Поле тяготения и его напряженность

F = mg      (24.1)

 

 

 

Работа в поле тяготения. Потенциал п. т.

 

 

F = G M m/ R ²

при перем. на dR

      (25.1)

от R ₁ до R₂

(25.2)

Из (12.2)

A = - D П= - (П₂ - П₁)=П₁ - П₂ ,

Из (25.2)  П₁ - П₂=

= - m(GM/R₁ - GM/R₂) 25.3)

при R₂ ® ¥

Тогда (25.3)   П₁ = - GmM/R

или       П = - GmM/R

j = П/ m -   потенциал

j = GM / R                     (25.4)

dA = - md j, но dA = Fdl

dA=mgdl, т. е. mgdl =- md j,

  или      g = - d j /dl

g = - grad j                           (25.5)      

т. к. Р = GmM/R₀²

то g = Р /m = GM/R₀²       (25.6)

но h «R₀

П = mGMh/R₀² = mgh

Космические скорости

1-ая

GmM / r ²  = mv₁²/ r

если r @ R₀ , а g = GM / R ₀ ²

то   км/с

Ая

откуда   км/с

Я

v ₃ = 16,7 км/с

 

Неинерциальн. системы отсч. Силы инерции.

 

m a ' = F + F_ин    (27.1)

т.к. F = m a,

то m a '=m a + F_ин

 

Силы инерции при

Ускоренном поступательном движении

Системы отсчета

 

 

F = P + T, F = mgtg a = m a ₀,

 откуда   tg a = a ₀ /g

F и = - m a ₀     (27.2)

2. Силы инерции, действ. на тело, покоящеес­я во вращающейся системе отсчета

 

 

F = m w ² R,  F = P + T

т.к. F = mg × tg a = mw ² R,

то tg a = w ² R / g,

 

F _ц = - mw ² R (27.3)

 

Силы инерции, действующие на тело, движущееся во вращающейся системе отсчета

 

v'=const,  w=const, v' ^ w

 

 

 

     

 

							б

 

Кориолисова сила инерци

F _k = 2m [v' × w] (27.4)

 

 

 

 

основной закон динамики для неинерциальных систем отсчета:

m a ' = F + Fи + F ц + Fk,

 где силы инерции задаются формулами (27.2) — (27.4).

Принципа эквивалентности

Гравитационных сил и

сил инерции (принципа эквивалентности Эйнштейна):

все физические явления в поле тяготения происходят совершенно так же, как и в соответствующем поле сил инерции, если напряженности обоих полей в соответст­вующих точках пространства совпадают, а прочие начальные условия для рассмат­риваемых тел одинаковы.

 

II. ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ И ТЕРМОДИНАМИКИ

 

Гл. 8. МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ИДЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ

 

8.1.Статистический и термодинамический методы исследования. Опытные

законы идеального газа.

T = 273,15 + t

r = const, то v = V/m=l/ r

Закон Бойля - Мариотта

pV = const      (41.1)

  при Т = const, m = const                             

Законы Гей-Люссака:

 

1.V=V₀ (1+ a t) р, m=const (41.2)

2. р = р ₀ (l+ a t) V, m=const (41.3)

 

 

 

a = 1/273,15 К ^-1

                                       

 

 

 

 

 

t=1/ a =-273,15 ° С,     Т =t+1/ a

 

V=V₀ (1+ a t) = [ 1+ a (T-1/ a)] =V₀ a T

p=p₀ (1+ a t) = [ 1+ a (T-1/ a)]= p₀ a T

                       

V₁/V₂=T₁/T₂ (p,m=const)   (41.4)

 p₁/p₂=T₁/T₂ (V,m=const)   (41.5)

З-н Авогадро:

      22,41 × 10^-3 м³/моль

N _А =6,022 × 10²³ моль^-1

З-н Дальтона:

p = p ₁ + p ₂ +... + p_n

 

Уравнение

Клапейрона-Менделеева

 

ур-ние состояния f (p, V, Т) = 0,

 

 

З-ны Б. - М. (41.1) и Г.-

 (41.5)

                           (42.1)

                                                      (42.2)

PV/T = В = const     (42.3)

PV = RT          (42.4)

  р_о = 1,013 × 10⁵ Па,

Т₀ = 273,15 К,

V_m = 22,41 × 10 ^{- 3} м³/моль

R = 8,31 Дж/моль × К

 

                  (42.5)

k = R/NA = 1,38 × 10^-23 Дж/К

р = RT/V_m = kN_AT/V_m= nkT

где N_A/Vm = n

р = nkT             (42.4)

число Лошмидта:

N _l = p₀ / (kT₀ ) = 2,68 × 10²⁵ м^-3

Основное уравнение мкт

 

 

m₀v - (- m₀v) = 2 m₀v,

число молекул ¾ n D Sv D t  

число ударов 1/6 n D S v D t.

D P = 2m₀v × 1/6 n D Sv D t

=1/3nm₀v² D S D t

p = D P / (D S D t) =1/3 nm ₀ v ² (43.1)

      (43.2)

  (43.3)