Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Исследование термодинамических процессовСодержание книги
Поиск на нашем сайте
Состояние газа можно изменить двумя путями: сообщить ему или отвести от него теплоту, путем сжатия или расширения. При этом важно знать, как в том или ином процессе распределяется теплота между внутренней энергией и работой, а также каково изменение параметров. Анализ процессов необходимо проводить в следующей последовательности: 1. Записать характерную особенность процесса. 2. Вывести уравнение процесса. 3. Установить связь между термодинамическими параметрами. 4. Изобразить процесс графически в координатах pv и Ts. 5. Определить теплоту, изменение внутренней энергии, энтальпии, энтропии, работу и теплоемкость. 6. Определить долю теплоты, которая расходуется на увеличение внутренней энергии и долю теплоты, которая идет на совершение внешней работы. Изменение внутренней энергии для всех процессов определяется по формуле du = cνdT, а энтальпии – dh = cpdT. Изохорный процесс
1. Характерной особенностью процесса является то, что он осуществляется при постоянном объеме, т.е. ν = const. 2. Уравнение состояния процесса получим из уравнения состояния идеального газа (1.8): p/T = const. 3. Таким образом, между давлением и температурой в изохорном процессе существует прямо пропорциональная зависимость: p2/p1 = = T2/T1. 4. Графическое изображение изохорного процесса в pv и Ts диаграммах представлено на рис. 3.1. 5. Определение теплоты и изменения энтропии процесса: – теплоту, подводимую к системе, определим, используя математическую формулировку первого закона термодинамики (2.5) dq = du + + pdν. В изохорном процессе dν = 0, поэтому dq = du; – в изохорном процессе отношение ν2/ν1 = 1, поэтому уравнение (2.30) принимает вид s2 – s1 = cνln(T2/T1), или в дифференциальной форме ds = cνdT/T. (3.1)
Рис. 3.1. Изображение изохорного процесса в pν- и Ts-диаграммах
6. В изохорном процессе объем не изменяется и работа равна нулю. 7. Теплоемкость изохорного процесса принято обозначать сν. 8. Доля теплоты, расходуемая на увеличение внутренней энергии, определяется по формуле α = du/δq, т.к. в изохорном процессе dq = du, получим α = 1, т.е. вся подведенная к термодинамической системе теплота идет на изменение внутренней энергии. Долю теплоты, которая идет на совершение внешней работы, можно определить по формуле α' = δl/δq = 1 – α. Учитывая, что α = 1, получим α' = 0. Изобарный процесс
1. Характерной особенностью процесса является то, что он осуществляется при постоянном давлении, т.е. p = const. 2. Уравнение состояния процесса получим из уравнения состояния идеального газа (1.8): ν/T = const. 3. Таким образом, между объемом и температурой в изобарном процессе существует прямо пропорциональная зависимость: ν2/ν1 = = T2/T1. 4. Графическое изображение изобарного процесса в pν- и Ts-диаграммах показано на рис. 3.2. 5. Определение теплоты и изменения энтропии процесса: – теплоту определим из уравнения (2.24): Δq = dh – νdp. В изобарном процессе dp = 0, поэтому вся подвденная теплота идет только на изменение энтальпии: δq = dh;
Рис. 3.2. Изображение изобарного процесса в рv- и Ts-диаграммах
– в изобарном процессе p2/p1 = 1, поэтому уравнение (2.31) в дифференциальной форме принимает вид ds = cpdT/T. 6. Работа процесса определяется интегрированием выражения dl = pdν в пределах от ν1 до ν2: l = p(ν2 – ν1). (3.2) 7. Теплоемкость изобарического процесса обозначают cp. 8. Доля теплоты, которая расходуется на увеличение внутренней энергии: α = 1/к, доля теплоты, которая идет на выполнение внешней работы: α' = 1 – 1/к = (к – 1)/к. Изотермический процесс
1. Характерная особенность процесса: T = const. 2. Уравнение состояния процесса: pν = const. 3. Связь между объемом и давлением имеет вид: ν2/ν1 = p1/p2.
Рис. 3.3. Изображение изотермического процесса в рv- и Ts-диаграммах
4. Графическое изображение изотермического процесса в pν- и Ts-диаграммах представлено на рис. 3.3. 5. Определение теплоты и изменения энтропии процесса: – теплота процесса равна работе: δq = δl = pdν; – из уравнений (2.30) и (2.31): учитывая, что T2/T1 = 1, s2 – s1 = = Rln(ν2/ν1) = –Rln(p2/p1) или в дифференциальной форме: ds = Rlnν = –Rlnp. (3.3) 6. Работу изотермического процесса определяют по формуле L = RTln(ν2/ν1) = RTln(p1/p2). (3.4) 7. Теплоемкость изотермического процесса равна ¥. 8. Доля теплоты, которая расходуется на увеличение внутренней энергии: α = du/δq = 0/δq = 0, доля теплоты, которая идет на выполнение внешней работы: α' = 1 – 0 = 1. Таким образом, вся подведенная в изотермическом процессе теплота идет на выполнение работы. Адиабатный процесс 1. Характерной особенностью процесса является то, что он осуществляется при отсутствии теплообмена системы с внешней средой: δq = 0. 2. Уравнение состояния процесса: pvк = const. (3.5) 3. Связь между давлением и объемом: p1ν1к = р2ν2к, или р2/р1 = (ν1/ν2)к. (3.6) Связь между температурой и объемом: Т2/Т1 = (ν1/ν2)к–1. (3.7) Связь между давлением и температурой: . (3.8) 4. Графическое изображение адиабатного процесса в рν- и Ts-диаграммах представлено на рис. 3.4.
Рис. 3.4. Изображение адиабатного процесса в рv- и Ts-диаграммах
5. Определение теплоты и изменения энтропии процесса: – из характеристики адиабатного процесса: δq = 0; – изменение энтропии системы: ds = 0. (3.9) 6. Работа адиабатного процесса определяется по одной из формул: l = (p1ν1 – p2ν2)/(к – 1); l = RT1[1 – p2/p1)(к – 1)/к/(к – 1). (3.10) 7. Теплоемкость адиабатного процесса равна нулю. 8. Доля теплоты, которая расходуется на увеличение внутренней энергии: α = du/0 = ∞, долю теплоты, которая идет на выполнение внешней работы: α' = 1 – ∞ = –∞. Политропный процесс
1. Характерной особенностью процесса является то, что он осуществляется при постоянной теплоемкости с и постоянном показателе политропы n. 2. Уравнение состояния процесса: Pνn = const. (3.11) 3. Связь между давлением и объемом: p1ν1n = р2ν2n, или р2/р1 = (ν1/ν2)n. (3.12) Связь между температурой и объемом: Т2/Т1 = (ν1/ν2)(n – 1)/n. (3.13) Связь между давлением и температурой: Т2/Т1 = (p2/p1)n – 1. (3.14) В формулах (3.11)–(3.14) n = (c – cp)/(c – cν) – показатель политропы. Из уравнения политропного процесса, задавая показателю политропы значения, получим: n = 0, p = const – изобарный процесс; n = 1, pν = const – изотермический процесс; n = к, pνк = const – адиабатный процесс; n = ∞, ν = const – изохорный процесс. 4. Графическое изображение политропного процесса в pν- и
Рис. 3.5. Изображение политропных процессов в рv- и Ts-диаграммах 5. Определение теплоты и изменения энтропии процесса: – теплота в политропном процессе: ∆q = cν(n – к)dT/(n – 1); – изменение энтропии системы: ds = cdT/T. (3.15) 6. Работа политропного процесса (но вместо показателя адиабаты к необходимо подставлять показатель политропы n): l = (p1ν1 – p2ν2)/(n – 1); l = RT1[1 – p2/p1)(n – 1)/n/(n – 1). (3.16) 7. Теплоемкость политропного процесса: с = сν(n – к)/(n – 1). (3.17) Анализ уравнения (3.17) показывает, что в диапазоне 1 < n < ктеплоемкость отрицательна, при этом δQ и dT имеют разные знаки. Работа совершается при подводе теплоты по всем политропам диапазона, кроме адиабаты, т.е. изменение теплоты положительно. Температура рабочего тела в процессе расширения понижается и, таким образом, изменение температуры является отрицательной величиной. 8. Доля теплоты, которая расходуется на увеличение внутренней энергии: α = (n – 1)/(n – к), а доля теплоты, которая идет на выполнение внешней работы: α' = (1 – к)/(n – к). Примеры решения задач Задача 1. В изобарном процессе к термодинамической системе, рабочим телом в которой является СО2, подводится теплота в количестве q = 50 кДж/кг. Определить количество теплоты, расходуемое на выполнение работы и на изменение внутренней энергии. Решение. Доля теплоты, расходуемой на изменение внутренней энергии, в изобарном процессе определяется по формуле α = 1/к. Для трех и более атомных газов показатель адиабаты к = 1,29. Следовательно, доля теплоты на изменение внутренней энергии составит Задача 2. В закрытом сосуде емкостью 0,5 м3 содержится азот при абсолютном давлении 0,5 МПа и температуре 15ºС. Определить абсолютное давление и температуру в сосуде после подвода к азоту 750 кДж тепла. Теплоемкость азота постоянна. Решение. Процесс изохорный. Массу азота в сосуде определяем по формуле m = p1V/RT1. Молярная масса азота равна 28, получим RN2 = 8314/28 Дж/(кг·К). После подстановки в формулу для определения m численных значений входящий в нее величин получим m = 0,5 х Определяем абсолютное давление в конце процесса: р2 = Т2 · р1/Т1 = 632 · 0,5/288 = 1,1 МПа. Второй закон термодинамики
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-07-16; просмотров: 1350; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.129.216.248 (0.008 с.) |