Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Плотность энергии упругой волныСодержание книги
Поиск на нашем сайте
. Плотность энергии упругой гармонической волны Среднее по времени значение плотности энергии упругой гармонической волны , это известно из математики, значит: . Поток энергии Плотность потока энергии
Вектор Умова - связь плотности потока энергии с плотностью энергии упругой волны Интенсивность волны - это среднее по времени от модуля вектора плотности потока энергии: . Для гармонической волны: .
Стоячие волны При наложении двух встречных плоских волн с одинаковой амплитудой возникает колебательный процесс, называемый стоячей волной. При этом переноса энергии не происходит. Уравнение стоячей волны Для волны, бегущей по оси x: . Для волны, бегущей против оси x: , см. (15.2.3), (15.2.4), (15.2.5). Для простоты мы положили равным нулю значение начальных фаз этих волн. Сумма этих уравнений и дает уравнение стоячей волны: Амплитуда стоячей волны - это модуль выражения, стоящего перед множителем Cosωt, т.е. Узлы и пучности Поверхность, где амплитуда колебаний равна нулю, называют узлами стоячей волны. Для узлов: Следовательно, координаты узлов: Поверхность, где амплитуда колебаний достигает максимума, называют пучностями стоячей волны. Для пучностей: Координаты пучностей: Колебания струны, закрепленной с двух концов В силу граничных условий, заданных закреплением концов струны, уравнение стоячей волны при выборе начала координат на одном из концов струны следует записать через функцию Sin kx, т.е. . Тогда условие будет выполнено. Для выполнения граничного условия на другом конце струны мы должны потребовать, чтобы . Это приводит к квантованию волнового числа, т.е. k может принимать не любые значения, а только дискретные, определяемые равенством: т.к. то Вдоль струны должно укладываться целое число полуволн! Из (15.1.7) и мы получаем спектр (набор) частот, на которых может колебаться закрепленная с двух концов струна: Частота v1 называется основным током, v2 - первым обертоном и т.д.
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ Выпишем здесь еще раз систему уравнений Максвелла в дифференциальной форме вместе с материальными уравнениями (15.3): Применим систему уравнений Максвелла (13.4) к однородной (ε = const, μ = const), нейтральной (ρ = 0), непроводящей (σ = 0) среде. Уравнения Максвелла примут следующий вид. Первая пара: Вторая пара: Наша задача - получить волновые уравнения для векторов и , решениями которых будут уравнения электромагнитной волны (сравните с 15.3). Система уравнений Максвелла для плоской электромагнитной волны Зададим направление оси x перпендикулярно волновым поверхностям. Тогда: От координат x и z в плоской волне и не зависят. Как известно из математики: Учитывая, что не зависит от y и z из первого уравнения первой пары: , получим три скалярных уравнения: Второе уравнение первой пары дает: Аналогично, из второй пары уравнений Максвелла получим: Поперечность электромагнитных волн Уравнения (1) и (4), (5) и (8) утверждают, что Hx и Ex не зависят от времени и координаты x, т.е. являются однородными постоянными полями. Таким образом, переменное поле электромагнитной волны не имеет составляющей вдоль оси x, в направлении которой распространяется волна. Это значит, что электромагнитная волна поперечна, т.е. векторы и перпендикулярны направлению ее распространения. Волновое уравнение В уравнения (2) и (7) входят Ez и Hy, в уравнения (3) и (6) входят Ey и Hz. Таким образом, если первоначально было создано поле Ey, то оно породит Hz (3), которое создает Ey (6). Аналогично с Ez и Hy. Для описания электромагнитной волны можно выбрать уравнения (2) и (7), либо уравнения (3) и (6), либо те и другие. Получим волновое уравнение для уравнений (3) и (6): После указанных стрелками замен имеем два волновых уравнения: Фазовая скорость электромагнитной волны Коэффициент при второй производной по времени, есть величина, обратная квадрату фазовой скорости волны (см. 15.3.2). Для электромагнитной волны фазовая скорость из волновых уравнений 16.1.2: В вакууме ε = μ = 1 и . Тогда: Полученное значение фазовой скорости электромагнитной волны в вакууме равно скорости света в вакууме - с. С учетом этого:
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-08-14; просмотров: 369; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 13.58.200.16 (0.007 с.) |