Лабораторная работа № 1. Теплоотдача горизонтальной трубы при свободном движении воздуха

Лабораторная работа № 1. Теплоотдача горизонтальной трубы при свободном движении воздуха

 

Цель работы: углубление и закрепление знаний по теории конвективного теплообмена при свободном движении газа, ознакомление с методикой опытного исследования средних характеристик процесса и получение навыков в проведении эксперимента.

 

Основные понятия

Свободным называется движение жидкости (газа, капельной жидкости), возникающее под воздействием массовых сил. Примером такого движения служит движение жидкости в гравитационном поле вследствие наличия разности ее плотностей в различных точках пространства. Если эта разность плотностей обусловлена разностью температур поверхности тела t_{c т} и жидкости t _ж в рассматриваемом объеме, то возникающий при этом конвективный теплообмен между телом и жидкостью называют теплоотдачей при свободной конвекции.

Характерная особенность рассматриваемого явления – взаимосвязь процессов движения и теплообмена. Так, увеличение указанной выше разности температур (температурного напора) ведет к росту разности плотностей жидкости, что, очевидно, предопределяет рост скорости ее гравитационного движения. Последнее непосредственно вызывает увеличение интенсивности конвективного теплообмена, характеризуемого коэффициентом теплоотдачи α, Вт/(м²·К). По определению коэффициент теплоотдачи связан с плотностью теплового потока q _ст на поверхности тела (стенки):

                                       (1.1)

и зависит от ряда факторов. В рассматриваемом случае это, прежде всего, температурный напор, физические свойства жидкости, форма, размер и положение теплоотдающей поверхности в пространстве.

Анализ процесса теплоотдачи при свободной конвекции методом подобия показывает, что определяющими критериями подобия являются числа Грасгофа (Gr) и Прандтля (Pr), а расчетное уравнение для определения числа Нуссельта (Nu), полученное на основе теоретических и экспериментальных исследований для горизонтальной трубы, имеет следующий вид:

,                                           (1.2)

где  – поправка, учитывающая переменность физических свойств жидкости (для газов при небольших значениях T_ст/T_ж ε _t = 1); индексы ж, ст указывают на выбор физических свойств жидкости при температуре t _ж  или t _ст соответственно.

Постоянные с и nзависят от характера движения жидкости в пограничном слое. Около горизонтальных труб в широком интервале изменения температурного напора ∆ t и диаметра трубы d сохраняется ламинарное движение жидкости. При этом для расчета средних по периметру коэффициентов теплоотдачи рекомендуется следующая формула:

                         (1.3)

 

Порядок выполнения работы

 

Включение установки производится преподавателем или лаборантом. Ими же указываются рабочий диапазон измерения напряжения на ЛАТРе.

В течение занятия необходимо провести не менее трех опытов при установившихся (стационарных) значениях теплового потока через материал. Стационарное тепловое состояние характеризуется неизменностью во времени всех температур..

В каждом стационарном состоянии необходимо провести не менее трех серий измерений температур t ₁, t ₂  и t ₃ по длине экспериментальной трубы, а также напряжения U и силы тока I на ЛАТРе с трехминутным интервалом между сериями, после чего можно изменить напряжение на ЛАТРе и перейти к следующему опыту.

Значения всех измеряемых величин необходимо записать в табл. 1.1. Об окончании опытов следует известить преподавателя или лаборанта.

 

Таблица 1.1

№ п/п	Номер серии измерений	Температура, ^0С				Напряжение, U, B	Сила тока,  I, A
		t 1	t 2	t 3	t ст
	1 2 3
Среднее значение

 

Обработка опытных данных

 

Обработка результатов предыдущего опыта ведется во время перехода установки на новый режим. По результатам измерений вычисляется средняя температура по длине трубы

                                                   

и средний температурный напор:

                                        (1.4)

Величина плотности теплового потока q определяется по потребляемой электрической мощности нагревателя:                                                         

                             (1.5)

где F – поверхность теплопередачи экспериментальной трубы.

Так как в условиях опытов конвективный теплообмен при свободном движении воздуха сопровождается тепловым излучением поверхности теплообмена, то конвективная составляющая плотности теплового потока на стенке может быть определена как

                                                                               (1.6)

где q – плотность теплового потока, обусловленная тепловыделением электрического нагревателя в трубе, Вт/м²; q _л – плотность теплового излучения поверхности теплообмена, определяемая расчетным путем, Вт/м².

Плотность потока теплового излучения поверхности трубы

                                                                 (1.7)

где ε – степень черноты стенки трубы, ε ≈ 0,9; σ – постоянная           Стефана–Больцмана, σ = 5,67 Вт/(м²∙К⁴);  – термодинамическая температура стенки трубы, °К, ; T _ж – термодинамическая температура воздуха, °К, T _ж = t _ж+ 273.

Среднее значение коэффициента теплоотдачи от горизонтальной трубы к воздуху

                                       (1.8)

Входящие в безразмерные комплексы  физические свойства и критерий Pr выбирают по температуре окружающего воздуха (табл. 1.3), результаты вычислений следует поместить в табл. 1.2.

Таблица 1.2

 

№ п/п			q, Вт/м^2	qк, Вт/м^2	qл, Вт/м^2	α, Вт/(м^2∙К)	Nu	Gr∙Pr

По окончании обработки результатов измерений на основе табл. 1.2 необходимо выполнить следующую графическую часть:

1. График функции .

2. График сравнения результатов опыта в безразмерном виде с расчетным уравнением (1.3) в логарифмических координатах.

Для построения графика по двум произвольным значениям (Gr∙Pr ), охватывающим область изменения этого произведения в условиях опытов (см. табл. 1.2), на основе формулы (1.3) вычисляют соответствующие им значения Nu. Далее наносят на логарифмическую бумагу указанные две точки, через которые проводят прямую, отображающую зависимость (1.3). Результаты опытов наносятся на этот же график.

 

Таблица 1.3

Физические свойства сухого воздуха при ρ = 1,01·10⁵ Па

 

t, ^0C	ρ, кг/м^3	λ ·10^2, Вт/(м·К)	α ·10^2, м^2/с	ν ·10^5, м^2/с	Pr	β
10	1,247	2,51	20,05	14,16	0,705
20	1,205	2,59	21,42	15,06	0,703
30	1,165	2,67	22,86	16,00	0,701
40	1,128	2,76	24,30	16,96	0,699
50	1,093	2,83	25,72	17,95	0,698

 

 

Контрольные вопросы

1. Что такое теплоотдача?

2. Физическая природа процесса теплоотдачи при свободной конвекции.

3.  Физический смысл собой коэффициента теплоотдачи?

4. Какие числа подобия используются при расчете свободной конвекции и почему?

5. Какие числа подобия используются при расчете вынужденной конвекции? 

6. Какие числа подобия используются при расчете вынужденной конвекции?

7. Определяющая температура и характерный линейный размер в условиях теплоотдачи горизонтальной трубы.

8.  Чем отличается число Грасгофа от числа Архимеда?

9. Что характеризует число Прандтля?

10. Физический смысл критерия Нуссельта.

 

 

Основные понятия

 

Теплопередачей называют теплообмен между двумя жидкими или газообразными теплоносителями через разделяющую их стенку. Теплопередача состоит из трех последовательных процессов:

- теплоотдачи от горячего теплоносителя к стенке,

- теплопроводности от горячей поверхности стенки к холодной,

- теплоотдачи от поверхности стенки к холодному теплоносителю.

Тепловой поток через стенку, Вт, может быть определен по уравнениям теплопередачи и теплоотдачи:

                                      (2.1)

                                    (2.2)

                                  (2.3)

где t ₁и t ₂ – температура горячего и холодного теплоносителя соответственно, ^оС; t _cт1 и t _cт2– температура горячей и холодной поверхности стенки соответственно, ^оС; F – поверхность теплообмена, м²; k – коэффициент теплоотдачи, Вт/(м²·К); α₁ иα₂ – коэффициенты теплоотдачи, Вт/(м²·К).

Величина коэффициентов теплоотдачи зависит от многих факторов, в том числе от физических свойств и характера движения теплоносителя. В данной работе теплоотдача происходит при конденсации насыщенного водяного пара и при свободном движении воздуха у поверхности вертикальной пластины.

Конденсация пара происходит на поверхности стенки, если ее температура меньше температуры насыщения при данном давлении пара. Как правило, при этом на поверхности стенки образуется пленка конденсата, создающая основное сопротивление переносу теплоты от пара к стенке. Наличие в паре неконденсирующегося газа (воздуха) затрудняет доступ пара к поверхности конденсации, в результате чего коэффициент теплоотдачи уменьшается.

Свободное движение воздуха около нагретой пластины возникает под действием гравитационных сил на слои воздуха, имеющие неодинаковую температуру, и, следовательно, разную плотность. Чем больше температура стенки, тем интенсивнее конвективная теплоотдача при свободном движении теплоносителя.

Одновременно стенка отдает теплоту в окружающую среду излучением. Для расчета коэффициента теплоотдачи излучением и конвекцией от поверхности аппаратов в закрытом помещении, при температуре поверхности аппарата до 150 ^оС можно пользоваться приближенной формулой:

                                  (2.4)

где α – суммарный коэффициент теплоотдачи излучением и конвекцией, Вт/(м²·К); Δ t – разность температур поверхности аппарата и окружающего воздуха, К.

 

Описание лабораторной установки

 

Установка (рис. 2.1) состоит из вертикальной полой пластины 1 и парогенератора 2. Пластина 1 соединена с парогенератором паропроводом 3 и снабжена мерной емкостью 4 для сбора конденсата.

 

 

Рис.2.1. Схема установки: 1 – полая пластина; 2 – парогенератор;

3 – паропровод; 4 – мерная емкость; 5 – уравнительный сосуд;

6 – трехходовой кран; 7 – байпасная линия; 8 – термопара;

9 – измерительный самопишущий прибор КСП – 4;

10 – регулирующий вентиль; 11 – переключатель.

Вспомогательную роль в установке выполняют уравнительный сосуд 5, присоединенный с помощью трехходового крана 6, и байпасная линия 7. Термопара 8 измеряет температуру наружной поверхности пластины 1. Показания термопары передаются на измерительный самопишущий прибор 9. Электрический парогенератор 2 снабжен указателем уровня воды, манометром, предохранительным клапаном и регулирующим вентилем 10. Включение парогенератора и задание режима его работы производится переключателем 11.

 

Порядок выполнения работы

 

1. Уравнительный сосуд 5, наполненный водой, установить выше пластины 1 и трехходовым краном 6 соединить его с пластиной. В результате вода заполнит внутреннюю полость пластины и вытеснит из нее воздух.

2. Включить парогенератор 2. При появлении избыточного давления в парогенераторе открыть регулирующий вентиль 10 до положения, обеспечивающего постоянное по показаниям манометра давление пара, незначительно превышающее атмосферное.

При этом пар будет выходить из парогенератора 2 по байпасной линии 7 через гидрозатвор в атмосферу.

3. Опустить уравнительный сосуд 5 на уровень ниже пластины 1, в результате он наполнится водой до первоначальной отметки, а во внутреннюю полость пластины 1 будет поступать пар из парогкнератора2 и, нагревая стенки пластины, конденсироваться. Постепенно пластина 1 прогреется паром до постоянной температуры, соответствующей режиму конденсации чистого пара.

4. Убедиться в наличии гидрозатвора в мерной емкости 4 и соединить с нею внутреннюю полость пластины 1 при помощи трехходового крана 6. Постепенно пластина 1 прогреется паром до постоянной температуры, соответствующей режиму конденсации чистого пара.

5. По достижении стационарного режима теплообмена, при котором температура стенки пластины по показаниям прибора 9 не изменяется во времени, измерить и занести в таблицу протокола наблюдений количество конденсата, поступившего из пластины 1 в мерную емкость 4 в течение 10 минут. Записать в табл. 2.1 температуру наружной поверхности стенки пластины t _cт, температуру воздуха в помещении лаборатории и барометрическое давление.

6. Слить конденсат из мерной емкости 4, временно перекрыв подачу пара в пластину 1. При отсутствии гидрозатвора в мерной емкости 4 в пластине 1 будет происходить конденсация пара из парогазовой смеси при пониженной температуре, соответствующей парциальному давлению пара.

7. По достижении стационарного режима теплообмена, при котором температура пластины по показаниям прибора 9 не изменяется во времени измерить и занести в табл.2.1 количество конденсата, поступившего из пластины 1 в мерную емкость 4 в течение 10 минут, а также температуру наружной поверхности пластины t _cт по показаниям измерительного прибора 9.

8. Выключить парогенератор 2.

Таблица 2.1

Режим теплообмена	Продолжи-тельность измерения τ, мин	Объем конденсата Δ V, мл	Температура стенки         t cт, ^оС	Температура воздуха    t, ^оС	Барометрическое давление P, мм рт. ст.
Конденсация чистого пара
Конденсация пара из парогазовой смеси

 

 

Обработка опытных данных

 

По таблице свойств насыщенного водяного пара находят температуру насыщения пара t ₁ и удельную теплоту парообразования r, соответствующие барометрическому давлению.

По измеренному объему конденсата Δ V рассчитывают массовый расход пара через полую пластину:

                                       (2.5)

и плотность теплового потока через поверхность теплообмена пластины:

                                           (2.6)

  Здесь плотность конденсата ρ _K ≈1000 кг/м³, поверхность                       теплообмена   F = 0,3м².

Определяют коэффициенты теплопередачи на режимах конденсации чистого пара и конденсации из парогазовой среды:

                                               (2.7)

По опытным данным рассчитывают коэффициенты теплоотдачи от стенки к воздуху на указанных двух режимах:

                                             (2.8)

Далее рассчитывают коэффициенты теплоотдачи при конденсации чистого пара и конденсации парогазовой смеси:

                                     (2.9)

где λ – теплопроводность стенки (λ = 18 Вт/(м·К); δ – толщина стенки пластины (δ = 0,9 мм).

Находят соотношение коэффициента теплоотдачи α₁ при конденсации чистого пара и конденсации пара из парогазовой смеси  и объясняют влияние на теплоотдачу примеси неконденсирующихся газов.

По формуле (2.4) вычисляют значения коэффициента теплоотдачи при температурах стенки t _cт = 50 ^оС и 100 ^оС, строят график зависимости коэффициента теплоотдачи от температуры стенки и наносят на него значения коэффициентов теплоотдачи α₂, найденные при выполнении данной лабораторной работы.

 

Контрольные вопросы

 

1. Какие процессы называют теплоотдачей и теплопередачей?

2. Коэффициента теплопередачи, его размерность и физический смысл. 

3. Какие факторы влияют на термическое сопротивление в процессе теплоотдачи при конденсации пара?

4. Почему примесь воздуха ухудшает теплоотдачу при конденсации пара?

5. Что называют удельной теплотой парообразования?

6. Какое термическое сопротивление является наибольшим в процессе теплопередачи, изучаемой в данной лабораторной работе?

7. Напишите уравнения теплоотдачи и теплопередачи.

8. Какой формулой можно пользоваться для расчета коэффициента теплоотдачи излучением и конвекцией от поверхности аппаратов в закрытом помещении, при температуре поверхности аппарата до 150 ^оС?

 

Лабораторная работа № 3. Исследование процесса сушки строительных материалов

Цель работы: исследование изменения влагосодержания материала и скорости сушки во времени, определение значения критической влажности материала.

Основные понятия

Сушка материала – весьма распространенный технологический процесс. Нет ни одной отрасли промышленности, где бы этот процесс не имел места. Это - энергоемкий процесс. В целомв нашей стране на сушку расходуется около 12 % всей энергии добываемого топлива. Поэтому правильно выбранный оптимальный режим сушки должен соответствовать минимальным затратам тепла и энергии, максимальной скорости удаления влаги при наилучших технологических свойствах обрабатываемых материалов.

Сушка представляет собой процесс удаления влаги из твердых и пастообразных материалов путем ее испарения и отвода образующихся паров. Поэтому сушка может происходить только при условии подвода теплоты, необходимой для испарения влаги и при наличии разности парциальных давлений паров воды над поверхностью изделия Р _изд, и в окружающей среде Р _с, причем Р _изд, должно быть больше Р _с. Процесс сушки прекращается, когда Р _изд = Р _с, т.е. наступает равновесие в процессе обмена влагой между изделием и средой.

Сушка проводится под атмосферным давлением и под вакуумом, при этом высушиваемый материал может находиться в состоянии покоя, перемешиваться в "кипящем слое" и так далее.

По способу подвода теплоты сушка подразделяется на конвективную, контактную, радиационную, диэлектрическую, сублимационную.

Процесс сушки является сочетанием связанных друг с другом процессов тепло- и массообмена (влагообмена). Возникающие при сушке градиенты температур и влагосодержаний вызывают механические напряжения в изделиях. Интенсивность удаления влаги из материала не может быть произвольно большой и не должна быть слишком малой, быстрое испарение влаги приводит к превышению допустимых напряжений в материале изделия и к разрушению его структуры, к массовому браку. Необоснованно длительный процесс сушки вызывает снижение производительности установки и увеличение энергозатрат.

Протекание процесса сушки зависит от свойств высушиваемого материала, характера связи с ним влаги и параметров окружающей среды.

Связь влаги с материалом может быть физико-механической, физико-химической и химической. Механически связанная влага макро- и микрокапилляров наименее прочно связана с материалом и наиболее легко удаляется из него. Более прочно связана с материалом влага, которая поглощается поверхностью мелких капилляров (адсорбционная влага) или проникает вследствие диффузии влаги внутрь клеток материала (структурная и осмотически связанная влага). Влага, химически связанная с материалом (гидратная или кристаллогидратная), в процессе суши обычно не удаляется.

Как высушиваемый материал, так и сушильный агент характеризуются следующими параметрами: абсолютной и относительной влажностью и влагосодержанием.

Абсолютной   влажностью материала называется отношение массы влаги материала к массе сухого вещества, выраженное в %:

                                    (3.1)

где – количество влаги, кг; – масса материала в данный момент времени, кг; – масса сухого материала, кг.

Относительной влажностью материала называется отношение массы влаги материала к массе влажного материала, выраженное в %:

                                     (3.2)

Помимо понятия влажности используют понятие влагосодержания материала, представляющего собой отношение массы влаги к массе сухого материала в относительных единицах; кг влаги/кг сухого материала:

                                         (3.3)

Интенсивность удаления влаги из материала характеризуется скоростью сушки. Под скоростью сушки понимают изменение влагосодержания в единицу времени:

                                                                                                    (3.4)

Теплоносителем, а при конвективной сушке и влагоносителем, является влажный воздух или дымовые газы.

Для анализа процесса сушки и расчета сушилок необходимо знать функциональную зависимость влагосодержания и интенсивности испарения влаги (скорости сушки) от времени.

Сушка материала имеет по времени характерные периоды, которые представлены на рис. 3.1

Материал с начальным влагосодержанием  и температурой  вносится в газовую среду с постоянной температурой . В период предварительного прогрева  температура его повышается до . Влажность к концу этого периода снижается незначительно. Скорость сушки возрастает до некоторой величины N.

При контакте влажного материала с относительно сухим нагретым воздухом идет испарение влаги с поверхности материала и диффузия образующегося пара через пограничный слой газа в окружающую среду. В материале возникает градиент влагосодержаний, и влага начинает перемещаться из внутренних слоев к поверхности.

 

 

 

Рис. 3.1. Изменение скорости удаления влаги, влагосодержания и

температуры материала в процессе сушки во времени

 

Пока влагосодержание материала велико, влага, диффундирующая из глубинных слоев к наружным, будет полностью смачивать поверхность материала. В этих условиях количество влаги, испаряющейся с поверхности в единицу времени, определяется скоростью, с которой влага диффундирует через пограничный слой воздуха, насыщенного влагой.

При постоянстве внешних условий (температуры воздуха, его относительной влажности, скорости и направления движения) скорость сушки будет постоянной. Поэтому этот период называется периодом постоянной скорости сушки, или первым основным периодом (участок АВ).

Поскольку в период постоянной скорости сушки поверхность материала покрыта пленкой влаги, которая испаряется при температуре мокрого термометра, то температура высушиваемого материала в этот период будет постоянной и приблизительно равной температуре мокрого термометра.

Начиная с некоторого момента влаги, подводимой к поверхностным слоям, будет недостаточно для полного смачивания поверхности, сначала на ней появятся сухие участки («островки»), а затем вся поверхность материала окажется сухой, и зона испарения углубится внутрь материала. С этого момента скорость сушки начнет уменьшаться. Влагосодержание материала, при котором начинается период падающей    скорости (участок ВС), называется критическим .

Непосредственно за моментом достижения критического влагосодержания наступает период падающей скорости сушки (участок ВС), когда сокращение смоченной поверхности за счет появления "островков" приводит к уменьшению количества влаги, удаляемой со всей геометрической поверхности, т.е. к падению общей скорости сушки, хотя скорость испарения влаги со смоченной части поверхности не изменяется

При дальнейшем уменьшении влагосодержания вся зона испарения перемещается вглубь материала и скорость сушки будет зависеть только от скорости диффузии влаги к поверхности, т.е. от скорости внутренней диффузии влаги). Скорость внутренней диффузии зависит от структуры материала, его температуры, а также от физико-химических свойств жидкости. Для различных материалов вид кривой на этом участке может быть различный.

Сушку обычно заканчивают по достижении некоторого конечного влагосодержания, определяемого требованиями технологии. В пределе же конвективная сушка может продолжаться до тех пор, пока материал не достигнет равновесного влагосодержания .

В период падающей скорости сушки (участок ВС) температура материала растет, и при достижении материалом  становится равной температуре сушильного агента, а скорость сушки становится равной нулю.

На рис. 3.2 изображено изменение состояния материла в процессе сушки. При изменении влажности от  до  материал содержит свободную влагу и находится во влажном состоянии. При изменении влажности от до  материал содержит связанную влагу и находится в гигроскопическом состоянии. Точка В называется гигроскопической, соответствующая ей влажность – гигроскопической влажностью .

 Свободная влага будет удаляться из материала при любой относительной влажности окружающей среды, меньшей 100 %.

Удаление связанной влаги возможно лишь при той относительной влажности окружающей среды, которой соответствует влажность материала, большая равновесной.

 

 

 

Рис. 3.2. Изотерма сорбции процесса сушки

 

На рис. 3.2 вся область, где материал может сушиться, заштрихована. При гигроскопическом состоянии материала, отвечающем области над кривой равновесной влажности, возможно только увлажнение материала, но не его сушка.

Порядок выполнения работы

 

1.Включают сушильный шкаф, доводят температуру в нем                до 100…105 ^оС.

2. Взвешивают и записсывают массу сухого образца.

3. Увлажняют образец.

4. Увлажненный образец помещают на чашу весов в шкафу и взвешивают.

5. Записывают начальную массу образца.

6. Взвешивают материал через каждые 3…5 мин. до постоянного веса Результаты измерений записывают в табл. 3.1.

       

                                                                                                 Таблица 3.1

№ п/п

Интервал времени Δτ, с

G с, кг

Gτ, кг

W ‘ , кг

, кг/кг

ν, с ^-1

 

Обработка опытных данных

 

1. По формулам (3.3), (3.4) для каждого замера рассчитывают влагосодержание  и скоростьсушки ν.

 2. По расчетным данным строят графики зависимостей              и ν= f (τ).

3. По кривым  и   ν = f (τ) находят значение критического влагосодержания .

Контрольные вопросы

1. Какой технологический процесс называется сушкой?

2. К каким процессам относится сушка?

3. Виды сушки.

4. Что такое относительная влажность материала и воздуха?

5. Дать определение влагосодержания материала и воздуха.

6. Что такое критическое и равновесное влагосодержание?

7. Что называют скоростью сушки?

 8. При каких условиях скорость сушки в первом периоде постоянна и от каких факторов она зависит?

9. Чем определяется скорость сушки во втором периоде?

10. Как изменяется температура материала в процессе конвективной сушки?

11. Как влияет скорость воздуха на скорость сушки в I и II периоде?

12. Практическое применение изотермы сорбции сушки.

 

 

Основные понятия

 

Влажный воздух является смесью сухого воздуха и водяных паров. В насыщенном воздухе влага находится в состоянии перегретого пара, поэтому свойства влажного воздуха с некоторым приближением характеризуются законами идеальных газов.

Массу водяных паров, содержащихся в 1 м³ влажного воздуха, называют абсолютной влажностью воздуха. Водяной пар занимает весь объем смеси, поэтому абсолютная влажность воздуха равна массе 1 м³ водяного пара, т. е. плотности пара ρ _п,  взятой при его парциальном давлении Р _п. Отношение абсолютной влажности к максимально возможному количеству пара в 1 м³ воздуха при той же температуре и таком же барометрическом давлении характеризует степень насыщения воздуха влагой и называется относительной влажностью воздуха:

                                            .

Массу водяного пара, содержащегося в 1 м³ влажного воздуха и приходящегося на 1 кг абсолютно сухого воздуха, называют влагосодержанием воздуха X:

                                                

где ρ_с.в – плотность сухого воздуха при его парциальном давлении Р _с.в, равном разности между барометрическим давлением влажного воздуха и парциальным давлением пара в нем: .

Используя закон Клапейрона–Менделеева для определения плотности пара и сухого воздуха, можно получить формулу для расчета влагосодержания воздуха:

 

                        (4.1)

Энтальпия влажного воздуха считается равной сумме энтальпий сухого воздуха i _сви пара i _n во влажном воздухе, приходящихся на 1 кг сухого воздуха:

                        (4.2)

Значения удельных теплоемкостей сухого воздуха с _св, пара с_п при температуре t и удельной теплоте парообразования r ₀ при 0 ⁰С принимают следующими:

         

Подставляя эти величины в формулу (4.2), получим энтальпии влажного воздуха I, кДж/кг сухого воздуха:

                            (4.3)

Параметры воздуха можно определить графически с помощью диаграммы состояния влажного воздуха Рамзина (рис. 4.1). Эта диаграмма построена по вышеприведенным уравнениям для давления 745 мм рт. ст., которое можно считать среднегодовым для центральных районов России.

На осях координат отложены два основных параметра – влагосодержание х и энтальпия I. Угол между осями координат принят 135 ^оС, при этом влагосодержание откладывается в некотором масштабе на вспомогательной горизонтальной оси, на которую снесены значения х. В соответствии с таким построением, линии постоянного влагосодержания изображаются на диаграмме вертикальными прямыми, параллельными оси ординат.

Кроме указанных линий на диаграмме нанесены линии постоянных температур t, линии постоянной относительной влажности φ, линии парциального давления водяного пара.Линия φ = 100 % делит диаграмму на область ненасыщенного воздуха и пересыщенного, в котором влага находится в виде капелек.

Шкала парциального давления Р _п помещена на второй ординате диаграммы. Парциальное давление пара Р _п зависит только от влагосодержания х и определяется точкой пересечения линии х = const с кривой парциального давления, расположенной в области насыщенного воздуха       I -х диаграммы.

Для определения состояния воздуха должны быть заданы обычно любые два параметра.

Охлаждение воздуха с относительной влажностью, меньшей 100 %, т.е. ненасыщенного в данных условиях по влаге, происходит с понижением температуры, и повышение его относительной влажности увеличивается вплоть до φ = 100 %. Этот процесс изображается на диаграмме Рамзина прямой линией, направленной вниз в общем случае под произвольным углом. В теории сушки различают два предельных режима охлаждения: при постоянном влагосодержании и постоянной энт