенный вклад в развитие современных представлений о физике магнитных явлений. Открыты новые типы магнитных структур: слабый ферромагнетизм, геликоидальные структуры и др.; обнаружены новые явления: пьезомагнетизм, магнитоэлектрический эффект, магнетокалорический эффект; расширены представления об обменном и других типах взаимодействия в магнетиках.

Магнитное поле в вакууме

2. Магнитное поле, как и электростатическое поле, реальная физическая субстанция.

2. Магнитное поле образуется вокруг проводника с током или движущихся направлено зарядов.

3. Магнитное поле определяется как силой тока текущего по проводнику, так и конфигурацией проводника с током.

4. Магнитное поле система токов, векторно складывается (принцип суперпозиции).

5. Картинки магнитного поля, для различных конфигураций проводников с током: (прямой ток, круговой ток, катушка).

6. Силовые линии магнитного поля обязательно замкнуты.

 

Количественные характеристики магнитного поля.

Закон Био – Савара - Лапласа

 

В - индукция, Н - напряжённость.

В вакууме

Элемент тока

:

Индукция магнитного поля, созданная бесконечно малым элементом тока , пропорциональна векторному произведению элемента тока на радиус вектор точки в которой определяется индукция магнитного поля и обратно пропорциональна кубу модуля этого радиус-вектора.

Под векторным произведением двух векторов понимают третий вектор удовлетворяющий трём условиям:

- образуют правую тройку векторов.

 

= Тл

 

 

Материя - составная часть окружающей нас биосферы, представляется в виде вещества (твердое, газообразное, жидкое) и поля (электростатическое, магнитное, переменное, электромагнитное, гравитационное, ядерное (сильное, слабое), биополе, торсионное поле).

Изучая действие магнитного поля, обнаружили:

3) вокруг Земли существует магнитное поле;

4) магнитное поле действует на движущийся заряд или проводник с током. Само магнитное поле создается движущимся зарядом или проводником с током.

Лаплас, анализируя качественные выводы Био-Савара, предположил математическую модель формулы, количественно описывающее магнитное поле.

Характеристиками магнитного поля являются напряженность и индукция.

 

 

 

I

 

dl

 

- закон Био, Савара, Лапласа, Idl –элемент тока

- коэффициент, μ – характеристика среды

З. Био, Савара, Лапласа.

Индукция магнитного поля, созданная элементом тока, пропорциональна элементу тока и обратно пропорциональна квадрату расстояний.

 

 

B – индукция магнитного поля

r = 1 B = 1Тл.

 

1 Тл – индукция такого магнитного поля, которое создается проводником длиной 1м, если по проводнику протекает ток 10 А.

напряженность магнитного поля, характеризует магнитное поле в вакууме,

характеризует напряженность магнитного поля в среде

магнитное поле характеризуется векторными величинами В и Н, а определяется конфигурацией проводника, его создающей и силой тока в этом проводнике, т.к. проводник – распределенный элемент.

– для неферромагнитных материалов

 

аналогия между электрическими и магнитными характеристиками полей

Вакуум Е, Н. среда D, B.