Классификация отверстий и насадков

Истечение жидкости через отверстия, насадки, короткие трубы и из-под затворов часто встречаются в практике. К этому виду относятся истечения из отверстий резервуаров, через водоспуски.

Отверстием в тонкой стенке называется такое отверстие, когда величина толщину стенки не влияет на форму струи и условия истечения жидкости (δ <0,2d, где: δ - толщина стенки, d - диаметр отверстия). Отверстие называется малым, если диаметр или другой линейный размер (например, сторона прямоугольника, для прямоугольного отверстия) будет меньше 0,1Н (где: Н-напор над центром тяжести отверстия).

Насадком называется короткий патрубок герметически присоединенный к отверстию в тонкой стенке, длина которого в несколько раз больше внутреннего диаметра (обычно L = 3÷5d).Насадки делятся на три основных типа: цилиндрические, конические я коноидальные, цилиндрические насадки могут быть внешними или внутренними, конические и коноидальные могут быть сходящимися и расходящимися (см. рис. 60).

 

Рисунок 60 - Типы отверстий и насадков:

а)отверстие в тонкой стенке; б)цилиндрические насадки; в)конические насадки; г)коноидальные насадки

При истечении через отверстие происходит сжатие струи при выходе из резервуара, т.к. струйки меняют направление движения на 90° и движение происходит по непараллельным траекториям.

Сжатое сечение образуется на некотором расстоянии от отверстия.

Сжатие может быть совершенным, если границы отверстия достаточно удалены от стенок (находятся на расстоянии не менее 3-х линейных размеров) и стенки не оказывают влияния на сжатие струи. Но сжатие может быть и несовершенным, если одна или несколько сторон отверстия расположены достаточно близко к стенкам. Полным, сжатием называется сжатие при истечении из отверстия расположенного на некотором отдалении от стенок, а если отверстие касается хотя бы одной стороной стенки, то сжатие будет неполным (со стороны прилегающей стенки сжатия происходить не будет) (см. рис. 61).

Рисунок 61 - Сжатие струи:

а) совершенное, б) несовершенное, в) полное, г)неполное.

 

Истечение через малые отверстия в тонкой стенке

Истечение в атмосферу

Предположим, что есть резервуар в боковой стенке которого выполнено малое отверстие (рис. 61). Уровень жидкости в резервуаре будем считать постоянным. Проведем плоскость сравнения через центр тяжести сжатого сечения и выберем два расчетных сечения: 1-1 по свободной поверхности жидкости и С-С в сжатом сечении.

Рисунок 61 - Схема истечения из отверстия.

 

Составим уравнение Бернулли для этих двух сечений.

,

где: Н - напор над центром тяжести отверстия,

Р_а - атмосферное давление,

V - скорость на свободной поверхности жидкости,

V_c - в сжатом сечении струи,

α- коэффициент Кориолиса,

ξ- коэффициент местного сопротивления.

 

Обозначим через Н_о полный напор в сечении 1-1, тогда уравнение примет вид:

, где .

Отсюда найдем выражение для средней скорости в сжатом сечении:

или V_c=φ ,

так как Н ≈ Но, а V₁≈0. A φ= - коэффициент скорости.

Коэффициент скорости представляет собой отношение действительной скорости истечения V_c к скорости истечения идеальной жидкости :

.

При истечении через отверстия или короткие насадки можно считать, что потеря напора состоит только из местных потерь, а потери на трение отсутствуют.

Определим расход жидкости через отверстие из уравнения неразрывности:

Q = V_cхω_с = ωεφ , с учетом того, что ω_с= ωε

где ω_с- площадь сжатого сечения струи,

ω - площадь сечения отверстия,

ε - коэффициент сжатия струи равный ω_с/ω.

Коэффициент сжатия характеризует степень сжатия струи. Обозначим коэффициент расхода μ=εφ, тогда окончательную формулу расхода жидкости через отверстие можно представить в виде:

Q=μω .

Коэффициент расхода характеризует отношение действительного расхода Q к расходу идеальной жидкости Q_ид=ω :

μ=Q/ω .

Для малых отверстий в тонкой стенке с совершенным сжатием коэффициент расхода μ≈0,6-0,62.

Однако, необходимо отметить, что коэффициенты расхода, сжатия и скорости зависят от режима истечения (числа Рейнольдса), результаты исследований А.Д. Альтшуля представлены на рисунке 62.

 

Рисунок 62 - Зависимость μ, φ, ε от Re