Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Падение частицы на потенциальный барьер конечной ширины. Туннельный эффект.Содержание книги
Похожие статьи вашей тематики
Поиск на нашем сайте
Коэфициент В2 и А2А3 в 3-ей области (тоесть не от чего не отражаеться) , -коэф.прохожд.барьера,частица может пройти барьер непреодалевая его при -тунельный ефект.Т.К.ур-ние Шреде.для1 и для 3-ей области одинаковы,то поле барьера энергии частицы такоеже как и до барьера.При прохожд.через барьер она не тратит энерг.-тун.эфект.Тунель.Эфе.процесс прох.частицы при без потерь энергии. Квантовый гармонический осциллятор. Как известно, гармоническим осциллятором называется система, способная совершать гармонические колебания. В физике модель гармонического осциллятора играет важную роль, особенно при исследовании малых колебаний систем около положения устойчивого равновесия. Примером таких колебаний в квантовой механике являются колебания атомов в твердых телах, молекулах и т.д. Рассмотрим одномерный гармонический осциллятор, совершающий колебания вдоль оси под действием возвращающей квазиупругой силы . Потенциальная энергия такого осциллятора имеет вид где - собственная частота классического гармонического осциллятора. Таким образом, квантово-механическая задача о гармоническом осцилляторе сводится к задаче о движении частицы в параболической потенциальной яме. Гармонический осциллятор играет также важную роль в описании ансамбля одинаковых частиц, находящихся в одном и том же квантовом состоянии (бозоны). Это связано с тем, что энергетические уровни гармонического осциллятора эквидистантны, и разделяющий два соседних уровня интервал энергии равен ћw. При этом любому уровню энергии, определенному целым числом n (т.е. отстоящему на расстоянии nћw от основного уровня), можно сопоставить ансамбль, состоящий из n одинаковых частиц (или квантов), каждая из которых имеет энергию ћw. Переход осциллятора с уровня n на уровень n+1 или n-1 соответствует рождению или уничтожению кванта энергии ћw 17) Энергетический спектр и волновые функции операторов квантового гармонического осциллятора.
-главное орбитальное состояние, n-главное квантовое число,M-орбитальный механический момент,l-орбит.квант.число.m-магнит.квантовое число -уровни энергии. Энергия осциллятора - дискретная имеет бесконечно много уров.которые наход.на один.растоя.друг от друга При дискретность исчезает Энергет.спектр.одномер.квант.осцилят. - не вырожд.У реаль.трехмер.осцилят.если они изотропны наступает вырожд.
Собственные значения и собственные волновые функции операторов М и М. орбит.квант.число l=k+m -мех.момент квантовой часитцы дискрет. -полином Лагранжа , -опер.мв2 и мз комутируют между собой Атом водорода. 1) Помест.ядро в начало коорд. 2) Будем считать, что маса ядра значит. больше массы элект; ядро неподвиж.. Это позволяет раздел.ядерную и электрон. подсистемы и рассматр.только движ.электрона. 3) Будем считать заряд электр.тонечным, который подчиняется закону Кулона: ; Исполь.стац. Ур. Шредингера Запишем это ур. в системе единиц Хартри: ед. массы- масса электрона, ед. заряда – заряд электрона, ед. действия – постоянная Планка. . Распишем это уравнение ;
Зная то решение правой части имеет вид: ;
Энергетический спектр и волновые функции атома водорода. , где орбитальное квантовое число. Момент имеет проекции: , ; запишем , (: ) . Коэффициенты обращаются в бесконечность при эти точки надо подавить при нахождении волн. ф-ии . Потенциальная энергия взаимодействия эл-на с ядром уменьшается с удалением от ядра и стремится к некоторой постоянной , при . Решение сильно зависит о того что : (*); точное решение будем искать в , -для подавления особых точек уравнения. Из анализа поведения ф-ии вытекает, что . Найдем 1 и 2 производную и подставим в ур.. (*) и пол ур. . Получим ур. Относительно членов ряда . Это ур. может выполняться, только если все коеф-ты при равно нулю. Найдем коеф. При : ряд не сходится, чтобы сошлось, надо оборвать ряд. , значит , где - главное квантовое число, , , где - полином Лабера , Состояние задаваемое с квантовими числами наз. атомной орбиталью
|
|||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-04-08; просмотров: 446; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.145.64.31 (0.01 с.) |