Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Запись при помощи дифференциальных форм
Основная статья: Дифференциальные формы в электромагнетизме Уравнения Максвелла в ковариантной форме, аналогично векторному представлению в трёхмерном пространстве, можно записать в «безындексной форме». Для этого вводится операция внешнего произведения , обладающая свойством антисимметричности . Внешнее произведение позволяет записывать свёрнутые по всем индексам выражения с антисимметричными тензорами, такими как . При этом возникают объекты, называемые дифференциальными формами (или просто формами)[61]. 1-форма потенциала поля определяется следующим образом (по индексу — сумма от 0 до 3): Из 1-формы, при помощи операции внешнего дифференцирования , получается 2-форма электромагнитного поля (или 2-форма Фарадея): Операция внешнего дифференцирования обладает свойством , что приводит к закону Гаусса для магнитного поля и закону Фарадея: Для записи оставшихся уравнений Максвелла вводится дуальная к 2-форма , называемая также 2-формой Максвелла[62]: и 3-форма тока: где — абсолютный антисимметричный символ Леви-Чивиты (). Свёртка с символом Леви-Чевиты внешнего произведения дифференциалов называется оператором звезды Ходжа. В этих обозначениях уравнения Максвелла в системах СГС и СИ принимают следующий вид[63]:
Доказательство Чтобы показать эквивалентность этих уравнений уравнениям Максвелла, необходимо записать их в трёхмерной векторной форме. В этом случае, в системе СГС, ток и 2-форма Максвелла имеют вид: где — трёхмерный объём, а — вектор площади поверхности в трёхмерном пространстве. Так как: то, с учётом уравнений Максвелла в дифференциальной форме, получим . С учётом тождества , последнее уравнение Максвелла, записанное при помощи дифференциальных форм сразу приводит к уравнению непрерывности (закону сохранения заряда): В такой форме уравнения Максвелла остаются справедливыми и на произвольном 4-мерном многообразии, например, в искривлённом пространстве-времени общей теории относительности. В этом случае, в соотношениях дополнительно появляется определитель метрического тензора . Например, для тока и внешнего дифференцирования: Общековариантная запись в компонентах На произвольном 4-мерном многообразии, то есть в общем случае, включающем и пространство-время ненулевой кривизны (а также произвольных четырёхмерных координат, включая случаи неинерциальных систем отсчета) электродинамика может быть сформулирована и в обычных индексных обозначениях.
В основном рецепт перехода от случая нулевой кривизны пространства-времени и лоренцевых систем отсчета в нём, подробно описанного выше, к общему случаю состоит в замене обычных производных по координатам на ковариантные производные, учет того, что метрика в этом случае не постоянна и не имеет специального лоренцева вида (то есть практически произвольна), а также при интегрировании — например, при записи действия — учёт того, что метрика входит в элемент объёма (через множитель — корень из минус детерминанта метрики). Спектральное представление В электродинамике большое значение имеют гармонические колебания. Такие поля можно представить в виде: где — частота колебаний поля. Обозначение «c. c.» означает комплексное сопряжение предыдущего слагаемого. В некоторых работах коэффициент 1/2 в соглашении о гармонических амплитудах не используется, что приводит к соответствующей модификации всех связанных с этим соглашением выражений. В литературе также часто встречается выбор обратного знака в комплексной экспоненте. Рассмотренный здесь вариант согласуется с принятым в квантовой теории в представлении Шрёдингера. Усреднённые за период плотности энергии электрического и магнитного поля равны, соответственно:
Используя преобразование Фурье, по гармоническим колебаниям можно разложить поля с произвольной временной зависимостью. Переход к спектральным компонентам позволяет сосредоточиться на координатной зависимости полей. Уравнения Максвелла для спектральных компонент в однородных средах при этом принимают вид:
Диэлектрическая и магнитная проницаемости среды в спектральном представлении связаны с восприимчивостью материальных уравнений в интегральном представлении Фурье-преобразованием:
|
|||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-12-10; просмотров: 274; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.147.42.168 (0.005 с.) |