Мы поможем в написании ваших работ!



ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?

Метод эквивалентного генератора.

Поиск

В соответствие с т Тевенина и Нортона задающее напряжение генератора определяется как напряжение хх на разомкнутых зажимах активного 2-х-полюсника Uг=Uхх, а задающий ток- как ток кз Iг=Iкз. внутреннее R активного 2-х-полюсника или его проводимость Gг находятся как эквивалентные входные сопротивления или проводимость отн-но разомкнутых зажимов пассивного 2-х-полюсника, к-ый получается после исключения из схемы всех источников напряжения и тока. При этом идеальные источники напряжения закорачиваются, а токи- размыкаются; реальные источники заменяются своими внутренними сопротивлениями или проводимостями.

или

 

Баланс мощности.

Сумма мощности, вырабатываемая независимым источником = сумме мощностей, потребляемыми всеми эл-тами эл цепи

 

Расчет электрической цепи с зависимыми источниками.

Для расчета цепей, содержащихзависимые источники, применимы все методы, известные для расчета цепей с независимыми источниками.

Наиболее часто используются методы узловых напряжений и контурных токов.

 
 

Рисунок 4.6 Рисунок 4.7

Пример 1. В цепи (рисунок 4.6) действуют независимый источник тока J и ИНУТ с ЭДС Е =rI2. Дано: R1, R2, r, J. Найти напряжение Uab.

Решение. Выберем для решения метод контурных токов. Контурное уравнение: I11 (R1+R2)+J R2=E.Учитывая, что I2=I11+J, I11 (R1+R2)+J R2=r(I11+J) или I11(R1+R2 - r)= J (r - R2). Из этого уравнения определим ток I11. Напряжение Uab = I2 R2.

Пример 2. В цепи (рис.4.7) действуют независимые источник напряжения с ЭДС E1 и ИНУН с ЭДС E2=k Uab. Найти токи в ветвях, если даны R1,R2,R3, k. Решение. Для решения выберем метод узловых потенциалов. Приняв φb = 0, запишем уравнение для узла α

φα (1 / R1+1 / R2+1 / R3) = E1 / R1+E2 / R2.

Учитывая, что Uab = φab, E2=kφа имеем

φα (1 / R1+1 / R2+1 / R3) = E1 / R1+ kφа / R2.

Решая уравнение, получим φa= Uab. Токи в ветвях I1= (Uab+E1)/ R1;

I2=(Uab- E2) / R2, I3= Uab / R3.

Гармонические токи, напряжения, ЭДС.

Электромагнитный процесс в ЭЦ, при котором мгновенные значения напряжения и токов повторяются через равные промежутки времени, называются периодическим.

Периодический процесс называется гармоническим, если функция f(t) (напряжение, ЭДС, ток) изменяется по закону синуса

 

f(t) = Am sin(wt +j); (3.1)

u = Um sin(wt +jU); e = Em sin(wt + je); i = Im sin(wt = ji)

 

Значения u, e, i, в любой момент времени называются мгновенными значениями.

Наибольшее по абсолютному значению отклонение колеблющейся величины называется ее амплитудой .

Наименьшее значение времени, после которого процесс полностью повторяется, называется периодом колебания Т.

Число циклов колебаний в единицу времени называется циклической частотой .

Число циклов колебаний в интервале времени равному 2p единицам, называется угловой частотой .

Величина называется фазой колебания. Она характеризует состояние колебания в любой момент времени t.

Значение фазы колебания в момент времени t=0 называется начальной фазой . Начальная фаза является алгебраической величиной. При начало синусоиды сдвинуто влево, а при - вправо от начала координат.

Способы представления гармонических колебаний.

Гармонич. колебания можно представить: фун-ей времени (временные диаграммы), вращающимися векторами (векторные диаграммы), комплексныеми числами; амплитудными и фазовыми спектрами

Временные диаграммы - громоздкие тригонометрич выражения.

Совокупность векторов, изображающих гармонические колебания в эл цепи, наз векторной диаграммой. Их можно строить как для амплитудных, так и дл ядействующих значений токов и напряжений. Каждому колебанию ставится вращающий вектор определенной длины с заданной нач фазой.

 

Метод комплексных амплитуд: ток i из можно представить как геометрическую разность векторов Im/2 и Im*/2, вращающихся в пртивоположных направлениях с угловой частотой , а ток из - как геометрическую сумму этих векторов. В первом случае I располагается на мнимой, а во втором случае – на действительной осях.

 

Спектральное (частотное) представление гармонических колебаний состоит в задании амплитудного и фазового спектров колебаний.

 



Поделиться:


Последнее изменение этой страницы: 2016-08-26; просмотров: 290; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы!

infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.12.34.253 (0.006 с.)