Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Основные положения конвективного теплообменаСодержание книги Похожие статьи вашей тематики
Поиск на нашем сайте
Под конвекцией тепла, понимается процесс переноса тепла при перемещении макрочастиц жидкости или газа в пространстве из области с одной температурой в область с другой. Конвекция возможна только в жидкой среде и газе, где перенос тепла, неразрывно связан с переносом самой среды. Конвективный теплообмен между потоком жидкости или газа и поверхностью твердого тела называется конвективной теплоотдачей. Обычно при инженерных расчетах определяют количество теплоты, которое проходит через поверхность твердого тела, омываемого потоком газа или жидкости. Результирующий поток теплоты всегда направлен в сторону уменьшения температуры. Основным законом конвективного теплообмена является закон Ньютона-Рихмана , (66) Согласно этому закону тепловой поток q от газа к стенке или от стенки к газу пропорционален разности температур между температурой газа (жидкости) t г, омывающей поверхность стенки, и температурой поверхности стенки t ст, поверхности F м2, участвующей в теплообмене. Коэффициент пропорциональности α, учитывающий конкретные условия теплообмена между жидкостью (газом) и поверхностью стенки, называется коэффициентом теплоотдачи , Вт/м2 К (67) Таким образом, коэффициент теплоотдачи есть величина, характеризующая интенсивность теплоотдачи и равная плотности теплового потока на поверхности раздела, отнесенный к температурному напору между средой и поверхностью. Коэффициент теплоотдачи зависит от большого количества факторов (формы и размеры тела, режим движения, скорости и температуры, причины возникновения течения и т.д.) Основной закон передачи тепла конвекцией прост (66), однако трудности сосредотачиваются в определении коэффициентов теплоотдачи. Практически познание процесса теплоотдачи сводится к определению зависимости αот различных факторов. В дальнейшем будем рассматривать только стационарные процессы течения и теплоотдачи. Условием стационарности является неизменность во времени скорости и температуры в любой точке жидкости или газа. Различают вынужденную и естественную конвекцию. В первом случае жидкость или газ движется за счет внешних сил для данного процесса (насос, вентилятор), во втором случае- за счет разности плотностей перегретых и холодных частиц газа или жидкости. Свободное движение может появиться в газе или жидкости с переменной плотностью. Под теплопроводимостью понимают процесс передачи тепла при непосредственном соприкосновении отдельных частиц тепла или отдельных тел, имеющих различную температуру. Теплопроводность обусловлена движением микрочастиц тела. Конвекция тепла всегда сопровождается теплопроводностью, так как при движении жидкости или газа неизбежно соприкосновение частиц, имеющих различные температуры. На теплообмен существенное влияние оказывают следующие физические параметры: λ, ср, ρ, а и ν Коэффициент теплопроводности λ - физический параметр, характеризующий интенсивность процесса теплопроводности в веществе и численно равный плотности теплового потока вследствие теплопроводности при градиенте температуры, равном единице. , Вт/м град Коэффициент температуропроводности – а равен , м2/с где ср - теплоемкость вещества, кДж/кг оС, кДж/м3 оС; ρ - плотность вещества, кг/м3. Коэффициент кинематической вязкости ν ν = μ / ρ, м2/сек При течении жидкости или газа, обладающих вязкостью, наличие внутреннего трения приводит к процессу диссипации (рассеянию) энергии. Существо процесса диссипаций состоит в том, что часть механической энергии движущейся жидкости переходит в тепловую и вызывает нагревание жидкости. Если вязкость жидкости или ее скорость невелики, то нагревание будет незначительным. Обычно считают, что если скорость газа меньше четвертой части скорости звука, то к газам допустимо применять законы движения и теплоотдачи, полученные для несжимаемой жидкости. Конвективный теплообмен всегда связан с гидродинамикой, т.е. с жидкой или газовой средой Так как теплопередача является процессом теплового взаимодействия между газом и омываемым им твердым телом особый интерес представляют особенноститечения вязкой жидкости утвердой поверхности. В настоящее время в гидродинамике вязкой жидкости получила признание гипотеза о том, что частицы жидкости, непосредственно прилегающие к твердому телу, как бы прилипают к поверхности, т.е их скорость равна скорости тела (если тело неподвижно, то нулю). Этот слой "прилипшей" жидкости нужно рассматривать как бесконечно тонкий слой. Равенство нулю скорости жидкости по стенке выполняется до тех пор, пока, газ можно считать сплошной средой. По мере увеличения разряжение ослабляется взаимодействие газа со стенкой и разряженный газ вблизи стенки начинает проскальживать. Степень разряжения потока характеризуется величиной параметра Кнудсена представляющего собой отношение средней длины свободного пробега молекул газа ` l к характерному размеру твердого тела lо (например, диаметру трубы или проволоки). При > 0,001 газ уже нельзя рассматривать как сплошную среду, для которой выполняется условие прилипания. Мы будем рассматривать в основном сплошные среды и находить из условия равенства нулю скорости дифференциального тонкого слоя жидкости, непосредственно прилегающего к поверхности твердого тела.
Пограничный слой и уравнение теплообмена на Границе раздела
Рассмотрим продольное обтекание поверхности тонким потоком жидкости. Скорость и температура набегающего на пластинку потока постоянны и равны соответственно Wо и tо (рис.26) при соприкосновении частиц жидкости с поверхностью тела они "прилипают" к ней.
Рис. 26 Переход ламинарного пристеночного пограничного слоя в турбулентный; I – ламинарное течение; II – переходная область; III – турбулентное течение
В результате в области около пластины вследствие действия сил вязкости образуется тонкий слой заторможенной жидкости, в пределах которого скорость изменяется от нуля на поверхности тела до скорости невозмущенного потока (вдали от тела). Этот слой заторможенной жидкости получил название гидродинамического пограничного слоя. Понятие о гидродинамическом пограничном слое впервые введено Л. Прандтлем в1904г. Для течения жидкости внутри пограничного слоя справедливо, вне пограничного слоя и на его внешней границе, W= Wо. Под толщиной пограничного слоя d обычно подразумевают такое расстояние от стенки до точки в потоке, на котором скорость будет отличаться от скорости потока вдали от тела на определенную заранее заданную величину, например, на 1%. Различают два основных режима течения: ламинарный и турбулентный. Эти режимы течения наблюдаются и в пограничном слое. Всегда при турбулентном слое у стенок имеется тонкий слой жидкости, так называемый вязкий или ламинарный подслой. Аналогично понятию гидродинамического пограничного слоя Г.Н. Кружилиным было введено понятие теплового пограничного слоя. Тепловой пограничный слой К - это слой жидкости или газа у стенки, в пределах которого температура изменяется от значения, равного температуре стенки до значения, равного температуре жидкости (газа) вдали от тела. Для области внутри теплового пограничного слоя справедливо условие, а на. внешней границе и вне его, t = tо. Таким образом, все изменения температуры жидкости сосредотачиваются в сравнительно тонком слое, непосредственно прилегающем к поверхности тела. Толщина гидродинамического и теплового пограничного слоя δ и К в общем случае не совпадают - это зависит от рода жидкости и формы поверхности. По особому строится пограничный слой в случае свободного теплового течения, вызванного разностью плотностей более или менее нагретых частиц жидкости. Конечно, данное ранее определение пограничного слоя остается справедливым и для свободного движения. Известно, что так называемый пограничный слой представляет ламинарную текущую пленку жидкости. И как уже указывалось ранее теплопередача через ламинарный слой возможна только теплопроводностью. Поэтому можно написать для потока тепла теплопрводностью, проходящего в направлении нормали через элемент поверхности нагрева, следующее выражение , Вт В то же время для потока тепла, переданного конвекцией, можно определить уравнением теплообмена , Вт Так как через пограничный слой при стационарном состоянии системы будет проходить столько же тепла, сколько получит поверхность тела от движущейся жидкости, то можно написать равенство
или (68) Последнее выражение и есть дифференциальное уравнение теплообмена, которое описывает процесс теплопередачи конвекцией на границах тела. Из этого выражения можно вычислить αν , Вт/м2 К (69)
Для трехмерного случая
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-09-18; просмотров: 856; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.225.92.60 (0.007 с.) |