Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Линейные уравнения первого порядка. Уравнения Бернули.Содержание книги
Поиск на нашем сайте
Ур-е вида(1) y/ + p(x)=f(x) – линейное ур-е 1ого порядка. Теор. Пусть функция р(х) и f(x) непрерывны на интервале α<x<β. Тогда через любую точку(х0;у0) полосы D={(х;у); α<x<β, -∞<y<+∞}проходит единственное решение ур-я (1) причем оно определено на (α;β). Уравнение(1) однородное, если f(x)≡0 и неоднородно в противном случае. Док-во(Метод решения): 1) Пусть ур-е однородное, т.е y/ + p(x)=0 – это ур-е с разделяющимеся переменными. у≡0 – решение; у≠0, dy/y=-p(x)dx, ∫dy/y=-∫p(x)dx,ln|y|=-∫x0X p(t)dt + lnC1, C1>0, lnC1 ϵ |R Потенциируем выражение |y|=C1exp(-∫x0X p(t)dt), y=± C1exp(-∫x0X p(t)dt), C1>0 {C1,y>0 => Введем новую С={-C1,y<0 => y=Cexp(-∫x0X p(t)dt), разрешим С=0,С ϵ |R Решение проходит через(х0;у0) имеет вид y = y0exp(-∫x0X p(t)dt) 2) Пусть f(x)≠0/ Решаем ур-е (1) Выпишем все решение ур-я y/ + p(x)=0, y=Cexp(-∫x0X p(t)dt), оно представляется в виде у= φ(x). Св-ва φ(x):1) φ(x) ϵ С1(α;β) (α;β): φ(x)>0. 2) φ(x0)≡ exp(-∫x0X0 p(t)dt)=1 3) φ(x) – решение уравнения y/ + p(x)=0 на (α;β), т.е φ (1)(x)+p(x) φ(x)≡0. Решение уравнения (1) ищем в виде y=C(x) φ(x),где С(x)непрерывно дифференцируема на (α;β),подлежит определению. Подставим у=φ(x)С(х) в (1) y(1)=C(1)(x)φ(x)+C(x) φ (1)(x), [C(1)(x)φ(x)+C(x) φ (1)(x)]+p(x)C(x) φ(x)=f(x), т.к C(1)(x)φ(x)+ p(x)C(x) φ(x) ≡0, то C(1)(x)φ(x)=f(x), т.к φ(x)>0 на(α;β) C(1)=f(x)/ φ(x) – непрерывно на (α;β) С(x)= ∫x0Xf(s)/ φ(s)dS + K,K ϵ|R Подставим С(x) в y(x): y(x)= φ(x) ∫x0Xf(s)/ φ(s)dS + K φ(x) Замечание| yо.н=уо.о+уч.н Решение проходит через(х0;у0), y(x)= φ(x) ∫x0Xf(s)/ φ(s)dS + у0 φ(x)=>y(x0)= φ(x0) ∫x0X0f(s)/ φ(s)dS + у0 φ(x0)=0+y0*1=y0 Ур-е вида(2) y/ + p(x)=y(n)f(x)- ур-е Бернули. n≠0,n≠1. Если n>0,то y≡0 – решение, =>y≠0 то делим обе части ур-я на y(n), Вводим новую переменную z(x)=y(1-n), z(1)(x)= (y(1-n))(1)=(1-n)y(-n)y(1), z(1)+(1-n)p(x)z=(1-n)f(x) – линейное относ. z
4. Уравнения с разделяющимися переменными. Однородные уравнения. Уравнения с разделяющимися переменными: y’=f(x)*g(y) (3) Теорема 1. Пусть функция f(x)-непрерывна на интервале (a,b), а функция g(y)-непрерывна на (c,d) причем для "yÎ(c,d): g(y)¹0. Тогда через любую точку прямоугольника D={(x,y),a<x<b,c<y<d} проходит единственное решение уравнения (3). Док-во. y’=f(x)*g(y) (3); g(y) ≠0; (3’): y’/g(y)=f(x). Проинтегрируем (3’) по х òy’dx/g(y)=òf(x)dx ó òdy/g(y)= òf(x)dx (3*) Это равенство множества первообразных. Обозначим F(x)= x0òxf(t)dt, G(y)= y0òyds/g(s). Из (3*) G(y)=F(x)+C. Т.к. G’(y)=1/g(y)≠0, то у G(y) существует обратная G-1. y= G-1(F(x)+C)-решение урав(3). Найдем реш., прох. (x0,y0). G(y0)=F(x0)+C -> 0=0+C=0. y=G-1(F(x)) проходит через (x0,y0). Теор1| Пусть D-односвязная область в |R2x,y функции P(x,y),Q(x,y) непрер. И диффер. на D. Тогда ур-е P(x,y)dx+ Q(x,y)dy=0 явл. ур-ем в полных диффер., если D: = . Док-во:1) Необходимость. Пусть ур-е явл. ур-ем в полных диффер.,т.е U(x,y) C1(D) dU= P(x,y)dx+ Q(x,y)dy. Известно что dU=U(1)x dx+ U(1)y dy значит =P(x,y); =Q(x,y). P,Q C1(D) след-но сущ. непрер. = , = , т.к и - непр. То. = . Нахождение первообразной: dU(x,y)= P(x,y)dx+ Q(x,y)dy=0- ур-е в полных диффер.; dU=U(1)xdx+ U(1)ydy,т.е U(1)x=Р(х,у), U(1)y=Q(x,y), U(x,y)=∫P(x,y)dx+ g(y), g(y)-непр.диффер.подлежит определению. = (∫P(x,y)dx+ g(1)(y))= Q(x,y). Сначала находим g(1)(y) и g(y) и подставляем g(y) в U(x,y).
7. Уравнения первого порядка, не разрешенные относительно производной. Пусть в обл. в G |R3х,у,р опред. непр. Функция F(x,y,p) и ур-е F(x,y,p)=0 имеет хотя бы 1 решение в обл. G. Говорят,что урав. F(x,y,p)=0 задает в обл. D |R2x,y функцию p=f(x,y),если:1) (x,y)ϵD: ((x,y),f(x,y))ϵG. 2) (x,y)ϵD: F(x,y,f(x,y))≡G. В этом случае p=f(x,y) неявно задается ур-ем F(x,y,p)=0. Рассмотрим функцию F(x,y,U1) опред. на G |R3. (1) F(x,y,у(1))=0 ур-е 1ого порядка неразреш. отн. производной. Постановка задачи Коши: Пусть F(x,y,p) опред.в обл. в G |R3х,у,р, точка(х0,у0,р0)ϵ G и F(x,y,p)=0. Найти φ(x)решение ур-я F(x,y,p)=0 оперд. на некотор. окрестности (х-h,x+h)точки х0 и уд. усл. φ(x0)=у0, φ(1)(х0) =р(х0). Запись задачи Коши: F(x,y,у(1))=0, у(х0) =у0 у(1)(х0) =у(1)0, где F(x0,y0,у(1)0)=0 Опред| Решение ур-я F(x,y,у(1))=0, через каждую точку которого, проходит ещё одно решение, касаясь того же направления, называется особым решением этого ур-я. Общий метод введения параметра. F(x,y,у(1))=0 ур-е 1ого порядка неразреш. отн. производной. Будем искать решение (интегральную кривую) в параметрическом виде(2) γ {х=х(р), у=у(р), рϵ < α, β>. Вводим параметр у(1)=р. Сводим уравнение к разрешенному отн. производной у=f(x, у(1)) или x=g(y, у(1)). Решение ищем в виде γ {х=х(р), у=у(р), γ {х=х(р), у=f(x(р),p), p=p(x), p(1)(x)≠0. Рассм. равенство: у=f(x,p) и продиффер. его по х,считая р=р(х); = + т.к = у(1)=р. (1)р=f(1)x+f(1)pp(1)x ур-е (1) разреш. отн. произв р(1)х. Т.к р(1)х≠0 и х(1)р=1/р(1)х; (1*) рх(1)р= х(1)р+ . Решаем (1*), находим х(р), подставляем в (2).
Уравнения Лагранжа и Клеро. Ур-ие Лагранжа: y=f(y’)*x+g(y’) (1); f(y’) ≠y’; y’=p; {x=x(p),y=y(p); {x=x(p),y=f(p)*x+g(p); yx’=f(p)+x*df/dp* px’+dg/dp* px’; p-f(p)=x*df/dp* px’+dg/dp* px’; Если p-f(p) ≠0 и т.к. px’≠0; (p-f(p))* xp’=x*df/dp+dg/dp лин. ур-ие относит. x(p). Если сущ-ет p0 такое, что f(p0)= p0=0, т.е. f(p0)= p0 то ур-ие (1) имеет реш-ие вида; y=f(p0)+g(p0) или y= p0*x+g(p0)); Ур-ие Клеро: y=x*y’+g(y’)(2); вводим параметр p=y’; {x=x(p), y=x*p+g(p); yx’=p+x* px’+ gp’*px’; p = p + x*px’ + gp’*px’; [x + gp’(p)]*px’ = 0; a) px’=0 óp=c; y=c*x+g(c) семейство прямых(реш ур-ия (2)); б) x+g’(p)=0óx=-g’(p); Уравнение интегральной кривой γ: {x = - g’(p); y = - p*g’(p) + g(p); Пусть g(p) ЄC1(I), g’’≠0; в этом случае γ-особая интег-ая кривая(2), пусть p0Є I: (x0;y0) Є γ; { x0 =-g’(p0), y0=- p0g’(p0)+g(p0) Для γ в точке (x0;y0) yx’ - тангенс угла наклона касательной yx’ (x0;y0)= p0; y=c*x+g(c); {x0=-g’(p0), y0=- p0*g’(p0)+g(p0)=c* x0+g(c); yx’(x0)= p0=c; c= p0; реш-ие y= p0*x+g(p0) проходит через точку (x0;y0) касаясь интегр-ой кривой особая инт-ая кривая γ ó γ-особая интегр-ая кривая.
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-06-07; просмотров: 263; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.148.105.152 (0.007 с.) |