Теорема об изменении количества движения точки

Пусть на точку массой m действует система постоянных сил, равнодействующая которых , согласно основному закону динами­ки равна

(изменение количества движения точки равно импульсу всех сил).

Спроецировав на оси координат обе части векторного равенства (11.2), в общем случае получим:

а) систему трех скалярных уравне­ний:

где

б) если силы, действующие на точку, лежат в одной плоскости, то получим два скалярных уравнения;

в) если силы действуют вдоль одной прямой, то, спроецировав уравнение (11.2) на эту прямую, получим одно скалярное уравнение:

.

Теорема об изменении кинетической энергии точки

Пусть на точку действует система постоянных сил, равнодейст­вующая которых . Допустим, что силы действуют вдоль одной прямой.

;

.

На прямолинейном пути

Отсюда с учетом того, что ,

,

т.е. изменение кинетической энергии точки равно сумме работ действующих сил.

Понятие о механической системе

Совокупность материальных точек, связанных между собой сила­ми взаимодействия, называется механической системой. Например, механическую систему образуют Земля и Луна или спортивный само­лет и буксируемый им планер.

Любое материальное тело рассматривается в механике как меха­ническая система, образуемая совокупностью материальных точек. Абсолютно твердое тело носит название неизменяемой механической системы, так как расстояние между материальными точками остается неизменным. Изменяемые системы – любые машины или механизмы.

Если рассматривать какую-либо механическую систему, то силы, действующие на точки системы со стороны точек или тел, не входя­щих в эту систему, называются внешними (F_e, R_e), а силы, дей­ствующие на точки системы со стороны точек или тел этой же сис­темы, называются внутренними (F_i).

Главный вектор всех внутренних сил механической системы равен нулю, причем, если рассматриваемая механическая система неизменя­емая.

Движение механической системы зависит от:

1) действующих сил;

2) суммарной массы системы ,

где m – масса механической системы и – массы ее отдельных точек;

3) положения центра масс системы.

Движение центра масс определяется уравнением (только при поступательном движении)

,

где – результирующая всех внешних сил, приложенных к точкам системы; m – масса системы и – ускорение центра масс системы.

Как видим, это уравнение аналогично основному уравнению динамики точки. Смысл его состоит в том, что центр масс системы движется как материальная точка, в которой сосредоточена масса всей системы и приложены все внешние силы.