Паросиловые установки (псу): промежуточный перегрев пара, причины применения, схемы, теоретический и действительный циклы, кпд и мощность псу.

Техническая термодинамика

 

1. Комбинированная выработка теплоты и электроэнергии – системный способ повышения эффективности энергогенерирующих установок. Простейшие схемы паротурбинных теплоэлектроцентралей. Энергетические характеристики ТЭЦ.

2. Комбинированная выработка теплоты и электроэнергии – системный способ повышения эффективности энергогенерирующих установок. Простейшие схемы теплоэлектроцентралей на базе газовых двигателей внутреннего сгорания. Энергетические характеристики ТЭЦ.

3. Паросиловые установки (ПСУ): Промежуточный перегрев пара, причины применения, схемы, теоретический и действительный циклы, КПД и мощность ПСУ.

4. Паросиловые установки (ПСУ): Схемы регенерации с отборами, циклы регенеративные в Ts-, hs- диаграммах. КПД регенеративных циклов. Использование теплоты перегрева пара отборов и теплоты переохлаждения конденсата в регенеративных подогревателях.

5. Термодинамика потока: характерные скорости и параметры адиабатного потока Скорость звука, уравнение Лапласа. Максимальная и критическая скорости, основные безразмерные числа. Условия перехода скорости потока через скорость звука. Принцип обращения внешних воздействий.

6. Термодинамика потока: Статические параметры и параметры торможения. Соотношение между статическими параметрами и параметрами торможения.

7. Термодинамика потока: истечение газов и паров из сопл.

8. Основные процессы с реальными газами на примере водяного пара и их расчет с помощью таблиц и диаграмм: изобарный процесс (конденсатор, охладитель конденсата, охладитель перегрева).

9. Основные процессы с реальными газами на примере водяного пара и их расчет с помощью таблиц и диаграмм: изобарный процесс (испаритель, пароперегреватель, экономайзер).

10. Основные процессы с реальными газами на примере водяного пара и их расчет с помощью таблиц и диаграмм: адиабатный процесс (турбина и детандер, насос, вентилятор).

11. Влажный воздух: основные понятия и характеристики влажного воздуха. Расчетные зависимости для газовой постоянной, кажущейся молярной массы, плотности, теплоемкости, энтальпии влажного воздуха.

12. Влажный воздух. Hd-диаграмма влажного воздуха. Основные процессы влажного воздуха.

13. Реальные вещества. Критическое состояние. Фазовые диаграммы состояния: рv-, Ts-, hs-. Термодинамические свойства воды. Термодинамические таблицы, диаграммы и уравнения состояния воды.

14. Условия равновесия и устойчивости термодинамических систем: общие условия устойчивого равновесия однофазной системы. Равновесие двухфазной системы при плоской и криволинейной поверхности раздела фаз.

15. Условия равновесия и устойчивости термодинамических систем: равновесие трехфазной системы. Правило фаз Гиббса. Фазовые переходы 1-го рода. Уравнение Клапейрона-Клаузиуса. Фазовая диаграмма состояния.

 

16. Фазовая диаграмма состояния рТ. Фазовые диаграммы состояния: рv-, Ts-, hs-

17. ГТУ. Общие сведения. Идеализированный цикл простейшей ГТУ с изобарным подводом теплоты.

18. ГТУ. Общие сведения. Идеализированный цикл простейшей ГТУ с изохорным подводом теплоты.

19. ГТУ. Общие сведения. Цикл простейшей ГТУ с изобарным подводом теплоты и необратимыми процессами сжатия и расширения рабочего тела.

20. ГТУ. Общие сведения. Регенерация в ГТУ.

21. Двигатели с газообразным рабочим телом. Общие сведения. Поршневые ДВС и их механические циклы. Идеальный цикл Отто: (исходные данные, расчет характерных точек, подводимая, отводимая теплота цикла, работа цикла, термический КПД, среднее индикаторное давление).

22. Двигатели с газообразным рабочим телом. Общие сведения. Поршневые ДВС и их механические циклы. Идеальный цикл Дизеля: (исходные данные, расчет характерных точек, подводимая, отводимая теплота цикла, работа цикла, термический КПД, среднее индикаторное давление).

23. Двигатели с газообразным рабочим телом. Общие сведения. Идеальный цикл Тринклера: (исходные данные, расчет характерных точек, подводимая, отводимая теплота цикла, работа цикла, термический КПД, среднее индикаторное давление).

24. Компрессор. Общие сведения. Индикаторная диаграмма реального компрессора. Идеальный одноступенчатый компрессор. Работа компрессора, влияние характера процесса на работу компрессора.

25. Компрессор. Общие сведения. Необратимое сжатие в компрессоре, адиабатный и изотермный КПД компрессора. Влияние вредного пространства на работу компрессора. Объемный КПД компрессора.

26. Компрессор. Общие сведения. Многоступенчатый компрессор. Причины применения, схема, диаграммы процессов, распределение давления по ступеням сжатия, теплота, отводимая в промежуточных теплообменниках.

27. Термодинамические процессы идеального газа. Методика исследования основных процессов. Группы процессов в pv- и Ts- диаграммах. Средняя интегральная температура подвода теплоты процесса.

28. Термодинамика идеального газа. Смеси идеальных газов. Общие положения. Закон Дальтона. Способы задания смеси. Газовая постоянная, кажущаяся молярная масса, плотность, теплоемкость, внутренняя энергия, энтальпия, энтропия газовой смеси. Энтропия смешения.

29. Первый закон термодинамики. Виды энергии. Теплота и работа – формы передачи энергии. Балансы энергии и теплоты технической системы. Абсолютные и относительные характеристики технической системы на базе балансовых уравнений 1-го закона.

30. Второй закон термодинамики. Формулировки и их соотношение друг с другом. Значение понятия обратимости. Внешняя и внутренняя необратимость. Энтропия. Изменение энтропии в обратимых и необратимых процессах. Аналитическое выражение 2-го закона термодинамики. Единое уравнение (тождество) термодинамики для закрытых систем

Комбинированная выработка теплоты и электроэнергии – системный способ повышения эффективности энергогенерирующих установок. Простейшие схемы паротурбинных теплоэлектроцентралей. Энергетические характеристики ТЭЦ.

Комбинированная выработка тепловой и электрической энергии называется теплофикацией. Если учесть, что использование тепловой мощности ТЭЦ сильно затягивается во времени, то становится понятным широкое применение в последние годы крупных районных котельных.

Для комбинированной выработки тепловой и электрической энергии предназначены ТЭЦ, которые сооружаются в пределах крупных городов или промышленных районов.

При комбинированной выработке тепловой и электрической энергии, что является главной особенностью теплофикации, используется теплота, выделяемая в подогревателях при конденсации пара, который предварительно проходит турбину. Эта теплота на конденсационных электростанциях, как уже указывалось, теряется с охлаждающей водой

При комбинированной выработке тепловой и электрической энергии пар отпускается потребителю из (Промежуточного отбора. От 1 кг свежего пара потребитель получает тепло в количестве (/ - fк шд) ккал / кг, где / к - теплосодержание пара по выходе из котлов ниекого давления, а / конд - возвращаемого от потребителя конденсата; от 1 кг пара из отбора турбины потребитель получает (/ отб - / к.

Значительными преимуществами отличается комбинированная выработка тепловой и электрической энергии. В тех случаях, когда наряду с потребителями электрической имеются потребители и тепловой энергии (для отопления, для технологических целей), можно использовать тепло отработавшего пара паровой турбины. Но при этом давление отработавшего пара, или, как его принято называть, противодавление, всецело определяется параметрами пара, необходимыми для тепловых по требителей. Так, например, при использовании пара для молотов и прессов требуемое давление его составляет 10 - 12 ата, в ряде технологических процессов используется пар давлением в 5 - 6 ата. Для отопительных целей, когда требуется нагрев воды до 90 - 100 С, может использоваться пар с давлением 1 1 - 1 2 ата.

а-промышленная ТЭЦ;
б- отопительная ТЭЦ;
1 — котел (парогенератор);
2 — топливо;
3 — паровая турбина;
4 — электрический генератор;
5 — конденсатор отработавшего пара турбины;
6 — конденсатный насос;
7— регенеративный подогреватель;
8 — питательный насос парового котла;
7-сборный бак конденсата (лучше деаэратор там поставить)
9- потребитель теплоты;
10- подогреватель сетевой воды;
11-сетевой насос;
12-конденсатный насос сетевого подогревателя

 

Экономичность работы ТЭЦ принято характеризовать коэффициентом использования теплоты:

- количество электрической и тепловой энергии соответственно отданное потребителю в единицу времени

B – расход топлива за то же время

- низшая теплота сгорания топлива

 

 

₂ Комбинированная выработка теплоты и электроэнергии – системный способ повышения эффективности энергогенерирующих установок. Простейшие схемы теплоэлектроцентралей на базе газовых двигателей внутреннего сгорания. Энергетические характеристики ТЭЦ.

1-ая часть в вопросе №1 (Комбинированная выработка теплоты и электроэнергии – системный способ повышения эффективности энергогенерирующих установок.)

Комбинированная выработка теплоты и электроэнергии - это совместное (комбинированное) интегрированное производство 2-х продуктов: тепловой и электрической энергии. Принципиальная схема простейшей ТЭЦ на базе газовой турбины (ПГУ)показана на рисунке:

Описание технологии:

Простейшая газотурбинная установка (ГТУ) состоит из камеры сгорания (1), газовой турбины (2) и воздушного компрессора (3). Газовая турбина используется здесь для привода синхронного генератора (4) и компрессора. Принцип работы ПГУ прост: сжимаемый компрессором воздух нагнетается в камеру сгорания, в которую подается и газообразное или жидкое топливо. Образовавшиеся продукты сгорания направляются в турбину, для которой они являются рабочим телом. Отработавшие в турбине газы здесь не выбрасываются в атмосферу как в простой ГТУ, а поступают в котел-утилизатор (8), где их тепло используется для производства пара и обеспечения термодинамического цикла по обычной схеме. Пар идет на паровую турбину (5), откуда поступает к потребителю.

 

В данной схеме используется теплофикационная турбина для производства работы и теплоты. 2 отбора пара с паровой турбины. 11 – это конденсатор.

Экономичность работы ТЭЦ характеризуется коэффициентом использования теплоты:

Отношение суммы работы и теплоты отданных потребителю к теплоте, выделившейся при сгорании толива

 

Qнр -низшая теплота сгорания;

B – теплота сгорания;

Wэ и Qтп - количество электрической(для каждого генератора своя) и тепловой энергии, отданной потребителю

 

ПСУ: схема генерации с отборами, циклы регенеративные в Т-с и ш-с диагр., кпд регенерат. циклов, использ. теплоты перегрева паров отборов и теплоты переохлаждения конденесата в регенеративных подогревателях.

Паросиловой установкой (ПСУ) называют тепловой двигатель, в котором рабочее тело испытывает фазовые превращения. ПСУ нашли широкое применение на тепловых электрических станциях (ТЭС) для выработки электроэнергии. Примененяются ПСУ и на водном, железнодорожном транспорте. Как транспортный двигатель ПСУ малочувствительна к перегрузкам, экономична на лю бом режиме. Ее отличает простота и надежность конструкции, меньшее в сравнении с двигателем внутреннего сгорания загрязнение окружающей среды. На определенном этапе развития техники, когда вопрос о загрязнении окружающей среды не стоял так остро, а топка с открытым пламенем представлялась опасной, ПСУ на транспорте вытеснили газовые двигатели. В настоящее время паросиловой двигатель считается перспективным и экономически, и экологически.

В ПСУ в качестве узла, отводящего от рабочего тела полезную работу может использоваться как поршневой цилиндр, так и паровая турбина. Поскольку в настоящее время турбины нашли более широкое применение, в дальнейшем будем рассматривать только паротурбинные установки. В качестве рабочего тела ПСУ могут использоваться различные вещества, однако основным рабочим телом является (и в обозримом будущем останется) вода. Это объясняется многими факторами, в том числе и ее термодинамическими свойствами. Поэтому в дальнейшем будем рассматривать ПСУ с водой в качестве рабочего тела. Принципиальная схема простейшей ПСУ изображена на рисунке

В паровом котле 1 вода превращается в перегретый пар с параметрами p₁, t₁, i₁, который по паропроводу поступает в турбину 2, где происходит его адиабатное расширение до давления p₂ с совершением технической работы, приводящей во вращательное движение ротор электрического генератора 3. Затем пар поступает в конденсатор 4, который представляет собой трубчатый теплообменник. Внутренняя поверхность трубок конденсатора охлаждается циркулирующей водой.

В конденсаторе при помощи охлаждающей воды от пара отнимается теплота парообразования и пар переходит при постоянных давлении р₂ и температуре t₂ в жидкость, которая с помощью насоса 5 подаётся в паровой котёл 1. В дальнейшем цикл повторяется.

Характерными особенностями ПСУ являются:

- наличие фазовых превращений в котлоагрегате и конденсаторе;

- продукты сгорания топлива непосредственно не участвуют в

цикле, а являются лишь источником теплоты q1, передаваемой через

стенку рабочему телу;

- цикл является замкнутым и теплота q2 передается окружающей среде через поверхность теплообмена;

- вся теплота отводится при минимальной температуре цикла, которая не изменяется благодаря изобарному фазовому переходу;

- в ПСУ принципиально осуществим цикл Карно.

1.2. Повышение тепловой эффективности паросиловых установок на основе использования регенеративного цикла

Несмотря на то, что в настоящее время осуществляется массовое освоение высоких и сверхвысоких параметров пара ( = 23...30 МПа;
= 570...600°С) и глубокого вакуума в конденсаторе (97%, или р₂ = 0,003 МПа), термический КПД цикла Ренкина не превышает 50%. В реальных установках доля полезно использованной теплоты еще меньше из-за потерь, связанных с внутренней необратимостью процессов. В связи с этим были предложены другие способы повышения тепловой эффективности паросиловых установок. В частности, использование предварительного подогрева питательной воды за счет отработавшего пара (регенеративный цикл). Рассмотрим этот цикл.

Особенность этого цикла состоит в том, что конденсат, имеющий после конденсатора температуру 28...30°С, прежде чем поступить в котел подогревается в специальных теплообменниках П1–ПЗ (рис. 8, а)паром, отбираемым из промежуточных ступеней турбины. Осуществляя ступенчатый подогрев воды за счет ступенчатого отбора теплоты пара в процессе его расширения, можно реализовать идею регенеративного цикла Карно, как это показано на рис. 8, бдля участка цикла в области насыщенного пара.

Рис. 8. Схема п. с. у. (а) и изображение регенеративного цикла (б)

Увеличивая число отборов до бесконечности (предельно регенеративный цикл), можно процесс расширения приблизить до пунктирной кривой, которая будет эквидистантой кривой процесса подогрева 4 – 4'. Однако технически это реализовать невозможно и практически экономически оправдывается применение пяти – восьми ступеней подогрева. Цикл п.с.у. с регенерацией, строго говоря, нельзя изобразить на T-s-диаграмме, поскольку она строится для постоянного (1 кг) количества вещества, тогда как в цикле с регенерацией количество пара различно по длине турбины. Поэтому цикл, показанный на рис. 8, б,является несколько условным. При отборе пара на подогрев конденсата, с одной стороны, уменьшается расход теплоты на получение пара, но с другой, одновременно уменьшается работа пара в турбине. Несмотря на противоположный характер этих влияний, отбор всегда повышает . Это объясняется тем, что при подогреве питательной воды за счет теплоты конденсации отобранного пара устраняется подвод теплоты от внешнего источника на участке 4 – 4', и таким образом средняя температура подвода теплоты от внешнего источника в регенеративном цикле увеличивается (подвод внешней теплоты q₁ осуществляется только на участке 4' – 5 – 6– 7).

Кроме этого, регенеративный подогрев питательной воды уменьшает необратимость в процессе передачи теплоты от газов к воде на участке 4' – 5, так как уменьшается разность температур между газами и предварительно подогретой водой.

Задачи, связанные с осуществлением регенеративного цикла, удобно решать, пользуясь диаграммой. Для этого рассмотрим схему и регенеративный цикл п.с.у. с одним отбором (рис. 9). Пересечение адиабаты расширения 1 – 2(рис. 9,б) с изобарой отбора дает точку 0, характеризующую состояние пара в отборе.

Рис. 9. Схема п. с. у. с одним регенеративным отбором пара

(а) и изображение процессов i – s-диаграмма (б)

Из рис. 9,авидно, что от 1 кг пара, поступающего в турбину, кг пара расширяется только до давления отбора , производя полезную работу ,а () кг расширяется в турбине до конечного давления . Полезная работа этого потока пара . Общая работа 1 кг пара в регенеративном цикле:

(8)

Или . (9)

Количество теплоты, затраченной на получение 1 кг пара: (10)

Термический КПД регенеративного цикла: . (11)

Процессы в регенеративных подогревателях рассматриваются как изобарные, и считается, что из подогревателя вода выходит в состоянии насыщения при давлении пара в соответствующем отборе ( и т. п.).

Количество отобранного пара определяется из балансового уравнения теплоты для смешивающего подогревателя:

(12)

откуда: , (13)

где – энтальпия жидкости при давлении отбора ; – энтальпия пара, отбираемого из турбины; – энтальпия конденсата, выходящего из конденсатора. Аналогично можно определить расход пара в местах любого отбора.

Применение регенеративного подогрева питательной воды увеличивает термический КПД цикла п. с. у. на 8...12%.

Целью выполнения самостоятельной работы является освоение методики расчета регенеративного цикла паротурбинной установки и определение основных термодинамических показателей исследуемого цикла, включая термический КПД, с оценкой эксергетических потерь в основных элементах паросиловой установки.

Термодинамика потока: характерные скорости и параметры адиабатного потока Скорость звука, уравнение Лапласа. Максимальная и критическая скорости, основные безразмерные числа. Условия перехода скорости потока через скорость звука. Принцип обращения внешних воздействий.

Понятие скорости звука имеет важное значение в термодинамике потока, поскольку дозвуковое и сверхзвуковое течения среды имеют качественные различия: любые воздействия дают противоположные результаты в дозвуковком и сверхзвуковом потоках; все параметры потока при дозвуковом течении меняются непрерывно, при сверхзвуковом течении возможно изменение параметров скачком,разрывом непрерывности течения.

Скоростью звука (а, м/с) называют скорость распространения звуковых волн. Волнами являются распространяющиеся в среде возмущения какой-либо физической величины, характеризующей состояние этой среды. Звуковыми волнами называются распространяющиеся в упругой среде слабые возмущения — механические колебания с малыми амплитудами.

Например, в некоторой точке внешнее тело, называемое источником звука, вызывает слабые механические возмущения. В результате происходит всплеск давления dp. Скорость распространения этого всплеска и есть скорость звука, обозначаемая «а».

Процесс распространения звукового возмущения является адиабатным процессом, описываемым уравнением Лапласа

Для него справедливо уравнение адиабатного про­цесса идеального газа (7.19), которое представим в виде

р/ р^к = const

Скорость звука, таким образом, зависит от характера среды (kR) и температуры среды.

Поскольку в потоке температура среды (10 5) изменяется с изменением координаты х, скорость звука изменяется при переходе от одного сечения к другому.В этой связи понятна необходимость понятия местной скорости звука.

Местной скоростью звука называют скорость распространения звука в данной точке потока..

Максимальная и критическая скорости потока

Скорость потока может быть определена из уравне ния энергии потока

В случае, когда можно пренебречь начальной скоростью потока (W| = 0), последнее соотношение приобретает форму

В формулах (10.29), (10.30) энтальпия подставляется только в Дж/кг, тогда скорость будет иметь размерность м/с. Если энтальпия определена кДж/кг, соотношение (10.30) соответственно изменяется

Скорость течения достигает максимального значения w_MaKc в сечении, где энтальпия потока достигает нулевого значения h = 0, это имеет место при истечении в пустоту (р = 0) и, согласно соотношению параметров в адиабатном процессе расширения (7.21), Т= 0. Достижению потоком максимальной скорости соответствует преобразование всей энергии хаотичного (теплового) движения молекул в энергию направленного, упорядоченного движения.

Проведенный выше анализ позволяет установить, что скорость потока может принимать значения в рамках 0...Wмакс

Из уравнения импульсов (10.12) вытекает связь между изменением давления и изменением скорости потока: ускорение потока (dw > 0) сопровождается падением давления (dp < 0) и наоборот. Возвращаясь к соотношению параметров в адиабатном процессе расширения, устанавливаем неизбежное уменьшение температуры ускоряющегося адиабатного потока и, согласно (10.28), падение величины скорости звука. Изменение параметров адиабатного ускоряющеюся потока, установленное выше, иллюстрирует рис. 10.5.

 

На графике видно чтоимеется сечение потока, в котором его скоростьа совпадает по величине с местной скоростью звука. Оно получило название критического сечения потока, поскольку разделяет дозвуковую и сверхзвуковую части потока, отличающиеся друг от друга качественно. Крит ические параметры потока — параметры в сечении канала, где скорость течения равняется местной скорости звука.

Скорость потока в этом случае именуется критической скоростью потока.

Критическим отношением давлений (П_кр) называют отношение критического значения давления потока газа (р_кр) к его давлению (р_{)) во входном сечении канала при начальной скорости, равной нулю

∏кр = Ркр/Ро- (10.32)

В расчетах и анализе потока удобно использовать не абсолютные значения скорости, а относительные характеристики:

число М — отношение скорости потока в данном сечении к местной скорости звука

М = w/a.; (10.33)

~ число λ— отношение скорости потока в данном

сечении к критической скорости потока

λ = w/aкр; (10.34)

~ число ƹ — отношение скорости потока в данном сечении к скорости звука в заторможенном потоке

(10.35)

число А — отношение скорости потока в данном сечении к максимальной скорости потока: А = w/wмакс

Общие сведения

Практически до 70-х годов XX столетия единственным тепловым двигателем, использовавшимся в промышленности, была паровая поршневая машина, малоэкономичная и работавшая на насыщенном паре низкого _а давления. Первый непрерывнодействующий тепловой двигатель (паровая маши на) был разработан И.И. Ползуновым. Первая машина была атмосферной. Когда одна из подпоршневых полостей соединялась с котлом, поршень под действием давления пара поднимался вверх, после чего парораспределительный кран поворачивался и отсекал подпоршневую полость от котла. Через трубку впрыскивалась вода, пар конденсировался, и под поршнем создавался вакуум. Под действием атмосферного давления поршень опускался и совершая полезную работу.

К 80-м годам был практически освоен цикл работы двигателей внут­реннего сгорания (цикл Отто), но, по существу, этот цикл отражает прин­ципы многих других изобретателей, и особенно принцип Бо-де-Роша.

Идеальный цикл такого двигателя, называемый циклом двигателей внут­реннего сгорания с подводом к газу теплоты при постоянном объеме, включает адиабатное сжатие рабочего газа, изохорный подвод к газу теплоты, адиабатное расширение рабочего тела и изохорный—отдача рабочим телом теплоты.

Тепловой двигатель Николауса Августа Отто не допускал высокого сжатия, и КПД его поэтому был невелик. Стремясь создать более совре­менный двигатель внутреннего сгорания с высоким КПД, немецкий ин­женер Р. Дизель разработал другой принцип работы, отличавшийся от прин­ципа работы двигателя Отто.

Первая попытка избавиться от компрессора принад­лежит нашему соотечественнику проф. Г.В. Тринклеру, которым и был в 1904 г. построен бескомпрессорный двигатель. Двигатель Тринклера не вошел в серий­ное производство, хотя и был выполнен на одном из германских заводов (заводе Кертинга). В бескомпрессорных дизелях был осуществлен новый третий по счету рабочий цикл. Идеальный цикл этого двигате­ля, называемый циклом со смешанным подводом теп­лоты, состоит из адиабатного сжатия воздуха, изохорного, а затем изобарного подвода теплоты, адиабатно­го расширения газов и изохорной отдачи теплоты.

Тепловые двигатели, в которых газообразные про­дукты сгорании являются одновременно рабочим телом, называют двигателями внутреннего сгора­ния. Двигатели внутреннего сгорания выполнены в виде поршневых двигателей, газовых турбин¹ и ре­активных двигателей.

Тепловые двигатели (паровые машины), в которых продукты сгорания являются только нагревателем (теплоотдатчиком), а функции рабочего тела выпол­няют жидкая и перовая фазы, называются двигате­лями внешнего сгорания. Двигатели внешнего сгора­ния— паросиловые установки: паровые машины, па­ровые турбины, ядерные энергетические установки.

 

Идеальный цикл Отто

Aдиабатный и изотермный КПД

В действительности на работе компрессора сказывается не только влияние вредного объема, но и трение газа, и изменение давления газа при всасывании и удалении его из цилиндра.

На рис.1.85 приведена реальная индикаторная диаграмма. На линии всасывания из-за неравномерного движения поршня, инерции пружины и клапана, давление газа в цилиндре колеблется и оказывается ниже начального давления газа р1. На линии выталкивания газа из цилиндра по тем же причинам давление газа оказывается большим конечного давления р2. Политропическое сжатие, реализуемое в охлаждаемых компрессорах, сравнивается с обратимым изотермическим сжатием с помощью изотермического к.п.д. ηиз = lиз/lкп.

Адиабатное необратимое сжатие, реализуемое в неохлаждаемых компрессорах, сравнивается с адиабатным обратимым сжатием с помощью адиабатного к.п.д. ηад = lад/lка.

Для различных компрессоров величина изотермического к.п.д колеблется в пределах ηиз = 0,6÷0,76; величина адиабатного к.п.д - ηад = 0,75÷0,85.

Энтропия смешения.

∆s_см = – R_см ∑ r_i ln r_i — энтропия смешения для смеси 2 газов.

Чем она больше, тем более необратим процесс смешения.

Зависит от состава смеси, не зависит от температуры и давления.

∆s_см/R_см зависит от количественных пропорций компонентов смеси и не зависит от их природы.

 

Первый закон термодинамики. Виды энергии. Теплота и работа – формы передачи энергии. Балансы энергии и теплоты технической системы. Абсолютные и относительные характеристики технической системы на базе балансовых уравнений 1-го закона.

 

Первый закон термодинамики – закон сохранения и превра-щения энергии для термодинамиче-ских систем и процессов

 

Ана-литически это можно записатьW = const, или

W₁ – W₂ = 0,

где W₁, W₂ – соответственно в начальном и конечном состояниях энергия рассматриваемой изолиро-ванной ТС.

Из сказанного вытекает форму-лировка первого закона термодина-мики: невозможны уничтожение и возникновение энергии.

Для закрытой, адиабатной ТС, изменение энергии системы опре-деляется величиной работы L, ко-торой она обменивается с окруже-нием в неком термодинамическом процессе изменения состояния

W₁ – W₂ = L.

Для закрытой ТС, которая мо-жет обмениваться энергией с окру-жением только в форме теплоты Q, изменение энергии в ходе некоего термодинамического процесса мо-жет быть определено

W₁ – W₂ = - Q.

Для закрытой ТС, изменяющей свое состояние в процессе 1 – 2, в общем случае имеет место соотно-шение

W₁ – W₂ = L – Q. (1.29)

Теплота и работа являются единственно возможными форма-ми передачи энергии от одних тел к другим – еще одна формулировка первого закона термодинамики для закрытых ТС.

Если закрытая ТС совершает круговой термодинамический про-цесс, то после его завершения все параметры системы принимают на-чальное значение, что позволяет последнее равенство записать в ви-де

0=L-Q

Из этого следует наиболее по-пулярная формулировка первого за-кона термодинамики: вечный дви-гатель первого рода невозможен.

Виды энергии: внутренняя (U), химическая, ядерная, кинетическая. В ряде случаев удобно разделять энергию по при-знаку количественного превраще-ния одного вида энергии в другие. Энергия, которая полностью может быть превращена из одного вида в любой другой, относится к, так на-зываемому, первому виду. Если же, по тем или иным причинам, пре-вращение в какой-либо другой вид энергии полностью невозможно ее относят к, так называемому, второ-му виду.

Энергия ТС в общем случае мо-жет быть определена

W = W_пот + W_кин + U

Единицей измерения энергии в системе физических единиц СИ яв-ляется 1 Дж (Джоуль). При исполь-зовании иных систем приходится иметь дело с другими единицами измерения энергии: калория, эрг, килограммометр и др.

Второй закон термодинамики. Формулировки и их соотношение друг с другом. Значение понятия обратимости. Внешняя и внутренняя необратимость. Энтропия. Изменение энтропии в обратимых и необратимых процессах. Аналитическое выражение 2-го закона термодинамики. Единое уравнение (тождество) термодинамики для закрытых систем

Второй закон термодинамики.

Второй закон как и первый является обобщенным опытными данными и никак не доказывается. Он относится к системе, находящейся в состоянии равновесия, к процессу перехода системы из одного состояния равновесия в другое. Он рассматривает направленность протекания естественных процессов, говорит о том, что различные виды энергии неравноценны.

Все процессы в природе протекают в направлении исчезновения движущей силы(градиент температур, давлений, концентраций). На изложенных фактах и основывается одна из формулировок закона: теплота не может переходить от менее к более нагретому телу. Вывод из 2-го закона: он устанавливает неравноценность теплоты и работы, и если при преобразовании работы в теплоту можно ограничиться изменением состояния одного теплоприемника, то при преобразовании теплоты в работу необходимо компенсация.

Другая формулировка закона: Невозможен вечный двигатель 2-го рода, то есть нельзя создать машину, единственным результатом функционирования которой будет охлаждение теплового резервуара.

Понятие обратимости.

Понятие обратимости занимает центральное место:

1) оно является водоразделом между феноменологической термодинамикой и статической физикой;

2) понятие обратимости позволяет получить точку отсчёта для оценки термодинамического совершенства протекания процесса.

Обратимый процесс – термодинамический процесс, после которого система и взаимодействующие с ней системы (ОС) могут возвратиться в начальное состояние без того, чтобы в системе и ОС возникали какие-либо остаточные изменения.

Необратимый процесс – термодинамический процесс, после которого система и взаимодействующие с ней системы (ОС) не могут возвратиться в начальное состояние без возникновения остаточных изменений в системе или ОС.

Существует множество внутренних и внешних факторов, которые создают необратимость процессов.

Внутреннюю необратимость вызывает внутреннее трение молекул жидкости в результате молекулярных сил и турбулентности.

Внешняя необратимость следует из внешних факторов системы. Одна из самых частых причин внешней необратимости — механическое трение. Трение присутствует во всех процессах, где поверхность тела или вещества трется о другую поверхность. Другая причина внешней необратимости — процесс теплопередачи. По своей природе теплопередача происходит только в одном направлении: от более теплой области к более холодной. Следовательно, процесс невозможно полностью обратить, так как теплота не передается от более холодных областей более теплым без применения работы.

Энтропия.

Энтропия – функция состояния термодинамической системы, определяемая тем, что ее дифференциал (dS) при элементарном равновесном (обратимом) процессе, происходящем в этой системе, равен отношению бесконечно малого количества теплоты (dQ), сообщенной системе, к термодинамической температуре (T) системы.

Введение энтропии дает нам ещё одно уравнение для расчета теплоты процесса, использование которого более удобно известного уравнения через теплоемкость. Площадь под графиком процесса в Т(S) – диаграмме в масштабе изображает теплоту процесса.

Изменение энтропии в обратимых и необратимых процессах.

Изменение энтропии в обратимом процессе хорошо показывает цикл Карно. Он состоит из 4х процессов: 1) отвод работы от рабочего тела (уменьшение внутренней энергии тела и уменьшение температуры тела); 2) изотермическ