Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Потенциальная энергия идеальной деформированной пружины и закрепленного на ней тела
Пусть идеальная пружина длиной R в недеформированном состоя- нии закреплена с одного конца, а на другом находится тело. Пружи- на не имеет массы и подчиняется закону Гука. В отсутствие деформа- ции ее незакрепленный конец может находиться в любой точке по- верхности сферы радиусом R. Если же пружина деформирована, то положение ее незакрепленного конца при растяжении располагает- ся вне сферической поверхности, и внутри — при сжатии. При даль- нейшем рассмотрении считается, что на тело действует только упру- гая сила, и сила тяжести тела не учитывается.
Деформация пружины может быть осуществлена только при на- личии внешней силы. Приложение внешней силы к незакрепленно- му концу пружины (телу) сопровождается возникновением противо-
r
формации, вектор удлинения пружины относительно ее недеформи- рованного состояния (вектор, соединяющий незакрепленный конец пружины в недеформированном и деформированном состояниях). При любом положении незакрепленного конца пружины (тела) в пространстве сила упругости при ее растяжении направлена к точке закрепления пружины, а при сжатии — в противоположную сторону, но всегда вдоль прямой, соединяющей тело и точку закрепления. Со- гласно соотношению (3.39) сила упругости зависит от расстояния ме- жду незакрепленным концом пружины в недеформированном и де- формированном состояниях, т. е. F = F (r), и для вычисления работы упругой силы применима формула (3.33). Следовательно, сила упру- гости — центральная, ее работа не зависит от формы траектории пе- ремещения в пространстве незакрепленного конца пружины (тела). Таким образом, при нахождении тела в любой точке пространства, кроме поверхности сферы радиусом R с центром в точке закрепления пружины (R — длина недеформированной пружины), на него дейст- вует центральная упругая сила. Вместо введенной выше модели тела на упругой пружине можно просто рассматривать тело в центральном поле (3.39) и использовать для интерпретации результаты, получен- ные при рассмотрении тела в гравитационном поле Земли. Действительно, подставляя упругую силу (3.38) в формулу (3.33), найдем работу этой силы при переходе тела из одного (r 1) положе- ния в другое (r 2)
2 r 2 r 2 k 12 ò ò ò 2 2 1 A = dA = F (r) dr = - k rdr = - (r 2 - r 2) 1 r 1 r 1 и представим последнее соотношение в виде разности значений A 12 = U (r 1) – U (r 2), функции
kr 2 U (r) = + C
(3.40)
для различных значений r 1 и r 2 положения тела в упругом поле. C — произвольная константа. Функция U = U (r) — потенциальная энер- гия пружины и тела (не пружины, как обычно считается, а именно пружины + тела!). Если пружина сжимается, то r 2 < r 1 и A 12 > 0, U (r 1) > U (r 2). В этом случае упругая сила совершает положительную работу. Пружина пе- реходит из более деформированного состояния, которое характери- зуется значением функции U (r 1), в менее деформированное, с мень- шим значением U (r 2) этой функции. Если же пружина растягивается, то r 2 > r 1, A 12 < 0, U (r 1) < U (r 2) и упругая сила совершает отрицательную работу. Значение потенциальной энергии можно отсчитывать от любо- го начального уровня. Обычно полагают, что потенциальная энер- гия, соответствующая недеформированной пружине, равна нулю, т. е. U (0) = 0, формула (3.40) принимает вид kr 2 U (r) =. Именно об этом значении потенциальной энергии обычно и не совсем правильно говорят как о потенциальной энергии пружины. В системе тел, в которой действуют только силы тяжести или уп- ругие силы, всякая работа сил связана с изменением их конфигура- ции, т. е. взаимного расположения тел. Если действующие в системе силы совершают положительную работу, то конфигурация при этом всегда изменяется так, что в конце концов способность системы со- вершать работу окажется исчерпанной. Так, сила тяжести тела, под- нятого на некоторую высоту, двигаясь по произвольной криволиней- ной траектории, совершает положительную работу до тех пор, пока не окажется в ее нижней точке и не сможет более совершать работу (задача 3.4). Если сила упругости предварительно растянутой пружи- ны совершает положительную работу, то она сокращается до конфи- гурации, соответствующей недеформированной длине пружины (за- дача 3.5). Таким образом, поднятое тело и растянутая (сжатая) пру- жина обладают ограниченным «запасом» работы, которую они могут совершить, переходя в конечное состояние. Величина этого «запа- са» работы определяется начальным положением тела в пространст- ве или начальным растяжением (сжатием) пружины, т. е. их началь- ными конфигурациями.
Отметим, что «наинизшая» конфигурация для силы тяжести не может быть определена так же естественно, как для пружины. Для пружины и вообще для упругих сил «наинизшей» конфигурацией яв- ляется состояние, в котором деформация отсутствует. Для поднято- го тела «наинизшим» положением может быть любой уровень: пола, земли и т. д. Уровень, относительно которого отсчитывается потенци- альная энергия, если тело поднято на некоторую высоту, может быть выбран совершенно условно. Представляет интерес не абсолютная величина потенциальной энергии, а лишь ее изменение относитель- но некоторого уровня. Всякий раз, когда силы, действующие в системе, совершают по- ложительную работу, происходят такие изменения конфигурации, при которых потенциальная энергия системы уменьшается. Наобо- рот, если силы, действующие в системе, совершают отрицательную работу, то конфигурация изменяется так, что потенциальная энер- гия возрастает. Для того чтобы силы, действующие в системе, со- вершали отрицательную работу, точки приложения сил должны пе- ремещаться в направлении, противоположном действию сил. Этого можно достичь прикладывая к телам системы внешние силы. Тогда внешние силы совершают положительную работу, увеличивая потен- циальную энергию системы. Равновесное состояние системы В системе, предоставленной действию только внутренних сил, происходят изменения ее конфигурации, сопровождающиеся умень- шением потенциальной энергии. Состояние системы, в котором сум- ма действующих на тело сил равна нулю, представляет собой поло- жение равновесия. В положении равновесия ускорение тела, соглас- но второму закону Ньютона, тоже равно нулю. Если к тому же тело неподвижно, т. е. его скорость равна нулю, то оно будет находиться в таком состоянии как угодно долго. Рассмотрим вопрос о поведении потенциальной энергии вблизи положения равновесия для одномерного случая. Пусть какому-либо состоянию равновесия соответствуют значения координаты x = x 1 и потенциальной энергии U = U (x 1). При перемещении тела на рас- стояние dx, действующая на него внутренняя сила F в направлении x 1 совершает работу dA = Fdx.
Работа осуществляется за счет уменьшения потенциальной энер- гии системы, т. е. dA = - dU = FdE ® - dU = F. dx Так как в положении равновесия (x = x 1) действующая на тело сила F должна быть равна нулю, то
⎝ dx ⎠
x = x 1 = 0, (3.41) т. е. в положении равновесия потенциальная энергия достигает либо минимума либо максимума (точка перегиба не рассматривается, не- смотря на то, что в ней также выполняется условие (3.41)). При отклонении тела от положения равновесия возникает внут- ренняя сила F, направленная к равновесному положению и препятст- вующая значительному удалению тела от него. При отклонении тела от этого равновесного состояния сила совершает отрицательную ра- боту и потенциальная энергия возрастает. Положению равновесия со- ответствует минимум потенциальной энергии. Если же возникающая сила F направлена от положения равно- весия, то при удалении тела от состояния, определенного условием (3.41), она совершает положительную работу и потенциальная энергия системы уменьшается. Значит, положению равновесия соответствует максимум потенциальной энергии, и тело не может сколько-нибудь длительное время находиться в состоянии, близком к состоянию рав- новесия. В первом случае состояние равновесия оказывается устойчи- вым, во втором — неустойчивым.
Таким образом, устойчивому состоянию равновесия соответст- вует минимум, а неустойчивому — максимум потенциальной энергии. Так как максимум или минимум функции в точке экстремума опре- деляется знаком второй производной в этой точке, то условиями ус- тойчивого и неустойчивого равновесия системы являются следую- щие соотношения: dU (x 1) =0, dx dU (x 1) =0, dx dU 2 (x) 1 > 0 — равновесие устойчиво, (3.42) dx 2 dU 2 (x) 1 < 0 — равновесие неустойчиво. (3.43) dx 2
В состоянии устойчивого равновесия конфигурация системы та- кова, что ее потенциальная энергия принимает минимальное зна- чение. Иначе говоря, любая замкнутая система стремится перейти в такое состояние, в котором ее потенциальная энергия минимальна. Последнее утверждение известно как принцип минимума потенци- альной энергии. В общем случае, если потенциальная энергия системы представ- ляет собой функцию нескольких переменных, то математическое рас- смотрение вопроса об устойчивости равновесного состояния значи- тельно усложняется, хотя представленная выше качественная карти- на не изменяется.
Вопросы и задания для самопроверки 1. Дайте определение потенциальной энергии системы тел. 2. Обоснуйте утверждение: совершение силами, действующими в системе, положительной работы сопровождается изменениями кон- фигурации, приводящими к понижению потенциальной энергии. 3. Как изменяется потенциальная энергия системы, если дейст- вующие в ней силы совершают отрицательную работу? 4. Может ли потенциальная энергия тела, поднятого над землей, быть отрицательной? 5. Может ли потенциальная энергия упругой пружины быть от- рицательной? 6. Обоснуйте утверждение: зависимость потенциальной энергии деформированной пружины от квадрата удлинения определяется за- коном Гука. 7. Изменятся ли изложенные выше количественные результаты и качественные выводы, если предположение о пропорционально- сти между силой и удлинением пружины (закон Гука) не будет вы- полняться?
8. В чем состоит отличие между кинетической и потенциальной энергиями? 9. Всегда ли уменьшение потенциальной энергии системы сопро- вождается возникновением и возрастанием кинетической энергии? 10. Обоснуйте утверждение: в системе, предоставленной действию только внутренних сил, происходят изменения ее конфигурации, со- провождающиеся уменьшением потенциальной энергии.
11. Дайте определение устойчивого и неустойчивого состояния равновесия. 12. Работу какого знака совершают внутренние силы, возникаю- щие при отклонении системы от устойчивого (неустойчивого) поло- жения равновесия? 13. Выведете математические условия для нахождения системы в состоянии устойчивого и неустойчивого равновесия.
Примеры решения задач Задача 3.9 Если массу m 1 = 3 кг тела, висящего на невесомой пружине, уве- личить на m 2 = 1 кг, то ее длина возрастает на Ä L 2 = 30 мм. Найти по- тенциальную U энергию пружины в конечном состоянии. Дано: m 1 = 5 кг; m 2 = 1 кг; Ä L 2 = 30 мм. Найти: U. Для решения задачи составим следующую систему уравнений с тремя неизвестными величинами: коэффициентом упругости пружи- ны k, удлинением Ä L 2 пружины, возникающем в пружине под дей- ствием тела массой m 2; потенциальной энергии пружины в конеч- ном состоянии U m 1 g = k Ä L 1 — условие равновесия в начальном состоянии; (1) (m 1 + m 2) g = k (Ä L 1 + Ä L 2) — условие равновесия в конечном состоянии; (2) k (Ä L + Ä L)2 U = 1 2 — потенциальная энергия пружин 2 в конечном состоянии. (3) Из соотношений (2), найдем коэффициент упругости m 2 g = k Ä L 2 ® k = g m 2 Ä L 2 . (4) Подставляя последний результат в (1), имеем
Ä L 2 Отсюда найдем удлинение пружины в начальном состоянии Ä L = Ä L m 1. (6)
Подставляя (4) и (6) в (3), получим окончательный результат, пред- ставленный в ответе. (m + m)2 2 m 2
|
||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2017-02-05; просмотров: 844; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.226.251.68 (0.03 с.) |