Связь плотности тока и скорости упорядоченного движения зарядов

За время dt через площадку dS пройдут заряды, отстоящие от нее не дальше чем на vdt. Заряд dq, прошедший за dt через dS: , где q0 - заряд одного носителя; n - число зарядов в единице объема; dS·v·dt - объем.

 

Сила тока:

.

Плотность тока (10.2):

.

Вектор направлен как и вектор .

10.3. ЭДС источника
Для поддержания постоянного замкнутого тока при наличии сил, тормозящих движение носителей, необходимо компенсировать носителям заряда потери энергии, т.е. совершать над ними работу.
Работа электростатического поля (9.6.2) по замкнутой траектории:

.

φ₁ = φ₂, если траектория замкнута.
Следовательно, эту работу должны совершать силы неэлектрического происхождения, сторонние силы.
ЭДС - это

.

где q - заряд, над которым сторонние силы совершили работу A_ст.сил.

.

Единица ЭДС - такая же, как и единица потенциала - вольт.

Закон Ома для участка цепи

,

 

R - сопротивление проводника.

.

Единица сопротивления - Ом.
Для однородного проводника длиной l и сечением S:

,

ρ - удельное сопротивление (из таблиц).

.

Закон Ома в дифференциальной форме

Закон Ома (10.4) для элементарного объема проводника.

См. (9.7)

Используя (10.2) получим:

	,	где	.
	Закон Ома в дифференциальной форме		Удельная проводимость

Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме

Количество тепла, выделяемое в элементарном объеме с сопротивлением R при прохождении тока I в течении времени dt:

Найдем		-	закон Джоуля-Ленца.
	-	плотность мощности.

-

закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме.

См. (10.2), (10.4), (10.5).

Закон Ома для неоднородного участка цепи

Неоднородный участок - участок, содержащий ЭДС.

Работа при перемещении заряда dq из точки 1 в точку 2: , где dq(φ1-φ2) - работа сил поля (9.6.2), dq ε12 - работа сторонних сил (10.3).

dA₁₂ переходит в джоулево тепло I²Rdt (10.6):

,
(10.1),
.

Закон Ома для неоднородного участка цепи:

.

 

Магнетизм. Уравнения Максвелла

Магнитное поле в вакууме

Магнитное поле в веществе

Уравнения Максвелла

Магнитное поле в вакууме

Движущийся заряд - источник магнитного поля, индикатор магнитного поля - другой движущийся заряд

Заряд q1- создает в точке, удаленной на расстояние r, электрическое поле напряженностью (9.3.7): , и магнитное поле с индукцией . На заряд q2 действуют две силы: - электрическая, см. (9.3.5), - магнитная сила, или сила Лоренца, см. (11.7). Если q2 неподвижен, на него действует ТОЛЬКО .

Проводник с током создает только магнитное поле, другой проводник с током реагирует только на магнитное поле

Проводник с током I1 электрически нейтрален (Σqi=0) и не создает вокруг себя электрическое поле, только магнитное. Проводник с током I2 не реагирует на электрическое поле, т.к. он не заряжен (Σqi=0), на проводник с током действует сила только со стороны магнитного поля.

Рамка с током как регистратор магнитного поля. Вектор магнитной индукции

В этом положении на рамку действует максимальный вращающий момент. Модуль вектора магнитной индукции пропорционален максимальному вращающему моменту: .

Вращающий момент (7.1) .
Направление вектора совпадает с направлением положительной нормали к рамке.
Вектор связан с направлением тока I правилом правого винта.

В этом положении рамка в равновесии. [B] - Тл, единица магнитной индукции - тесла.

11.3.1. Линии магнитной индукции:

а) замкнуты, т.к. в природе нет магнитных зарядов;
б) вектор В направлен по касательной к линии магнитной индукции;
в) густота линий магнитной индукции пропорциональна модулю вектора (сравните с 9.3.8).

Закон Био-Савара-Лапласа

Направление плоскости, в которой лежит и и определяется правилом правого винта:
винт установить плоскости и и вращать от к , поступательное движение винта покажет направление - магнитного поля, созданного элементом проводника с током I.

Модуль вектора :

.

Применение закона Био-Савара-Лапласа для нахождения магнитного поля прямого тока

Независимо от положения на проводнике все направлены в одну сторону - от нас. Значит, - без векторов!
Из 11.4:

Для бесконечного проводника α₁ = 0, α₂ = π, Сos α₁ - Сos α₂ = 2

.

Теорема о циркуляции вектора В

Циркуляция вектора В по произвольному контуру равна алгебраической сумме токов, охватываемых контуром, помноженной на μ₀.

11.5.1. Циркуляция вектора - это интеграл вида: