Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Електронно-дірковий перехід в стані рівновагиСодержание книги
Похожие статьи вашей тематики
Поиск на нашем сайте
Принцип дії більшості напівпровідникових приладів заснований на фізичних явищах, що відбуваються у області контакту твердих тіл. При цьому переважно використовуються контакти: напівпровідник-напівпровідник; метал-напівпровідник; металл-диэлектрик-напівпровідник. Якщо перехід створюється між напівпровідниками n-типу і p-типу, то його називають електронно-дірковим або p-n переходом. Електронно-дірковий перехід створюється в одному кристалі напівпровідника з використанням складних і різноманітних технологічних операцій. Розглянемо p-n перехід, в якому концентрації донорів Nд і акцепторів Na змінюються стрибком на межі розділу (рис. 1.7, а). Такий p-n перехід називають різким. Рівноважна концентрація дірок в p-області () значно перевищує їх концентрацію в n-області (). Аналогічно для електронів виконується умова > . Нерівномірний розподіл концентрацій однойменних носіїв зарядів в кристалі (рис. 1.7, би) приводить до виникнення дифузії електронів з n-області в p-область і дірок з p-області в n-область. Такий рух зарядів створює дифузійний струм електронів і дірок. З урахуванням виразів (1.13) і (1.14) щільність повного дифузійного струму, що проходить через межу розділу, визначиться сумою . Електрони і дірки, переходячи через контакт назустріч один одному (благо- даруючи дифузії), рекомбінують і в приконтактной області діркового полу- провідника утворюється заряд негативних іонів акцепторних домішок, що не компенсується, а в електронному напівпровіднику не компенсується -ный заряд позитивних донорних іонів (рис. 1.6, в). Таким чином, електронний напівпровідник заряджає позитивно, а дірковий - негативно. Між областями з різними типами електропровідності виникає власне електричне поле напруженістю Eсоб (рис. 1.7, а), створене двома шарами об'ємних зарядів. Цьому полю відповідає різниця потенціалів Uк між n- і p-областями, звана контактною (рис. 1.7, г). За межами області об'ємного заряду напівпровідникові області n- і р-типу залишаються електрично нейтральними. Власне електричне поле є гальмуючим для основних носіїв заряду і прискорюючим для неосновних. Електрони p-області і Рисунок 1.7 Рівноважний стан p-n переходу.
дірки n-області, здійснюючи тепловий рух, потрапляють в межі дифузійного електричного поля, захоплюються ним і перекидаються в протилежні області, утворюючи струм дрейфу, або струм провідності. Виведення носіїв заряду з області напівпровідника, де вони є неосновними, через електронно-дірковий перехід прискорюючим електричним полем називають екстракцією носіїв заряду. Використовуючи вираз (1.12) і враховуючи, що Е = -dU/dx, визначаємо щільність повного дрейфового струму через кордон розділу p- і n-областей: . Оскільки через ізольований напівпровідник струм проходити не повинен, між дифузійним і дрейфовим струмами встановлюється динамічна рівновага: . (1.15) Пріконтактную область, де є власне електричне поле, називають p-n переходом. Оскільки потенційна енергія електрона і потенціал зв'язані співвідношенням W = -qU, утворення об'ємних зарядів, що не компенсуються, викликає пониження енергетичних рівнів n-області і підвищення енергетичних рівнів р-області. Зсув енергетичних діаграм припиниться, коли рівні Фермі W фn і W фp співпадуть (рис. 1.7, д). При цьому на межі розділу (x = 0) рівень Фермі проходить через середину забороненої зони. Це означає, що в площині перетину x = 0 напівпровідник характеризується власною електропровідністю і володіє в порівнянні з рештою об'єму підвищеним опором. У зв'язку з цим його називають замикаючим шаром або областю об'ємного заряду. Збіг рівнів Фермі n- і p-областей відповідає встановленню динамічної рівноваги між областями і виникненню між ними потенційного бар'єру Uk для дифузійного переміщення через p-n перехід електронів n-області і дірок p-області. З рис. 1.7, д витікає, що потенційний бар'єр . Підстановка в цей вираз результатів логарифмування співвідношень (1.4), (1.7) дозволяє одержати наступну рівність: . Якщо позначити jт = kT/q і врахувати рівняння (1.10), то можна записати: ; (1.16) . (1.17) З рівнянь (1.16) і (1.17) слідує: ; . (1.18) При кімнатній температурі (Т = 300 ДО) jт» 0,026 В. Таким чином, контактна різниця потенціалів залежить від відношення концентрацій носіїв зарядів одного знаку в р- і n-областях напівпровідника. Іншим важливим параметром p-n переходу є його ширина, що позначається d = dp + dn. Ширину замикаючого шару d можна знайти, вирішивши рівняння Пуассона для n-області і p-області: ; (1.19) . (1.20)
Рішення рівнянь (1.19) і (1.20) за граничних умов ; ;
мають вигляд: для -pd < x < 0; для 0 < x <dn; (1.21)
У точці x = 0 обидва рішення повинні давати однакові значення j і . Прирівнявши і , можна записати: . (1.22) З рівності (1.22) видно, що ширина шарів об'ємних зарядів в n- і p-областях обернено пропорційна концентраціям домішок і в несиметричному переході замикаючий шар розширюється в область з меншою концентрацією домішок. На підставі рівності (1.22) можна записати: ; , (1.23) де d = dn + р. Прирівнюючи праві частини рівнянь (1.21) і враховуючи співвідношення (1.23), при x = 0 одержуємо . На підставі цього виразу формулу для визначення ширини замикаючого шару p-n переходу можна записати в наступному вигляді: . (1.24) Із співвідношення (1.24) видно, що на ширину замикаючого шару істотний вплив робить концентрація домішкових атомів. Збільшення концентрації домішкових атомів звужує замикаючий шар, а зменшення розширює його. Це часто використовується для додання напівпровідниковим приладам необхідних властивостей.
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-06-19; просмотров: 515; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.142.156.202 (0.006 с.) |