Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Четвертое уравнение Максвелла.
Так как в природе не обнаружено магнитных зарядов и токов, то закон Гаусса и его дифференциальная форма в этом случае описываются следующим образом: . Векторное поле магнитной индукции не имеет стоков и истоков. Силовые линии замкнуты. Поле соленоидальное.
Закон сохранения заряда. Полученное уравнение непрерывности тесно связано с законом сохранения заряда и по существу является его дифференциальной. Закон сохранения заряда: Всякому изменению электрического заряда (q) внутри объема V, ограниченному поверхностью S, соответствует электрический ток, втекающий или вытекающий из этого объема: (1). Для того, чтобы доказать взаимосвязь уравнения непрерывности и закона сохранения полного тока, получим закон сохранения полного тока из уравнения непрерывности. Проинтегрируем уравнение непрерывности по объему: . Левую часть преобразуем по теореме Остроградского - Гаусса, а в правой части поменяем интегрирование с дифференцированием: . Здесь: , а . Отсюда получаем: . Пределы, ранее введенные, следует рассматривать в физическом смысле.
Третье уравнение Максвелла. Третье уравнение Максвелла является обобщением закона Гаусса на случай переменных процессов. Поток вектора электрической индукции через поверхность S, ограниченную объемом V равен электрическому заряду сосредоточенному внутри объема V: . Учитывая, что получим . Последнее соотношение справедливо, если равны подынтегральные соотношения. Отсюда получаем: (1). Полученное соотношение и является третьим уравнением Максвелла. Развернем дивергенцию в системе координат: . Анализируя (1) отметим, что истоками или стоками вектора электрического смещения являются свободные электрические заряды. Силовые линии начинаются на положительных зарядах и заканчиваются на отрицательных. В отличие от вектора электрического смещения истоками и стоками другого электрического вектора - вектора напряженности могут быть как свободные, так и связанные электрические заряды. (2). Подставим (2) в (1): (3). Объемная плотность поляризационных зарядов: (4). Причиной возникновения этой величины является неравномерность вещества под действием внешнего электрического поля. Подставляя (4) в (3), получим: (5).
Первое уравнение Максвелла. В среде с постоянным током, который характеризуется вектором объемной плотности , выделим некоторый замкнутый контур V и поверхность S, которая опирается на этот контур. Введем положительную единичную нормаль к поверхности S. Для того, чтобы определить поле вектора необходимо воспользоваться законом Ампера или законом полного тока. Положительное направление обхода контура и единичной нормали связаны правилом правого винта. Напряженность магнитного поля можно определить, используя закон полного тока: (1). Запишем правую часть в интегральной форме: (2). Левую часть преобразуем по теореме Стокса (поверхность S произвольная): . (3) Соотношение (3) называется дифференциальной формой закона полного тока для стационарного процесса. Возьмем дивергенцию левой и правой частей : (4). Будем рассматривать случай переменного (нестационарный процесс) тока. Должно выполняться соотношение: . Однако выполнялось соотношение (4). Максвелл добавил некую величину Y и получил: ; (4'). Используя уравнение непрерывности, он получил: . Далее он воспользовался своим третьим уравнением, т.е. он приписал: . Полагаем, что функция и её производная непрерывны в каждой точке пространства. В последнем соотношении поменяем дифференцирование в пространстве и дифференцирование по времени: (5) Подставляя (5) в (4'), получим: (6). Выражение (6) является дифференциальной формой закона полного тока для нестационарного процесса. Слагаемое имеет смысл объемной плотности электрического тока. Вектор объемной плотности тока смещения: (7). Анализируя (6), Максвелл сформулировал одно из двух своих важнейших своих положений: Первое положение Максвелла: Переменное во времени электрическое поле приводит к появлению в пространстве магнитного поля.
Запишем (6) в виде проекций:
(6') Дифференциальной форме (6) соответствует интегральная форма: (8).
|
|||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-27; просмотров: 70; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.145.111.125 (0.007 с.) |