Оптико-механические магнитометры.

Принцип работы оптико-механических магнитометров основан на взаимодействии постоянных магнитов с магнитным полем Земли и называется принципом магнитных весов. В зависимости от измеряемого элемента магнитного поля различают горизонтальные (для измерения H - составляющей) и вертикальные (для измерения Z - составляющей) магнитные весы. Одной из последних модификаций оптико-механических магнитометров является магнитометр М-27М, предназначенный для измерения приращений вертикальной составляющей напряженности (AZ) магнитного поля Земли.

Устройство магнитометра показано на рис.3.13. На горизонтально натянутой тонкой металлической нити (точнее - ленте) жестко укреплен измерительный магнит (1) с зеркальцем (2), который может поворачиваться в вертикальной плоскости на определенный угол в зависимости от величины вертикальной напряженности магнитного поля Z. Пусть в некоторой точке (например, на эталонном полигоне завода) нить подвеса и магнитная ось магнита горизонтальны. В другой любой точке наблюдений, где вертикальная составляющая напряженности отличается на величину AZ, на полюсы магнита действуют противоположно направленные силы F1 и F2. Под действием этих сил магнит будет поворачиваться, закручивая нить подвеса. Угол отклонения магнита от горизонтального положения будет

пропорционален изменению поля AZ. Луч света (7) падает на зеркало и отражается в окуляр (8), где можно зафиксировать отклонение магнита от горизонтали по отклонению луча света.

Рис. 3.13. Принципиальное устройство оптико-механического магнитометра

М-27М

Практически удобнее не измерять угол отклонения магнита, а компенсировать его, то есть проводить измерения компенсационным способом. Для этого сбоку от измерительного магнита установлен компенсационный магнит (или магнит плавной компенсации 3), жестко связанный с прозрачным диском, на котором нанесена шкала (4). С другой стороны установлен диапазонный магнит (или магнит грубой компенсации - 5), положение которого меняется ступенями с помощью зубчатого сектора (6).

Отклонения измерительного магнита от горизонтального положения под действием приращения поля AZ компенсируются с помощью изменения положения компенсационного магнита (а когда его магнитного момента недостаточно, ступенчато изменяют положение диапазонного магнита). Таким образом, мерой измеряемого поля AZ служит величина магнитного момента компенсационного и диапазонного магнитов, потребовавшегося для приведения измерительного магнита в горизонтальное положение (т.е. для компенсации). Угол поворота компенсационного магнита определяется по шкале (4), которая градуируется на заводе-изготовителе и проверяется ежегодно по мере необходимости с помощью специальных градуировочных комплектов (кольца Гельмгольца).

В окуляре магнитометра при измерении видна вращающаяся шкала, неподвижная линия (индекс и подвижный индекс (световой блик от измерительного зеркала с двумя параллельными линиями в центре).

В магнитометре имеются и еще элементы, не показанные на рисунке 3.13 -дополнительные настроечные магниты (температурный и юстировочный), а также арретир. Арретир представляет собой специальный механический захват, в нерабочем положении магнитометра поддерживающий измерительный магнит и предохраняющий нить подвески от обрыва при транспортировке и случайных ударах прибора.

Чувствительная система магнитометра М-27М помещена в немагнитный теплоизолирующий кожух (12), который с помощью специального установочного винта (13) укрепляется на треноге (рис.3.14). Для приведения системы в горизонтальное положение используются три нивелировочных винта (5) в нижней части корпуса, а на верхней панели рядом с окуляром установлены два взаимно перпендикулярных уровня (1). На боковую поверхность корпуса прибора выведены ручки арретира (4), управления измерительным (7) и диапазонным (16) магнитами. Вес магнитометра составляет около 6,5 кг, цена деления

шкалы 10 нТл/дел, диапазон измерений +70 000 нТл, погрешность измерений обычно ±5-10 нТл.

Рис. 3.14. Общий вид магнитометраМ - 27М.

С конца 50-х до конца 80-х годов XX века магнитометры типа М-23, М-27, (М-27М) были основными приборами для наземных магниторазведочных работ. В настоящее время в производственных организациях эти магнитометры не применяются из-за сравнительно низкой производительности и низкой точности по отношению к более современным типам магнитометров. Применяются они в основном при специализированных опытных работах и при работах в зонах больших градиентов магнитного поля (более 600 нТл/м).

3.3.3. Феррозондовые магнитометры.

В магнитометрах этого типа магниточувствительным элементом является феррозонд, который представляет собой два тонких и длинных стержня из пермаллоя (железо-никелевый сплав - магнитомягкий ферромагнетик), на которые во взаимообратном направлении намотана первичная (возбуждающая) обмотка. Кроме того, оба сердечника вместе с первичной обмоткой охвачены вторичной (измерительной) обмоткой (рис.3.15 а). Магнитомягкие ферромагнетики характерны тем, что петля гистерезиса для них настолько узка, что ее можно рассматривать, как одну кривую (рис.3.15 б).

Принцип действия феррозонда состоит в следующем. С помощью внешнего источника через первичную (возбуждающую) обмотку пропускается ток частотой со (чаще всего 400 Гц). Если внешнее магнитное поле отсутствует, то исходная намагниченность сердечников равна нулю. При пропускании тока частотой со в каждый полупериод импульсы индукции в сердечниках направлены противоположно и компенсируют друг друга (рис.3.15 б). Поэтому общая индукция в ближайшем к сердечникам пространстве в каждый момент времени равна нулю и в измерительной обмотке сигнал не индуцируется, т.е. также равен нулю.

При появлении внешнего поля Т (которое необходимо измерить) в каждый полупериод это поле с индукцией одного из сердечников совпадает, а индукция другого сердечника направлена противоположно, что равносильно сдвигу индукции сердечников. Общая (суммарная Be) индукция в пространстве у сердечников, складываясь, образует переменный магнитный поток, изменяющийся с частотой 2со (рис.3.15. б). Этот поток

индуцирует в измерительной обмотке электрический сигнал частотой 2со и амплитудой, пропорциональной «сдвигу» индукции в обмотках - внешнему намагничивающему полю Т.

 

Рис. 3.15. Принцип действия феррозондового магнитометра типа второй гармоники.

Для измерения этого поля необходимо только выделить с помощью фильтра (Ф) сигнал частотой 2со (800 Гц), усилить его усилителем (У), определить знак поля (фазу) фазочувствительным детектором (ФЧД) и измерить его амплитуду измерителем (И). При этом прибор, измеряющий амплитуду сигнала, может быть проградуирован в единицах напряженности или индукции магнитного поля. Такой феррозонд называется «феррозонд типа второй гармоники».

Полезной для магнитных съемок особенностью такого феррозонда является то, что он может измерять составляющую напряженности магнитного поля, направленную по оси зонда. То есть, если поле Т будет направлено перпендикулярно сердечникам, то «сдвига» индукции в обмотках не будет и сигнала во вторичной обмотке не будет.

Эта особенность позволяет проводить так называемые компонентные измерения (т.е. измерения трех составляющих по осям) индукции магнитного поля, что относится к достоинствам метода. Недостатком метода является наличие смещения нуля прибора, что даже при высоком пороге чувствительности прибора в 1нТл не позволяет проводить измерения с высокой точностью.

Феррозонд имеет также другие наименования: зонд магнитного насыщения, магнитомодуляционный датчик (ММД). В зарубежной литературе он называется flux - date (флакс-гейт) - потокопропускающий.

На этом принципе основаны использовавшиеся с 30-х до конца 80-х годов аэромагнитометры (АМФ-21, АММ-13 и др.), наземные магнитометры (М-17, М-29). В настоящее время на этом принципе используются скважинные магнитометры (ТСМК-30, КСП-38идр.).

Протонные магнитометры.

Протонный магнитометр впервые был разработан в 1953 г. М. Паккардом и Р. Варианом (США). В СССР первый магниторазведочный протонный магнитометр разработан в 1957 г. А. Я. Ротштейном и В. С. Цирелем, которые опирались на работы советского ученого Ф. Н. Скрипова.

Эти магнитометры основаны на принципе свободной ядерной прецессии протонов -ядер атома водорода. Протон как движущаяся вращающаяся заряженная частица обладает определенным моментом количества движения (спином) р и магнитным моментом ц. Магнитное поле протона аналогично полю стержневого магнита, ориентированного вдоль оси вращения частицы.

Протон как магнит стремится установиться своей магнитной осью в направлении магнитного поля Земли (как магнитная стрелка компаса), а свойство гироскопа (волчка) препятствует этому. Поэтому ось вращения (и магнитный момент) протона начинает описывать конические поверхности вокруг направления вектора внешнего магнитного поля ТВН. (рис.3.16,а). Такое движение называется прецессией. Прецессия называется свободной, если она происходит без воздействия на систему протонов внешних сил.

Магнитный момент протона

МИП - магнитоизмерительный

преобразователь, БП - блок питания, К - переключатель,

f - частотомер

Н_к - поляризующее поле, Т - измеряемое поле

 

 

 

 

 

 

 

 

	-1
к
WWW МИП	1 ^б
БП
v V V

Рис. 3.16. Принцип действия ядерно-протонных магнитометров.

Теоретически установлено и экспериментально подтверждено, что частота / свободной прецессии протонов в магнитном поле прямо пропорциональна модулю вектора напряженности ТВН. внешнего магнитного поля и связана с ним простым соотношением, которое называется равенством Лармора:

f = (y/2n)-T_BH., (3.21)

где у = р//л - гиромагнитное отношение протона, т.е. отношение его механического момента вращения р к магнитному моменту ц. Поскольку постоянная величина у определена с очень высокой точностью (относительная погрешность порядка 10-⁶) и не зависит от любых

внешних факторов (температура, давление и др.), результаты измерений этим способом характеризуются очень высокой точностью и стабильностью.

Зная частоту прецессии, легко определить абсолютную величину напряженности магнитного поля:

Т = (2я/у)-/ (3.22.)

Однако наблюдение прецессии одного протона практически невозможно. Кроме того, магнитные моменты различных протонов ориентированы антипараллельно, поэтому в обычном состоянии вследствие тепловых соударений частиц магнитные моменты отдельных протонов ориентированы хаотично и их суммарный магнитный момент близок к нулю. Поэтому используются специальные способы поляризации рабочего вещества, т.е. ориентировки магнитных моментов элементарных частиц - протонов.

Для измерения магнитного поля удобнее всего использовать простейшие атомные ядра — протоны, так как они в жидкостях дают наиболее острый и интенсивный резонанс.

Магнитоизмерительный преобразователь (МИП) представляет собой сосуд с протонсодержащей жидкостью (обычно это был очищенный керосин), помещенный в катушке с проводом (рис.3.16 б). Если через обмотку МИП пропустить сильный электрический ток, создающий в направлении оси катушки магнитное поле НК напряженностью порядка 100 Э (переключатель К подключен к блоку питания), то под действием поля НК происходит магнитная поляризация рабочего вещества - множество содержащихся в нем протонов приобретут ориентировку магнитных моментов в направлении вектора напряженности магнитного поля Нк.

После резкого отключения тока (переключатель К подключается к частотомеру) протоны начнут согласованно прецессировать вокруг вектора напряженности внешнего магнитного поля Т, наводя в той же обмотке катушке Э.Д.С. с частотой прецессии. Через несколько секунд прецессия затухает из-за теплового соударения частиц и потери синфазности прецессии протонов, но этого времени вполне достаточно, чтобы преобразовать сигнал и определить его частоту. Частотный выход прибора обеспечивает возможность регистрации результатов измерений в цифровом виде.

Основным методом измерений частоты сигнала свободной прецессии в протонных магнитометрах является метод подсчета числа периодов (сигналов) прецессии в течение фиксированного интервала времени, определяемого по периодам эталонной частоты специального кварцевого генератора. Регистрации показаний может осуществляться раз­личными устройствами: аналоговым самописцем (или фотоосциллографом); цифропечатающим устройством; цифровым перфораторным или магнитным регистратором и т.д.

Иногда для удобства непосредственно записывают не частоту сигнала ядерной прецессии, а частоту биений, образующихся между частотой сигналов прецессии и эталонной частотой специального кварцевого генератора (близкой к частоте прецессии): fб = f_с - fкв

Данный метод обеспечивает большую точность измерений частоты, но мало пригоден для их автоматизации.

Можно поступить наоборот: обеспечить подсчет периодов эталонной частоты в течение фиксированного числа сигналов ядерной прецессии. В этом случае получается цифровой результат, обратно пропорциональный индукции поля, что не позволяет производить непосредственный отсчет в единицах магнитной индукции, как в предыдущем случае. Но в данном методе не требуется умножитель частоты, необходимый при непосредственных отсчетах показаний.

В последних модификациях ядерно-протонных магнитометров применяется метод динамической поляризации. В методе динамической поляризации ядер используется эффект Оверхаузера, заключающийся в том, что в некоторых веществах с сильным взаимодействием ядерных спинов с электронными можно создать дополнительную поляризацию одной спиновой системы, например, ядерной, за счет поляризации другой, например, электронной. Рабочее вещество возбуждается на частоте электронного резонанса с помощью

радиочастотного поля (примерно 56 МГц), а передача энергии протонам происходит за счет внутренних взаимодействий. Существует класс веществ, для которых может быть реализовано указанное явление. К ним принадлежат растворы натрия в аммиаке, растворы в органических жидкостях ряда свободных устойчивых радикалов гидразинового ряда (в частности, дифенилпи-крилгидрозил), а также водные и бензольные растворы свободного радикала дисульфоната пироксиламина (соль Фреми) и некоторых других радикалов. Перечисленные растворы дают возможность наблюдать динамическую поляризацию в слабых магнитных полях, в том числе в земном магнитном поле.

Метод динамической поляризации позволяет сократить продолжительность цикла измерения, а также проводить измерения одновременно с процессом поляризации. К недостаткам метода следует отнести недолговечность некоторых видов рабочего вещества, что создает неудобства при производственных магнитных съемках. На методике динамической поляризации ядер построены отечественные протонные магнитометры ММП-203М, аэромагиитометры ММВ-215. Канадская фирма Geotech разработала на этом принципе вертикальный аэромагнитометр-градиентометр GRAD-1 с чувствительностью 0,01 нТл для каждого датчика и 0,025 нТл/м для градиентных измерений.

Протонные магнитометры обладают высокой точностью (±1 нТл), стабильностью работы, высокой производительностью, не требуют нивелировки и мало чувствительны к отклонениям от оптимальной ориентировки МИП прибора при измерении.

В настоящее время это наиболее широко применяемые приборы при проведении наземных съемок (ММП-203М, МИНИМАГ), аэромагнитных (ММС-213, ММС-214) и гидромагнитных (АПМ-3, МПМ-3) съемок, а также скважинных магнитных измерений (МСП-2).

Полевые протонные магнитометры ММП-203, ММП-203М, МИНИМАГ конструктивно выполнены в виде двух раздельных блоков - магнитоизмерительного преобразователя (датчика) и измерительного пульта.

Датчик протонного (ядерного) магнитометра обычно представляет собой цилиндрический сосуд из органического стекла с жидкостью, содержащей протоны (смесь воды со спиртом, керосин, раствор солн Фреми и т д.). Сосуд помещается в многовитковую катушку, настроенную в резонанс с частотой ожидаемого сигнала. Эта катушка используется как для возбуждения (поляризация), так и для съемки сигнала в виде ЭДС определенной частоты (эти функции катушки разделены во времени).

 

 

 

 

 

 

		з

Рис. 3.17. Обобщенная блок-схема протонного магнитометра

На рис. 3.17 приведена обобщенная блок-схема протонного магнитометра. Датчик 1 соединен с релейно-переключающим устройством 2, которое автоматически осуществляет подключение датчика после прогрева схемы к поляризующей батарее 3. Затем, по истечении определенного времени, датчик переключается на усилитель 4 и по окончании записи показаний прибора выключается. После усилителя 4 сигналы поступают в прецизионный быстродействующий частотомер 5, а затем на регистратор 6.

Порядок работы с магнитометром достаточно прост. Перед измерениями штанга с МИП закрепляется в фиксированном положении специальными ремнями за спиной оператора (обычно в слабых магнитных полях - датчиком вниз, а в интенсивных полях -

датчиком вверх). Проверяется (путем контрольного отсчета) правильность выбора диапазона измерения, а затем оператор выходит в маршрут. На точке наблюдения оператор останавливается так, чтобы МИП располагался над пикетом, и при включенном приборе (в соответствии с ранее выбранным диапазоном) нажимает на кнопку «Пуск». Через 3 секунды на табло появляется отсчет, который оператор записывает и переходит на следующую точу. Если вблизи имеются магнитные помехи (ЛЭП, индустриальные объекты и др.) или измеряемое поле имеет градиент более 600 нТл/м, то сигнал на табло обнуляется, поэтому в зонах высоких градиентов с этими магнитометрами работать нельзя.

Основные технические характеристики магнитометра ММП-203:

• диапазон измерения............................................... 20 000 -100 000 нТл,

• погрешность отсчитывания.......................................................... +1 нТл,

• быстродействие одного измерения............................................... 3 с.,

• диапазон рабочих температур................................................ (-30) - (+50)° С,

• напряжение питания....................................................................... 13 ±3 В,

• рабочий вес...................................................................................... 6 кг.

Выше рассмотрены протонные магнитометры дискретного действия. Технические трудности, связанные с разработкой протонных магнитометров непрерывного действия, за­ставили отказаться от этого пути и ограничиться решением проблемы по сокращению времени одного измерения для обеспечения квазинепрерывных измерений в движении или во времени. Во всех конструкциях протонных магнитометров датчик прибора выполнен в виде отдельного блока, соединенного с пультом управления кабелем. Протонный магнитометр измеряет модуль (т. е. только численное значение) полной силы геомагнитного поля. Протонные магнитометры можно также использовать для измерения и относительных значений полной силы геомагнитного поля.

При измерении наиболее благоприятно такое расположение датчика, при котором вспомогательное магнитное поле, временно создаваемое до начала измерения, перпенди­кулярно к измеряемому. В этом случае сигнал в датчике наиболее сильный. Однако данное требование не является обязательным. При очень больших градиентах магнитного поля (свыше 100 нТл на 1 см) измерения невозможны (в датчике исчезает эффект прецессии).

При известных сочетаниях протонного датчика и катушек Гельмгольца возможны измерения абсолютных значений отдельных составляющих индукции магнитного поля.

Квантовые магнитометры.

По установившейся отраслевой (геолого-геофизической) терминологии квантовыми называются магнитометры, работающие на принципе оптической накачки, хотя по международной терминологии группа квантовых магнитометров значительно шире.

Магнитометры на принципе оптической накачки основаны на взаимодействии магнитных моментов атомов рабочего вещества (пары щелочных металлов - Na, K, Rb, Cz или инертные газы He, Ar, Kr и др.) с внешним магнитным полем (эффект Зеемана).

Сущность эффекта Зеемана состоит в том, что энергетические уровни атомов жидких, газообразных и парообразных веществ, находящихся в магнитном поле, расщепляются на несколько подуровней.

Частота излучения или поглощения / (в Гц) при переходе электрона с одного подуровня на другой определяется:

/ = (ц_Б/Ь)-Т_вн, (3.23)

где цб - магнетон Бора (магнитный момент электрона); h - постоянная Планка (коэффициент пропорциональности между квантом энергии и циклической частотой его излучения), ТВН -напряженность внешнего магнитного поля.

Из формулы (3.23) видно, что если измерить частоту излучения / при переходе электрона с одного подуровня на другой, можно определить значение поля ТВН.

Но наблюдать переход отдельных атомов с одного зеемановского уровня на другой практически невозможно. Необходимо добиться согласованного возбуждения множества атомов и последующего перехода их всех сразу в невозбужденное состояние. Этого добиваются с помощью принципа оптической накачки.

Схематически принцип оптической накачки или оптической ориентации атомов состоит в следующем (рис.3.18).

Под действием внешнего магнитного поля ТВН, в соответствии с эффектом Зеемана, энергетические уровни атомов расщепляются на подуровни А,В,С (рис.3.18 а). Поэтому преимущественную заселенность подуровня В обеспечивают облучением рабочего вещества светом, в котором нет спектральной линии В. Тогда, по законам квантовой физики, переход из В в С запрещен (невозможен) из А в С возможен, из С в А и В равновероятен. Постепенно (рис. 3.18 б - г) атомы перейдут в состояние В. Поглощение света закончится, вещество магнитно поляризуется (одинаковая поляризация магнитных моментов атомов).

Отфильтровка спектральной линии ВС достигается круговой поляризацией монохроматического света. Детектирование сигнала при оптической накачке осуществляется по изменению интенсивности проходящего света. При воздействии дополнительного радиочастотного магнитного поля (усиливающего выравнивание заселенности) прозрачность рабочего вещества уменьшается, что фиксируется фотоэлементом в виде электрического сигнала.

О

п

в

А

в

А

В А

Рис. 3.18. К пояснению принципа оптической накачки

Минимум света наблюдается при соответствии частоты радиополя (fP) круговой частоте резонансного перехода

co = 27i/ = y*T_BH, (3.24)

где у - гиромагнитное отношение электрона.

Нетрудно заметить, что и в основе способа оптической накачки, и в основе способа ядерной прецессии - одна и та же формула, но способы поляризации рабочего вещества различны. Именно по этой причине за рубежом и ядерно-протонные и квантовые магнитометры объединяют под общим названием «ядерные магнитометры».

Порог чувствительности магнитометров, основанных на принципе оптической накачки, составляет 1 - 0.01 нТл в зависимости от цикла измерений. Их показания менее устойчивы, чем у протонных магнитометров, однако они имеют лучшую частотную характеристику, могут работать и в слабо-, и в сильноградиентных полях.

На принципе оптической накачки построены квантовые аэромагнитометры ММ-305, КАМ-28, пешеходные М-33, ММП - 303, ММ -60.

Порядок работы с этими магнитометрами также достаточно прост и аналогичен порядку работы с магнитометром ММП -203М.