Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Наростання і спад струму в колі з індуктивністю.Содержание книги
Поиск на нашем сайте
Енергія магнітного поля Спадання струму в колі з індуктивністю: Fig 72 Якщо включити ключ в положення 1,то в колі протікатиме струм І0: . Якщо ключ перевести в положення 2 (розірвати коло), записавши 2-ге правило Кірхгофа отримаємо: . Використавши початкові умови, одержимо t=0, I=I0 (в момент вимкнення); t=0, lnI=lnI0 C0=I0 значить . Або ; де - постійна часу; і якщо ,то ми отримаємо в раз менший струм. Fig 73 Наростання струму в колі з індуктивнівстю: Вмикаємо коло, і при t=0, I=0. Використовуючи друге правило Кірхгофа запишемо наступне рівняння: . Тоді , де - частковий розв’язок неоднорідного рівняння. Вводиться з наступних умов: при , а ; при , . Тоді . Fig 74 Енергія магнітного поля: При наростанні струму в контурі повинна виконуватись якась робота проти , в результаті цього струм набуває свого максимального значення поступово, і навпаки, після вимикання струму, струм в колі теж зникає поступово. Протікання цього струму підтримується за рахунок дії . Тобто в контурі з певною індуктивністю , при протіканні через нього струму , існує певний запас енергії, який набувається під час наростання струму і втрачається при вимиканні кола. Величину цієї енергії знайдемо як роботу проти в процесі наростання струму. (знак мінус, оскільки робота виконується проти ), . Якщо говорити більш загально, то . Запишемо вираз для індуктивності соленоїда: . Підставивши його у попереднє рівняння отримаємо енергію магнітного поля соленоїда: , де - енергія, що припадає на одиницю об’єму. Якщо розглядати просторову залежність густини енергії, то .В загальному випадку густина енергії магнітного поля , а густина енергії електричного поля . Як бачимо вирази дуже подібні між собою.
Основні положення теорії електромагнітного Поля Максвелла Максвелл створив єдину теорію електромагнітного поля, він об’єднав всі відомі дані в сім рівнянь Максвелла, які дозволяють описати явище, що входить в рамки класичної електродинаміки. Він зробив два припущення на основі яких одержано два нові рівняння. В цілому теорія Максвелла стверджує, що електричне і магнітне поле є частковим випадком єдиного електромагнітного поля. 1-ше припущення (про існування вихрового електричного поля):Поряд з безвихровим електростатичним полем може існувати вихрове електричне поле. Електричне поле, яке виникає підчас явища електромагнітної індукції є вихровим. , аМаксвелл стверджував, що . Приклад: Масивний металевий диск поміщений в змінне магнітне поле, в даному провідникові виникають вихрові струми Фуко. Ці струми є замкнуті, зовнішнього джерела струму тут немає, а це означає, що струм існує за рахунок вихрового електричного поля. . Fig 75 Масивний металевий диск в змінному магнітному полі передбачає зміну потоку за рахунок двох факторів: а) - залежність магнітної індукції від часу; б) - можливість зміни потоку за рахунок зміни геометрії контура. На практиці переважно використовують перший фактор. . Використовуючи теорему Стокса представимо дану рівність наступним чином: - перше рівняння Максвелла в диференціальній формі. В електростатичному полі , і згідно з принципом суперпозиції . Отже , або . 2 припущення: В природі всі електричні струми замкнуті: струми провідності в провідниках замикаються струмами зміщення в діелектриках. Появу магнітного поля можуть викликати не лише струми провідності, але й змінне електричне поле, яке називають струмом зміщення. Щоб ввести кількісне порівняння між струмом провідності і струмом зміщення проведемо дослід. Розглянемо схему на рисунку. Перемикач періодично перемикаємо в верхнє і нижнє положення. Fig 76
Fig 77-78 У нижньому положенні: При вмиканні гальванометр покаже імпульс струму, що виникає при зарядці конденсатора. Конденсатор набуває заряду . У верхньому положенні: При вмиканні у верхнє положення відбувається зміна знаку заряду конденсатора, гальванометр фіксує імпульс струму. Якщо періодично перемикати, то в колі гальванометра тектиме струм змінного напрямку , бо . Зауважимо, що в плоскому конденсаторі . Введемо величину - густина струму зміщення. Дослідно було відкрито, що у випадку наявності змінного електричного поля у просторі виникає магнітне поле. Виходячи з цього Максвелл сформулював такі вирази: , . Дане рівняння Максвелла можна записати таким чином: , або - друге рівняння Максвелла в диференціальній формі. 1. , ; 2. , ; 3. , , ; 4. , ; 6. ; 7. . Ця сукупність семи рівнянь називається рівняннями Максвелла. Крім того, до них відносять рівняння неперервності (виводиться з рівняння ). Подіємо на дане рівняння оператором дівергенції (скалярно помножимо на оператор Набла): - рівняння неперервності. Воно стверджує, що зміна об’ємної густини заряду можлива лише за рахунок внесення чи виносу з об’єму заряду електричними струмами. Електричне і магнітне поле це частинні випадки електромагнітного поля. Максвелл показав, що воно єдине. Електричне і магнітне поле можуть виникати за рахунок взаємних перетворень: , і . Цим ми підкреслюємо, що це вихрові поля. Магнітне поле в речовині Середовище впливає на магнітну взаємодію: індукція магнітного поля в середовищі в μ раз більша за індукцію поля в вакуумі; (відносна магнітна проникливість – безрозмірна величина). Є три категорії речовин: 1) ( такі речовини називають діамагнетиками; 2) ( такі речовини називають парамагнетиками; 3) ( такі речовини називають феромагнетиками; Є ще четвертий клас (порядку одиниці) – антиферомагнетики. Різні властивості цих речовин є результатом різної будови. Перший, хто висловив гіпотезу про природу відклику речовин на магнітне поле був Ампер, який висловив так звану гіпотезу про молекулярні струми. Суть гіпотези: В речовині існують молекулярні струми. Кожен струм є замкнутий і має свій магнітний момент . При внесенні речовини в магнітне поле магнітні моменти цих струмів якимось чином орієнтуються, і в результаті виникає магнітне поле, яке накладається на зовнішнє поле, тому . Виходячи з цієї гіпотези можна розпочати пояснення магнітних властивостей речовин
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-04-19; просмотров: 281; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.149.235.66 (0.009 с.) |