Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Токи при замыкании цепи и размыкании цепи.Содержание книги
Поиск на нашем сайте
По правилу Ленца дополнительные токи, возникающие в проводниках вследствие самоиндукции, всегда направлены так, чтобы воспрепятствовать изменениям тока, текущего в цепи. Это приводит к тому, что установление тока при замыкании цепи и убывание тока при размыкании цепи происходит не мгновенно, а постепенно. Сначала найдем характер изменения тока при размыкании цепи (рис. 3).
IR= =L . Перепишем это выражение следующим образом: . Это линейное однородное дифференциальное уравнение 1-го порядка. Его легко проинтегрировать, разделив переменные: , откуда . Потенцирование этого соотношения дает: . Это выражение является общим решением дифференциального уравнения первого порядка. При t=0, сила тока равна: , следовательно, const = I0, тогда . Отсюда видно, что сила тока убывает по экспоненте (рис. 4).
После преобразования приходим к линейному неоднородному уравнению: . Общее решение этого уравнения можно получить, прибавив любое его частное решение к общему решению однородного уравнения. . В момент времени t=0, I=0. Отсюда, для сonst получается значение сonst = - I0. То есть ,(см. рис. 4). Если цепь содержит катушку с железным сердечником, ЭДС самоиндукции будет определяться . В этом случае за счет слагаемого ЭДСсамоиндукции может достигать очень больших значений, и сила тока может значительно превзойти I0.
Энергия магнитного поля. Энергия магнитного поля контура с током. Энергия магнитного поля соленоида, плотность энергии магнитного поля. ЭНЕРГИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ТОКА Вокруг проводника с током существует магнитное поле, которое обладает энергией. В момент замыкания эл.цепи источник тока расходует часть своей энергии на преодоление действия возникающей ЭДС самоиндукции. Эта часть энергии, называемая собственной энергией тока, и идет на образование магнитного поля. Энергия магнитного поля, созданного током, прямо пропорциональна квадрату силы тока. Энергия магнитного поля контура с током:
Рассмотрим случай, о котором мы уже говорили (рис. 5.6). Рис. 5.6 Сначала замкнем соленоид L на источник ЭДС , в нем будет протекать ток . Затем в момент времени переключим ключ в положение 2 – замкнем соленоид на сопротивление R. В цепи будет течь убывающий ток I. При этом будет совершена работа: , или
Эта работа пойдет на нагревание проводников. Но откуда взялась эта энергия? Поскольку других изменений, кроме исчезновения магнитного поля в окружном пространстве, не произошло, остается заключить, что энергия была локализована в магнитном поле. Значит, проводник с индуктивностью L, по которой течет ток I, обладает энергией
Выразим энергию магнитного поля через параметры магнитного поля. Для соленоида: . ; отсюда Подставим эти значения в формулу (5.5.3): Обозначим w – плотность энергии, или энергия в объеме V, тогда
но т.к. , то
Энергия однородного магнитного поля в длинном соленоиде может быть рассчитана по формуле
а плотность энергии
Плотность энергии магнитного поля в соленоиде с сердечником будет складываться из энергии поля в вакууме и в магнетике сердечника: , отсюда . Т.к. в вакууме , имеем
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-08-14; просмотров: 316; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.191.205.110 (0.007 с.) |