Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Индуктивность коаксиального кабеля
Коаксиальный кабель представляет собой два длинных соосных проводящих цилиндра, пространство между которыми заполнено каким-либо изолирующим материалом с магнитной проницаемостью m. Пусть а - радиус внутреннего цилиндра, а b - внешнего. Длина кабеля обычно во много раз превышает его радиус. Поэтому магнитное поле, создаваемое электрическим током в кабеле, будет таким же как у бесконечно длинного кабеля, если не учитывать искажения поля у его концов. Найдем индуктивность участка кабеля длиной l. Для этого создадим замкнутую электрическую цепь из внутреннего и внешнего цилиндров кабеля и подключим к этой цепи источник постоянной ЭДС (рис. 8.6, а).Токи, создаваемые этой ЭДС, потекут по поверхностям цилиндров вдоль их оси в противоположных направлениях.
В силу цилиндрической симметрии системы силовые линии магнитного поля суть семейство окружностей, центры которых лежат на оси симметрии. На рис. 8.6, а изображена одна из силовых линий. Для определения напряженности магнитного поля применим теорему (7.7) о циркуляции вектора Н. В качестве контура интегрирования С выберем силовую линию произвольного радиуса г. Циркуляция вектора напряженности по такому контуру буд
Hdl = H dl = H dl = Н 2pr. (8.33)
H
Рис. 8.6. Коаксиальный кабель
Если радиус контура С меньше радиуса внутреннего цилиндра (г < а), то внутри контура С ток не протекает. В случае, когда контур С охватывает оба цилиндра (г > 6), сумма токов равна нулю, так как токи в цилиндрах имеют противоположные направления. Поэтому напряженность магнитного поля Я = 0 при г < а и г > Ь, т.е. магнитное поле внутри малого цилиндра и вне большого отсутствует. Если радиус контура С таков, что а < г < Ь, то такой контур охватывает только ток во внутреннем цилиндре. При этом по теореме (7.7) циркуляция (8.32) будет равна силе тока / в рассматриваемой цепи: 2prН = I. Таким образом, напряженность магнитного поля внутри коаксиального кабеля Н = I /2pr. Плотность энергии магнитного поля в пространстве, где а < r < b, найдем по формуле (8.28): w = (1/2) mH2 = (1/2) m I2 /8p2 r2. (8.35)
Найдем энергию магнитного поля внутри кабеля. Для этого рассмотрим цилиндрический слой, образованный двумя воображаемыми цилиндрами радиусов r и r + dr (рис. 8.6, б).Если длина слоя равна l, то его объем dV = 2prldr. Так как плотность энергии (8.35) зависит только от г, внутри тонкого цилиндрического слоя она будет всюду одна и та же. Поэтому энергия магнитного поля в слое
dW = w(r) dV = (1/2)(m I2 / (8p 2r2))2 prldr . Проинтегрировав это выражение по r в пределах от а до b, найдем энергию магнитного поля на участке кабеля длиной l:
W = (1/4 p) m I2l = (1/4 p) m I2l ln(b/a) (8.36)
С другой стороны, энергию магнитного поля можно определить по формуле (8.26). Приравняем эти выражения и найдем индуктивность участка коаксиального кабеля длиной l: L= 2W/I2 =(1/2 p) m l ln (b/a) (8.37)
Взаимная индукция Рассмотрим два контура с токами I1 и I2 (рис. 8.7), расположенные на некотором расстоянии друг от друга. Ток в первом контуре создает магнитное поле, поток yкоторого через второй контур, очевидно, пропорционален силе тока I2 y2 = L21 I1 (8-38) Аналогично, магнитный поток Ф1 через первый контур поля, создаваемого током во втором контуре, пропорционален силе тока I2. y1 = L12I2 (8.39)
Коэффициенты пропорциональности L12 и L21 называются взаимной индуктивностью, или коэффициентами взаимной индукции. Они зависят от формы, размеров, взаимного расположения контуров и от магнитной проницаемости среды, в которой находятся контуры.
Рис. 8.7. Взаимная индукция Рассмотрим простой пример. Пусть на одном цилиндрическом каркасе имеется две обмотки, образующие два соленоида одинаковой длины l(рис. 8.8). Число витков одного соленоида равно N1, а второго - N2. Найдем коэффициенты L12 и L21 для этой системы.
Рис. 8.8. К вычислению коэффициента взаимной индукции редположим, что в первом соленоиде течет ток I1, а во втором - 12. В силу (7.17) напряженность магнитного поля тока h внутри соленоида H1 = N1I1/l Поток магнитной индукции этого поля через один из витков 2 соленоида
Ф2 = B1S = m N1I1S/l
Так как поле внутри соленоида однородно, потоки через все витки одинаковы. Поэтому потокосцепление y2 = N2 Ф2 = B1S = m N1 N2 I1S/l
L21 = m N1 N2 S/l Аналогично, напряженность поля, создаваемого током I2, будет Н2 = N2I2/l
Поток магнитной индукции этого поля через один из витков первого соленоида
Ф1 = B2S = m N2I2S/l Ф1 =
y2 = N1 Ф1 = m N1 N2 I2S/l Отсюда найдем, что L21 = L12 (8.41) Это равенство справедливо для двух любых контуров и составляет содержание теоремы взаимности. Вычислим энергию магнитного поля двух соосных соленоидов. Векторы напряженности полей, создаваемых токами I 1 и I2, внутри соленоидов коллинеарны. Если токи I1 и I2 текут в одном направлении, то векторы H 1 и Н 2 сонаправлены. В этом случае суммарное магнитное поле характеризуется напряженностью:
H = H1 + Н2 = (N1I1 + N2I2)/l (8.40)
Если же токи I1 и I2 текут в разных направлениях, то векторы Н 1 и H 2 направлены противоположно друг другу. При этом модуль напряженности магнитного поля
H = | H 1 + Н 2 | = | H1 - Н2 | = (N1I1 - N2 I2)/l
Энергию однородного магнитного поля найдем по формуле (8.28):
W = (1/2) mH2V= (1/2) m (N1I1 ± N2 I2)2V/ l2 При помощи формул (8.22) и (8.40), запишем это выражение так: W = (1/2) L1I1 2 +(1/2) L2 I2 2 ± L12I1 I2 где первое слагаемое есть энергия тока в первом соленоиде, второе -энергия тока во втором, а третье слагаемое называется взаимной энергией. Формула (8.42) справедлива в общем случае для двух произвольных контуров. Задача. Найти взаимную индуктивность тороидальной катушки и проходящего по ее оси бесконечного прямого провода. Катушка имеет прямоугольное сечение. Внутренний радиус тороида равен а, внешний - b, а его высота - h. Число витков в катушке - N. Магнитная проницаемость окружающей среды - m.
|
|||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2017-01-25; просмотров: 1108; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.224.214.215 (0.01 с.) |