Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Идеальный газ, определение и свойства.↑ Стр 1 из 9Следующая ⇒ Содержание книги
Похожие статьи вашей тематики
Поиск на нашем сайте
Идеальный газ, определение и свойства. Газы, молекулы которых не обладают силами взаимодействия, а сами молекулы представляют собой материальные точки с ничтожно малыми объёмами, называются идеальными газами. Понятие об идеальном газе введено для упрощения изучения термодинамических процессов и получения более простых расчётных формул. Свойства идеального газа на основе молекулярно-кинетических представлений определяются исходя из физической модели идеального газа, в которой приняты следующие допущения: •объём частицы газа равен нулю (то есть диаметр молекулы пренебрежимо мал по сравнению со средним расстоянием между ними); •импульс передается только при соударениях (то есть силы притяжения между молекулами не учитываются, а силы отталкивания возникают только при соударениях); •суммарная энергия частиц газа постоянна (то есть нет передачи энергии за счет передачи тепла или излучением); •время взаимодействия между молекулами пренебрежимо мало по сравнению со средним временем между столкновениями;
Термодинамическая система, термодин. процесс, параметры идеал. газа. Непрерывное изменение состояния рабочего тела в результате взаимодействия его с окруж. средой наз. термодинамическим процессом Различают равновесные и неравновесные процессы. Процесс, протекающий при значительной разности t и давлений окружающей среды и рабочего тела и неравномерное их распределение по всей массе тела, наз. неравновесным. Если же процесс происходит бесконечно медленно и малой разности t окруж. среды и рабочего тела и равномерного распределения t и давления по всей массе тела, наз. равновесным. К осн. параметрам состояния газов относятся: давление, t и удельный объем, плотность. · Давление - результат удара газа о стенки сосуда, в кот он находится.. Различают абсолютное давл (полное) и избыточное. Под абсолютным давлением подразумевается полное давление, под которым находится газ. Рабс=Рб+gph, gph=Ризб Где Рабс - абсолютное (полное) давление газа в сосуде, Рб- атмосферное давление в барометре, g - усоркние св. пад. в точке измерения, p - плотность жидкости, h - высота столба жидкости. Под избыточным давлением понимают разность между абсолютным давлением, большим, чем атмосферное, и атмосферным давлением. 1атм=735.6мм.рт.ст.=1кг/см2=104кг/м2=105Па=1бар=10м.вод.ст · Температура - мера средней кинетической энергии хаотического движения молекул рабочего тела. Температура - параметр, характеризующий тепловое состояние тела. Температура тела определяет направление возможного самопроизвольного перехода тепла от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой. Для измерения температур приняты стоградусная шкала, шкала Кельвина, шкала Фаренгейта. В стоградусной шкале при pб =101,325кПа(760 мм.рт.ст.) за 00С принимается температура таяния льда, а за 1000С – температура кипения воды. Градус этой шкалы обозначается через 0С. · Удельным объемом, v, м3/кг, называется объем единицы массы газа, т. е. v=V/М где V - полный объем газа, м3; М - масса газа, кг, Обратная величина, кг/м3, P=G/V явл. Плотностью, представляющей собой количество вещества, заключенного в 1 м3, т. е. массу единицы объема. Внутренняя энергия идеального газа. Параметр состояния. Внутренняя энергия газа U, Дж/кг – запас кинетической энергии газа, характеризующейся суммой кинетических энергий поступательного, вращательного движения молекул, энергии внутримолекулярного колебания атомов и энергии межмолекулярного взаимодействия (потенциальной энергии). Первые 3 составляющие являются функцией от температуры, последняя (потенциальная энергия) = 0 (для идеального газа), след-но внутренняя энергия идеального газа зависит только от его температуры и не зависит от объема: U=f(T). Изменение внутр. энергии рабочего тела не зависит от его промежуточных состояний и хода процесса и определяется конечным и начальным состоянием: ∆U=U2-U1, Дж/кг, где U2-конечная внутренняя энергия, U1-начальная. Во всех термодинамических процессах, если V=const, т.е. рабочее тело не расширяется и не совершает работы, сообщаемая ему теплота q=cv(T2-T1) идёт только на увеличение его внутренней энергии т.е.: ∆U= cv(T2-T1); ∆U= М(U2-U1); ∆U= cv∙dT Для бесконечно малого изменения внутр. энергии: dU= cv∙dt Теплоёмкость газа. Теплоёмкость (С) - кол-во тепловой энергии, необходимой для изменения температуры газа на 10С. Измеряется в Дж/К. Удельная теплоёмкость – теплоёмкость, отнесённая к одной количественной единице (кг, моль, м3). С, Дж/кг∙К – массовая теплоёмкость (к 1 кг) С', Дж/м3∙К – объёмная теплоёмкость (к 1 м3) µС, Дж/к моль∙К – молярная теплоёмкость (к 1 кмолю) Между ними имеют место след. Отношения: С= µС/22,41; С'=ρС Если к телу подводиться бесконечно малое кол-во тепла, то это мгновенная теплоемкость: С= dq/dt, Дж/кг∙0С. Если к телу с температурой Т1 подводиться некоторое кол-во тепла q, то его температура становиться равной Т2 – средняя теплоёмкость: Cm=q/T2-Т1 dq=Cdt T1→T2 q=∫Cdt Cm| T1T2=q/T2-T1
Cm| T2T1=∫Cdt/T2-T1=(Cm|0T2∙T2-Cm|T10∙T1)/T2-T1
Особое значение для нагревания (или охлаждения) газа имеют условия, при которых происходит процесс подвода (или отвода) теплоты. В теплотехнике наиболее важным является: -нагревание (или охлаждение) при постоянном объеме – изохорная теплоемкость; -нагревание (или охлаждение) при постоянном давлении – изобарная теплоемкость.
Газовые смеси. Идеальные газы, молекулы которых химически не реагируют друг с другом и между которыми отсутствуют силы притяжения и отталкивания, ведут себя в смеси так, как будто каждый из них находится в занимаемом объеме один. Это значит, что каждый газ, входящий в смесь, занимает весь предоставленный для смеси объем и находится под своим, так называемым, парциальным давлением. Общее давление смеси газов в таком случае будет состоять из суммы парциальных давлений (закон Дальтона): Pсм=∑Pi Pi- парциальное давление отдельного компонента - давление оказывающее о стенки сосуда при t и v газовой смеси. Следовательно: Температура каждого газа в установившемся состоянии будет равна температуре смеси: Ур-ние состояния смеси газов выводится на основании ур-ний состояния отдельных компонентов смеси и имеет вид: . Для того чтобы можно было пользоваться этим уравнением, следует определить величину газовой постоянной смеси Rсм. Rсм = g1*R1+g2*R2+…+gn*Rn, где g1,g2,..,gn - массовые доли компонентов. Газовую постоянную смеси, Дж/(кг*К), можно найти также по формуле: Газовая смесь может быть задана массовыми и обьемными долями: Qi=Mi/Mcm=pi*ri/pcm;
Цикл Карно. Теорема Карно. Состоит из 4 процессов: 2 изотермических, 2 адиабатных. В результате своих исследований Карно предложил цикл, имеющий действительно наивысший возможный термический КПД в заданных температурных границах, т. е. при заданных температурах теплоотдатчика и теплоприемника. Рассмотрим этот цикл в координатах р—v, считая, что он является равновесным и что, кроме того, его совершает 1 кг рабочего тела. В начале процесса рабочее тело имеет параметры p1,v1,T1(точка 1). Эта точка соответствует моменту, когда рабочее тело сообщается с теплоотдатчиком и начинается процесс расширения при постоянной температуре, равной Т1 до точки 2. В процессе расширения по изотерме 1—2 к рабочему телу подводится теплота в количестве q1. Работа изотермического расширения определяется площадью 122111. За процессом 1—2 следует разобщение рабочего тела с теплоотдатчиком и происходит дальнейшее расширение по адиабате 2—3. Этот процесс продолжается до тех пор, пока поршень не займет крайнее положение, что соответствует точке 3. Работа адиабатного расширения определяется площадью 233121. В этот момент, т. е. в точке 3, рабочее тело сообщается с ХИТ, имеющим температуру Т2, и начинается процесс сжатия, в течение которого должно быть отведено q2 единиц теплоты. Начинается процесс изотермического сжатия – процесс 3-4. Работа 344131 отрицательна. Когда отвод теплоты q2 прекратится, рабочее тело разобщается с теплоприемником (точка 4); дальнейшее сжатие происходит по адиабате 4—1. Работа 411141 отрицательна. В конце этого процесса рабочее тело принимает первоначальные параметры. В итоге получили результирующую положительную работу Lц. Теорема Карно: процесс происходит в тепловом двигателе между 2 источниками тепла с температурой Т1 и Т2 и КПД процесса зависит только от этих температур. 12. Реальный газ. Парообразование в координатах PV. Теплота парообразования. Степень сухости пара. Газы, молекулы которого обладают силами взаимодействия и имеют конечные, хотя и весьма малые, геометр. размеры, наз. реальными газами. Рассмотрим процесс парообразования при постоянном давлении в координатах PV. Если подогреть воду при постоянном давлении, то объем увеличивается и при температуре, которая соответствует кипению воды, достигает величины b. при дальнейшем подводе теплоты к кипящей воде последняя начнет превращаться в пар, при этом давление и температура смеси воды с паром неизменные. Когда в процессе парообразования последняя частица превратится в пар, весь объем окажется заполнен паром. Такой пар насыщенным паром, а его температура называется температурой насыщения. На участке b-c пар является влажным насыщенным. После полного испарения воды (точка с) пар становится сухим насыщенным. Влажный пар характеризуется степенью сухости x. Степенью сухости- массовая доля сухого насыщенного пара, находящего в 1 кг влажного пара. Рассмотрим процесс парообразования при более высоком давлении. Удельный объем при 0 С с повышением давления не изменяется. Удельный объем кипящей воды увеличится. Точка С’, соответствующая сухому насыщенному пару, левее точки С, т.к. давление возрастает более интенсивно, чем температура сухого насыщенного пара. Параметры отвечающие точке k называются критическими. Парообразование изображается линией b-c. Количество теплоты, затраченное на превращение 1 кг кипящей воды в сухой насыщенный пар называется теплотой парообразования и обозначается r. С увеличением давления теплота парообразования уменьшается. В точке d пар не насыщает пространство и имеет высокую температуру. Такой пар называется перегретым. Для определения параметров состояния влажного пара должна быть известна степень сухости. 13. Влажный воздух. Его св-ва. Влажным воздухом наз. парогазовая смесь, состоящая из сухого воздуха и водяных паров. Состав влажного воздуха: 23% по массе кислорода, 21% по объему кислорода. Влажный воздух, содержащий максимальное количество водяного пара при данной температуре, наз. насыщенным. Воздух, в котором не содержится максимально возможное приданной t колич. водяного пара, наз. ненасыщенным. Ненасыщенный влажный воздух состоит из смеси сухого и перегретого водяного пара, а насыщенный влажный воздух-из сухого воздуха и насыщенного водяного пара. Чтобы превратить из ненасыщеного в насыщенный влажный воздух нужно охладить. Из ур-ний состояний реального газа наиболее простым явл. ур-ние Ван-дер-Ваальса: (p+a/v2)*(v-b)=RT, где а- коэф., зависящий от сил сцепления; b- величина, учитывающая собственный объем молекул. Свойства: масса, температура, газовая постоянная, теплоемкость. Хар-ка: 1) абсолютная влажность—кол-во водяных паров, содержащихся в 1 м3 воздуха (кг\м3), 2) относительная влажность—отношение плотности насыщенного пара к максимальному насыщенному пару ϕ=(ρn\ρнас)*100 3) влагосодержание—кол-во вод паров, в грамме или кг, содерж во влажном возд, сух часть которого = 1 кг d=622*фи0*Pнас\B-фи* Pнас(г\кг), 4) теплосодержание—кол-во тепла, сод во влажном воздухе, сухая часть которого равна 1 кг Jвв=Jсв+Jп=1.005*t+(2500+1.68*t)*d/1000, кДж/кг где 1,005 –теплоемкость сухого воздуха 1,68 – теплоемкость перегретого воздуха. 5) Закону Дальтона. Давление влажного воздуха Рвв равно Рвв = Рсв + Рп, где Рсв, Рп —парциальные давления соответственно сухого воздуха и
Закон Кирхгофа, Ламберта. З-н Кирхгофа. По закону Кирхгофа отношение излучательной способности тела Е к его поглощательной способности А для всех тел одинаково и равно излучательной способности абсолютно черного тела Е0 при той же температуре и зависит только от температуры, т. е. Е/А=Е0=f(T). Так как Е/Е0 = а, то для всех серых тел А=а, т.е. поглощательная способность тела численно равна степени его черноты. Рассмотрим случай теплообмена излучением между 2 стенками, имеющими большую повех-ть и расположенными параллельно на небольшом расстоянии одна от другой, т.е. так, что излучение каждой стенки полностью попадает на противоположную. Пусть температуры поверх-ти стенок постоянно поддерживаются Т1 и Т2, причем Т1>Т2, а коэф-ты поглощения стенок равны соотв. А1 и А2, причем А1=а1, А=а2, т.е. коэф-ты поглощения и степени черноты соотв. равны. для этого на основании з-на Стефана-Больцмана получим: (1) Спр - приведенный коэф-т излучения, Вт/м2*К.
Здесь С1 и С2 – константы излучения тел, между которыми происходит процесс лучистого теплообмена. Ур-е (1) можно использовать для расчета теплообмена, одно из которых имеет выпуклую форму и окружено поверх-тью другого, т.е. нах. в замкнутом пространстве. Тогда: ; F1,F2-поверхности 1 и 2-го тел, участвующие в лучистом теплообмене. При произвольном расположении тел, между которыми происходит теплообмен излучением Е1-2, расч ф-ла прмет вид:
В данном случае Спр=С1*С2/Со, а коэф-т фи (так наз. Угловой коэф-т или коэф-т облучения)- величина безразмерная, зависящая от взаимного расположения, формы и размеров поверх-тей и показывающая долю лучистого потока, которая падает на F2 от всего потока, отдаваемого F1 лучеиспусканием. З-н Ламберта - определяет зависимость излучаемой телом энергии от ее направления. Еφ=Е0∙cosφ. Е0- количество энергии, излучаемое по нормали к поверхности; Еφ- количество энергии, излучаемое по направлению, образующему угол φ с нормалью, то по з-ну Ламберта:
Т.о., з-н Ламберта определяет зависимость излучаемой телом энергии от ее направления.
Микроклимат помещений. Микроклимат - совокупность значений таких параметров как температура, относ. Влажность, скорость и ср. температура внутренних поверхностей, обеспечивающих норм. жизнедеятельность человека в помещ. и норм. течение производственных процессов. Микроклимат: комфортный, допустимый и дискомфортный. Интенсивность теплоотдачи человека зависит от микроклимата помещения, характеризующегося t-рой внутр. воздуха tв, радиационной t-рой помещения tr, скоростью движ. и относительной влажностью φв воздуха. Сочетания этих параметров микроклимата, при ктр сохраняется тепловое равновесие в организме человека и отсутствует напряжение в его системе терморегуляции, наз. комфортными. Наиболее важно поддерживать в помещении в первую очередь благоприятные t-ные условия, т.к. подвижность и относительная влажность воздуха имеют несущ колебания. Кроме оптимальных различают допустимые сочетания параметров микроклимата, при которых человек ощущает небольшой дискомфорт. Часть помещения, в которой человек находится основное рабочее время, называют обслуживаемой или рабочей зоной. Комфорт должен быть обеспечен прежде всего в этой зоне. Тепловые условия в помещении зависят главным образом от tв и tr, т.е. от его t-ной обстановки, ктр. принято характеризовать двумя условиями комфортности. Первое условие комфортности температурной обстановки опред. такую область сочетаний tви tr, при ктр. человек, находясь в центре рабочей зоны, не испытывает ни перегрева, ни переохлаждения. Второе условие комфортности определяет допустимые температуры нагретых и охлажденных поверхностей при нахождении человека в непосредственной близости от них. Во избежание недопустимого радиационного перегрева или переохлаждения головы человека поверхности потолка и стен могут быть нагреты до допустимой температуры
Двухтрубная система водяного отопления с принудительной циркуляцией. Варианты подводок.
Расширительный бак. Представляет собой металлич-ю емкость цилиндр-ой формы со съемной крышкой и патрубками для присоед-я след-х труб: расширит-ой d1, контрольной d2, выведенной к раковине в котельной для наблюдения за уровнем воды, переливной d3 для слива избытка воды при переполн-и расшир-го бака, циркуляц-ой d4, соед-щей расшир-ый бак с обратным магистр-м теплопроводом для предотвращ-я замерз-я воды в расшир-м сосуде и в соед-ой трубе. Полезный объем (,л) расширительного бака определяют по формуле: , где - 0,0006 1/0С – коэффициент объемного расширения воды; - изменение температуры воды от начальной до средней расчетной, 0С; - общий объем воды в системе, л , где - объем воды, соответственно в водоподогревателях, трубах, приборах, л, приходящийся на 1000Вт тепловой мощности системы водяного отопления. Расширительный бакпредназначенный для компенсации давления, возник. в рез. темпер-го расширения теплоносителя при увеличении темпер.; выравнивание перепадов давления и компенсации гидравлических ударов в с макс. темпер. теплоносителя до 100°С; защиты узлов в контурах систем отопления и горячего водосн. от избыточного давления; компенсации эксплуатационных потерь теплоносителя, возник. в теч. отопительного периода; удаление воздуха из системы. Расш. баки: открытого и закрытого исполнения. Расш. баки открытого типа технологически устарели и в наст. вр. практич. применения не находят. Открытый расш. бак размещают над верхней точкой системы отопления, как правило, в чердачном помещении здания или на лест. клетке и покрывают тепловой изоляцией. К расш. бакам закрытого типа относят мембранные баки, кот. сост. из стального корпуса, разделенного эластичной мембраной на две части — жидкостную и газовую полости. Жидкостная часть бака предназначена для приема теплоносителя из систем отопления и горячего водосн., газовая часть бака наполнена под повыш. давлением воздухом или азотом. Для поддержания необходимого давления в газовой камере бака имеется ниппель.
Воздухоудаление. В системах вод. отопления с верхней разводкой, используют расширительный сосуд без доп. устройств. В сист с нижней — спец воздухоотводящую сеть, присоед. ее к расшир. баку или воздухосборнику (с помощью воздуховыпускных кранов или шурупов). Для надежного удаления воздуха и спуска воды, магистральные теплопроводы проклад. с уклоном. (не менее 0,002) по направлению движения теплоносителя. В системах с искусств цирк скорость движ. воды> скор всплывания воздуха, поэтому магистрали прокладывают с подъемам к крайним стоякам и в высших точках ставят воздухосборники.
Вентиляторы. По принципу действия н назначению вентиляторы подразделяются на радиальные (центробежные), осевые, крышные и потолочные. Радиальные (центробежные) вентиляторы. Обычный радиальный (центробежный) вентилятор состоит из трех основных частей: рабочего колеса с лопатками (иногда называемого ротором), улиткообразного кожуха и станины с валом, шкивом и подшипниками. Работа радиального вентилятора заключается в следующем: при вращении рабочего колеса воздух поступает через входное отверстие в каналы между лопатками колеса, под действием центробежной силы перемещается по этим каналам, собирается спиральным кожухом и направляется в его выходное отверстие. Таким образом, воздух в центробежный вентилятор поступает в осевом направлении и выходит из него в направлении, перпендикулярном оси. Осевые вентиляторы. Простейший осевой вентилятор состоит из рабочего колеса, закрепленного на втулке и насаженного на вал электродвигателя, и кожуха (обечайки), назначение которого — создавать направленный поток воздуха. При вращении колеса возникает движение воздуха вдоль оси вентилятора, что и определяет его название. Осевой вентилятор по сравнению с радиальным создает при работе больший шум и не способен преодолевать при перемещении воздуха большие сопротивления. В жилых и общественных зданиях осевые вентиляторы следует применять для подачи больших объемов воздуха, но если не требуется давление выше 150—200 Па. Вентиляторы В-06-300-8А, В-06-300-10Л и В-06-300-12.5А широко используют в вытяжных системах вентиляции общественных и производственных зданий. Подбор вентилятора. Вентилятор подбирают по подаче L, м3/ч, и требуемому полному давлению вентилятора р, Па, пользуясь рабочими характеристиками. В них для определенной частоты вращения колеса даются зависимости между подачей вентилятора по воздуху, с одной стороны, и создаваемым давлением, потребляемой мощностью и коэффициентом полезного действия — с другой. Полное давление р, по которому подбирается вентилятор, представляет собой сумму статического давления, расходуемого на преодоление сопротивлений по всасывающей и нагнетательной сети, и динамического, создающего скорость движения воздуха. Величина р, Па, определяется по формуле Подбирая вентилятор, следует стремиться к тому, чтобы требуемым величинам давления и подачи соответствовало максимальное значение КПД. Это диктуется не только экономическими соображениями, но и стремлением снизить шум вентилятора при работе его в области высоких КПД. Требуемая мощность, кВт, электродвигателя для вентилятора определяют по формуле где L- подача вентилятора, м3/ч; р -давление, создаваемое вентилятором, кПа; г],— КПД вентилятора, принимаемый по его характеристике; т1рп_КПД ременной передачи, при клиноременной передаче равный 0,95, при плоском ремне —0,9. Установочная мощность электродвигателя определяется по формуле где а — коэффициент запаса мощности Тип электродвигателя к вентилятору следует выбирать, учитывая условия эксплуатации последнего — наличие пыли, газа и паров, а также категорию пожаро- и взрывоопасности помещения.
Газовые бытовые приборы. Печные горелки устанавливают в бытовых отопительных печах при переводе их на сжигание газа. Устройство применяют в печах без шиберов, оборудованных тягостабилизаторами, с режимами непрерывной и периодической топки. Устройство имеет два режима работы — нормальный, когда работают основная и запальная горелки, и пониженный, когда работает только запальная горелка. При работе на пониженном режиме кран основной горелки должен быть закрыт. Отопительные печи могут быть оборудованы горелочными устройствами и автоматикой безопасности других типов, прошедших испытания в установленном порядке, принятых к изготовлению и имеющих паспорт. Бытовые газовые плиты Плиты делятся на напольные и настольные (переносные). Настольные плиты не имеют духового шкафа, и их еще называют таганами. В эксплуатации находятся четырех-, трех- и двухконфорочные плиты. По исполнению плиты выпускают обычной и повышенной комфортности. Газовые плиты повышенной комфортности имеют освещение духовки, горелку повышенной мощности, краны горелок стола с фиксированным положением «малое пламя», устройство для регулирования горизонтального положения стола. Также дополнительно они могут быть оборудованы горелкой стола пониженной мощности, электророзжигом горелок стола и духовки, жарочной горелкой духовки, вертелом в духовке с электрическим и ручным приводом, терморегулятором духовки, автоматикой контроля горения.
1. Идеальный газ, определение и его свойства. 2. Термодинам. система, термодинам. процесс, параметры идеального газа. 3. Уравнения состояния идеального газа. Физ. смысл газовой постоянной. 4. Внутренняя энергия идеального газа. Параметры состояния. 5. Работа газа. Параметр процесса. 6. Теплоемкость газа. 7. Газовые смеси. 8. I-ый закон термодинамики, его математическое выражение. 9. Выр-е I-го закона термодинамики для разл. термодинам. процессов 10. Круговые циклы. Термодинамический и холодильный коэффициенты. 11. Цикл Карно. Теорема Карно. 12. Реальный газ. Парообр-ние в PV координатах. Теплота парообр-я. Степень сухости пара. 13. Влажный воздух. Его свойства. 14. I-d диаграмма влажного воздуха. Изучение процессов обработки воздуха с помощью I-d диаграммы. 15. Температурное поле тела. Температурный градиент. 16. Теплопроводность. Закон Фурье. 17. Теплопроводность плоской стенки. Основное уравнение теплопроводности. 18. Конвективный теплообмен. Ур-е Ньютона-Рихмана. Коэфф. теплоотдачи. 19. Опр-е коэфф-та теплоотдачи с исп-ем критериальных уравнений. 20. Лучистый теплообмен. Уравнение Стефана-Больцмана. 21. Закон Кирхгофа, Ламберта. 22. Теплопередача. Ур-е и коэфф-т теплопередачи для плоской стенки. 23. Теплообменные аппараты. Опр-е пов-ти нагрева рекуперативных теплообменников. 24. Микроклимат помещений. 25. Сопр-е теплопередачи наруж. ограждений. Соотношения между ними. 26. Теплоустойчивость ограждений. Коэфф-т теплоусвоения S. Величина тепловой инерции D. 27. Воздухопрониц-ть ограждений. Сопр-е воздухопрониц-ти ограждений. 28. Опр-е тепловых потерь через ограждения. Правила обмера пов-тей охлаждения. 29. Опр-е тепловых потерь по укрупн. показателям. Удельная тепловая характеристика здания. 30. Система отопления: осн. Эл-ты, класс-ция, требования, предъявл. к отопительной установке. 31. Вывод гравитац. давления для двухтрубной системы отопления. 32. Опр-е циркуляц. давления в однотрубной системе. 33. Трубопроводы систем центр. отопления, их соед-я, способы прокладки. 34. Расширит. бак, его назначение, установка, точка присоединения к магистралям системы отопления, определение объема бака. 35. Воздухоудаление из систем водяного отопления. 36. Сист. пар. отопления. Принцип работы, класс-ция, осн. схемы. Воздухоудал. из сист. пар. отопления. Обл-ть прим-я систем газового отопления. 37. Нагреват. приборы сист. центр. отопления. Класс-ция, требования к ним. Хар-ка осн. видов нагреват. приборов. 38. Размещение и установка, способы присоед-я нагреват. приборов к трубопроводам сист. отопления. Схемы подводки теплоносителя к нагревательным приборам. 39. Коэфф-т теплопередачи нагреват. приборов. Опр-е пов-ти нагрева приборов. 40. Особенности расчета поверхности нагревательных приборов. 41. Регулировка теплоотдачи нагревательных приборов. 42. Топливо. Элементарный состав. Теплотворная способность топлива 43. Горение топлива. Теоретич. и действ. объем воздуха, необх. для горения топлива. 44. Способы сжигания топлива. Виды топочных устройств, их характеристики. 45. Котельная установка. Опр-е. Виды топочных устройств, их хар-ки. 46. Централизованное теплоснабжение. Схема ТЭЦ. 47. Тепловые сети, способы прокладки тепловых сетей, виды изоляции. 48. Присоед-е местных систем отопления к тепловым сетям. 49. Воздухообмен, способы его определения. 50. Назначение и классификация систем вентиляции 51. Естеств. вентиляция: инф-ция, аэрация, канальная система вентиляции. 52. Канальная вытяжная гравитац. система вентиляции, конструирование и её аэродинам. расчет. 53. Механическая система вентиляции. Ее элементы. 54. Устройства для очистки воздуха. 55. Устройства для подогрева воздуха. 56. Вентиляторы: классификация, принцип действия осевых и центробежных вентиляторов. Подбор вентиляторов. 57. Газоснабжение. Основные схемы. Устройство системы газоснабжения. 58. Газовые бытовые приборы.
Идеальный газ, определение и свойства. Газы, молекулы которых не обладают силами взаимодействия, а сами молекулы представляют собой материальные точки с ничтожно малыми объёмами, называются идеальными газами. Понятие об идеальном газе введено для упрощения изучения термодинамических процессов и получения более простых расчётных формул. Свойства идеального газа на основе молекулярно-кинетических представлений определяются исходя из физической модели идеального газа, в которой приняты следующие допущения: •объём частицы газа равен нулю (то есть диаметр молекулы пренебрежимо мал по сравнению со средним расстоянием между ними); •импульс передается только при соударениях (то есть силы притяжения между молекулами не учитываются, а силы отталкивания возникают только при соударениях); •суммарная энергия частиц газа постоянна (то есть нет передачи энергии за счет передачи тепла или излучением); •время взаимодействия между молекулами пренебрежимо мало по сравнению со средним временем между столкновениями;
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-08-16; просмотров: 6924; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.147.66.24 (0.014 с.) |