Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Теоретический цикл многоступенчатого компрессораСодержание книги
Похожие статьи вашей тематики
Поиск на нашем сайте
Из-за высоких температур в конце сжатия в одноцилиндровом компрессоре степень сжатия ограничивается пределами 6–8 единиц. Для повышения степени сжатия используют многоступенчатые компрессоры, в которых сжатие воздуха производят в последовательно соединенных цилиндрах с применением промежуточного охлаждение воздуха при переходе его из одного цилиндра в другой в специальных холодильниках. На рис. 5.3 представлен термодинамический процесс трехступенчатого компрессора. Воздух всасывается в первый цилиндр полезного объема Vh1 при давлении p1, сжимается в нем по политропе 1-2до давления P2и поступает в первый холодильник, где понижает свою темпераратуру до температуры точки 3 и уменьшает объем до Vh3. Этот процесс охлаждения изображается отрезком горизонтали 2-3. Точка 3 лежит на изотерме, проведенной через точку 3. Площадь 0-4-2-1 представляет работу, затрачиваемую на сжатие в первой ступени компрессора. Из первого холодильника воздух состояния точки 3 всасывается во второй цилиндр полезного объема Vh3, где сжимается по политропе 3-6 до давления Р3 в точке 6. При давлении p3 воздух поступает во второй холодильник, где понижает свою температуру до температуры точки 7 (а следовательно, и точки 1) и уменьшает объем до Vh7. Этот процесс вторичного охлаждения изображается отрезком горизонтали 6-7; точка 7 лежит на изотерме, проходящей через точки 3 и 1. Рис. 5.3. Термодинамический процесс 3-ступенчатого компрессора
Из второго холодильника воздух состояния точки 7 всасывается в третий цилиндр полезного объема Vh7 при давлении p3 и сжимается в нем по политропе 7-9 до давления p4, с которым поступает в расходный резервуар. Площадь 10-9-7-8 дает работу, затрачиваемую на сжатие в третьей ступени компрессора. Общая работа разбираемого трехступенчатого компрессора равна сумме работ отдельных ступеней, т.е. она изображается площадью 11-9-7-6-3-2-1-0. Как видно, она значительно меньше площади 11-12-2-1-0-11 работы при адиабатическом сжатии. Увеличение числа ступеней уменьшает работу, затрачиваемую на компрессор, приближая ломаную линию 9-7-6-3-1 к изотерме 10-1, и одновременно понижает температуру воздуха, подаваемого компрессором. Примеры решения задач Задача 1. Рассчитать идеальный цикл со смешанным подводом теплоты для следующих условий: р1 = 0,1 МПа; Т1 = 288 К; ε = 16; Степень сжатия .
Решение. Изобразим смешанный цикл в системе координат pv и Ts и определим параметры в основных точках цикла. Определим объем в точке 1: ν1 = RT1/p1 = 8314 · 288/(28,95 · 0,1 · 106) = 0,827 м3/кг. Давление в точке 2: p2 = p1(ν1/ν2)к = 0,1 · 161,4 = 4,85 МПа, удельный объем: ν2 = ν1/ε = 0,827/16 = 0,052 м3/кг. По найденным значениям р2 и v2определяем температуру в точке 2: T2 = p2ν2/R = 4,85 · 106 х х 0,052/287,2 = 873 К. Определяем параметры в точке 3’. Давление: Параметры в точке 3. Температура: Т3 = Т3' · ρ = 1397 · 1,3 = 1816 К; удельный объем: ν3 = ρ · ν3' = 1,3 · 0,052 = 0,0676 м3/кг; давление: Параметры в точке 4. Удельный объем: ν4 = ν2 = 0,827 м3/кг; температура: Т4 = 1816(0,0676/0,827)0,4 = 667 К; давление: р4 = RT4/ν4 = = 287,2 · 667/0,827 · 106 МПа. Определяем работу цикла как сумму работ в отдельных процессах: l1–2 = R(T1 – T2)/(к – 1) = 287,2(288 – 873)/0,4 = –420 кДж/кг; работа изохорных процессов: l2–3' = l4–1 = 0; работа в изобарном процессе: 3'-3. l3'–3 = R(T3 – T3') = 287,2 · (1816 – 1397) = 120,3 кДж/кг; работа в процессе 3-4: l3-4 = R(T3 – T4)/(к – 1) = 287,2 · (1816 – 667)/0,4 = Количество теплоты, подведенное в цикле: изохорный процесс 2-3': 287,2(1397 – 873)/0,4 = 376,2 кДж/кг; изобарный процесс 3'-3: q''1 = к R(T3 – T3')/(к – 1) = 1,4 · 287,2 х х (1816 – 1397)/0,4 = 421 кДж/кг. Количество теплоты, подведенное в цикле: q1 = q'1 + q''1 = 376,2 + + 421 = 797,2 кДж/кг. Термический КПД цикла: ηt = 525,3/797,2 = 0,66. Проверим правильность определения термического КПД, для чего определим его по формуле (5.1). ηt = 0,66. Задача 2. Воздушный одноступенчатый компрессор всасывает в цилиндр 0,07 м3/с воздуха (р1 = 0,1 МПа,T1 = 288 К) и сжимает до избыточного давления р2 = 0,7 МПа. Определить мощность двигателя, приводящего компрессор в действие, для двух случаев, если считать сжатие изотермическим и адиабатным. Решение. Адиабатное сжатие 1-2'' (рис. 5.2). Работу одноступенчатого компрессора определяем по формуле (5.7): L = [1,4/(1,4 – 1)] · 0,1 · 106 · 0,07[((0,7 + 0/1)/0,1)0,4/1,4 – 1] = 19906 Вт. Мощность двигателя компрессора: N = 19,906 кВт. Работу одноступенчатого компрессора определяем по формуле L = p1V1ln(p2/p1) = 0,1 · 106 · 0,07 · ln(0,8/0,1) = 14556 Вт. Потребная мощность компрессора: N = 14,556 кВт. Задача 3. Определить изменение термического КПД цикла Отто в зависимости от степени сжатия. Степень сжатия изменяется от 4 до 14 интервал изменения 1, рабочее тело – двухатомный идеальный газ. Представить данные графически и сделать анализ изменения КПД от степени сжатия. Решение. Для определения термического КПД цикла Отто воспользуемся формулой (5.2) ηt – 1 – 1/εк – 1. Для двухатомных газов показатель адиабаты к = 1,4. Расчет термического КПД представлен в таблице:
С увеличением степени сжатия термический КПД цикла Отто возрастает. ВОДЯНОЙ ПАР И ЕГО СВОЙСТВА 6.1. Основные понятия и определения При изучении водяного пара и его свойств необходимо в первую очередь выяснить смысл принятых понятий и определений. Парообразованием называется процесс превращения вещества из жидкого состояния в газообразное. Различают два вида парообразования: испарение и кипение. Испарением называется парообразование, которое происходит только с поверхности жидкости. С увеличением температуры интенсивность испарения возрастает. Кипение – это процесс парообразования во всей массе жидкости. Кипение осуществляется при подводе к жидкости теплоты при неизменном давлении и соответствующей температуре, зависящей от рода жидкости. Под конденсацией понимается процесс перехода вещества из газообразного состояния в жидкое. Процесс конденсации происходит при отводе от пара теплоты при неизменном давлении и постоянной температуре. Сублимацией (возгонкой) называется процесс перехода вещества из твердого состояния в газообразное. Обратный процесс перехода газа в твердое состояние называется десублимацией. При парообразовании в закрытой емкости между процессами парообразования и обратного перехода пара в жидкость может наступить равновесие. Пар в таком состоянии имеет максимальную плотность при данной температуре и давлении и называется насыщенным. Следовательно, насыщенный пар – это пар, находящийся в равновесном состоянии с жидкостью, из которой он получается. При изменении температуры жидкости равновесие нарушается, что приводит к соответствующему изменению плотности и давления насыщенного пара. При испарении всей жидкости получается сухой насыщенный пар, который не содержит частиц жидкости. Температура и объем сухого насыщенного пара являются функциями давления, поэтому его состояние определяется лишь одним параметром – давлением или температурой. Насыщенный пар, который содержит мельчайшие капельки жидкости, называется влажным насыщенным паром. Отношение массы сухого насыщенного пара mc, содержащегося во влажном паре, к общей массе (пар + жидкость) влажного насыщенного пара mc + mж называется степенью сухости пара (паросодержанием) х: х = mc/(mc + mж). (6.1) Массовая доля жидкости во влажном паре называется степенью влажности пара и обозначается (1 – х). Степень сухости х изменяется от нуля до единицы. Например, для кипящей жидкости при температуре насыщения х = 0, а для сухого насыщенного пара х = 1. Если к сухому насыщенному пару подводить теплоту, то температура его будет возрастать и пар становится перегретым. Разность между температурой tп перегретого пара и температурой tc сухого насыщенного пара называется степенью перегрева. Перегретый пар является ненасыщенным. Чем выше степень перегрева, тем больше по своим свойствам перегретый пар приближается к газу.
6.2. Процесс парообразования в pv-диаграмме Сущность процесса парообразования при постоянном давлении можно уяснить, рассматривая график зависимости удельного объема воды и водяного пара от давления (рис. 6.1).
Рис. 6.1. Процесс парообразования в pv-диаграмме
Кривая АFпредставляет зависимость удельного объема воды от давления при температуре t = 0ºC. Область, заключенная между этой изотермой и осью ординат, является областью равновесного сосуществования жидкой и твердой фаз. Если при постоянном давлении р1 нагревать воду, ее объем будет увеличиваться и при достижении температуры кипения (насыщения) в точке А' удельный объем ν׳ жидкости становится максимальным. С увеличением давления температура насыщения возрастает, и удельный объем ν' в точке A'' будет больше, чем в точке A'. Зависимость удельного объема ν' от давления на pν-диаграмме изображается кривой AК. На этой кривой степень сухости х = 0. При дальнейшем нагреве жидкости при давлении р1 происходит процесс парообразования (линия A'B'), который заканчивается в точке B' Пар в этой точке называют сухим насыщенным с удельным объемом ν''. Процесс A'B' является одновременно изобарным и изотермным. Зависимость ν'' от давления представлена кривой КВ, которая называется пограничной кривой пара. На кривой КВ степень сухости x = 1. Линия B'Д' отражает перегрев пара. Кривые АК и КВ делят область диаграммы на три части. Левее кривой АК расположена область жидкости. Между кривыми АК и КВ расположена область двухфазной системы, включающая пар и жидкость. Правее кривой КВ и выше точки расположена область перегретого пара. Точка К – критическая точка. Параметры критической точки для воды: tк = 374,16ºC; pк = 22,12 МПа; νк = 0,0032 м3/кг; hк = 2095,2 кДж/(кг·К). Между кривыми x = 0 и x = 1 расположены кривые промежуточных степеней сухости. Все они исходят из точки К. Одна из таких кривых со степенью сухости х = хк приведена на рис. 6.1.
6.3. Изображение процесса парообразования в Ts-диаграмме Ts-диаграмма (рис. 6.2) широко применяется при исследовании паросиловых и холодильных установок. Точка А является тройной точкой. Если при давлении р1 = const к воде, находящейся в состоянии тройной точки, подводить теплоту, процесс нагрева воды от 0,01ºС = = 273,16 К до температуры кипения характеризуется линией АА1. Линия А1B1 отображает процесс парообразования при давлении Рис. 6.2. Процесс испарения в Ts-диаграмме
Левее кривой АК расположена область жидкости. Между кри-выми АК и КB расположена область влажного пара. Правее кривой КB и выше точки К находится область перегретого пара. Изобара АB соответствует давлению в тройной точке р = 0,61 кПа. Между кривыми АК и КB нанесены кривые промежуточных степеней сухости x1, x2, x3, x4 и т.д. Все эти кривые сходятся в критической точке К, где исчезает различие между жидкой и паровой фазами, т.е. сухой пар и кипящая вода имеют одинаковую плотность. Количество теплоты q = ∫Tds, сообщаемое рабочему телу, на Ts-диаграмме изображается площадью под кривой процесса. Удельная работа обратимого цикла l = q1 – q2 также может быть найдена в виде площади цикла. Таким образом, с помощью Ts-диаграммы достаточно просто можно найти термический КПД ηt = (q1 – q2)/q1обратимого цикла.
Hs-диаграмма водяного пара
hs-диаграмма изображена на рис. 6.3. Достоинством диаграммы является то, что удельные количества теплоты и работы, подведенные или отведенные в процессе, изображаются прямыми линиями, а не площадями, как в Ts- и pν-диаграммах. За начало координат в hs-диаграмме, как и в Ts-диаграмме, принято состояние воды в тройной точке, при этом принимается равенство нулю энтропии и энтальпии, т.е. s0 = 0 и h0 = 0. По оси абсцисс откладывается удельная энтропия, а по оси ординат – удельная энтальпия. Все кривые диаграмм построены на основе данных таблиц водяного пара. На диаграмму наносятся пограничные кривые АК жидкости (x = 0) и КB пара (x = 1), сходящиеся в критической точке К. Пограничная кривая жидкости выходит из начала координат. Изобары (p = const) в области влажного пара совпадают с изотермами и представляют прямые наклонные под углом φ линии, касательные к кривой АК, и начинаются на этой кривой.
Рис. 6.3. Изображение процесса парообразования в hs-диаграмме
В области перегретого пара (правее и выше кривой x = 1) изобары имеют вид кривых с выпуклостью, направленной к оси Оs. Изотермы в этой области отклоняются вправо, и их выпуклость направлена вверх от оси Оs. Между кривыми АК и КB наносится сетка линий постоянной степени сухости (x = const) пара, сходящихся в критической точке К. Кроме того, на диаграмму наносится сетка изохор, имеющая вид кривых, поднимающихся вверх (как в области влажного, так и в области перегретого пара) более круто, чем изобары. На рис. 6.3 изохоры не приведены. hs-диаграмма широко применяется для расчета процессов с водяным паром. Общий метод состоит в следующем. 1. По заданным начальным параметрам, характеристике процесса и заданному конечному параметру в hs-диаграмме находится график процесса. 2. По начальным и конечным точкам процесса находятся все основные параметры пара в этих точках. 3. Определяется изменение внутренней энергии по формуле ∆u = (u2 – u1) = (h2 – p2ν2) – (h1 – p1ν1). 4. Определяется теплота процесса по формулам: а) процесс ν = const, q = u2 – u1 = h2 – h1 – ν(p2 – p1); б) процесс p = const, q = h2 – h1; в) процесс T = const, q = T(s2 – s1); г) процесс s = const, q = 0. 5. Определяется удельная работа по формуле l = q – ∆u. В России для построения pν-, Ts- и hs-диаграмм используют таблицы для водяного пара, разработанные под руководством профессора М.П. Вукаловича.
|
|||||||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-07-16; просмотров: 970; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.23.101.1 (0.012 с.) |