Не вдаваясь в подробности, отметим, что в замкнутой цепи для многих пар

металлов (например, Cu— Bi, Ag—Cu, Au — Cu) электродвижущая сила прямо пропорциональна разности температур в контактах:

ξ=a(T₁-T₂).

Эта э.д.с. называется термоэлектродви­жущей силой. Направление тока при T ₁ >Т ₂на рис.331 показано стрелкой. Термоэлектродвижушая сила, например для пары металлов медь — константан, для разности температур 100 К составляет всего 4,25 мВ.

2. Явление Пельтье (1834). Француз­ский физик Ж. Пельтье (1785—1845) об­наружил, что при прохождении через кон­такт двух различных проводников электри­ческого тока в зависимости от его направ­ления помимо джоулевой теплоты выделя­ется или поглощается дополнительная теплота. Таким образом, явление Пельтье является обратным по отношению к явле­нию Зеебека. В отличие от джоулевой теп­лоты, которая пропорциональна квадрату силы тока, теплота Пельтье пропорцио­нальна первой степени силы тока и меняет знак при изменении направления тока.

Рассмотрим замкнутую цепь, состоя­щую из двух разнородных металлических проводников 1 и 2 (рис. 332), по которым пропускается ток I ' (его направление в данном случае выбрано совпадающим с направлением термотока (на рис.331 при условии Т ₁ >Т ₂)). Согласно наблюдениям Пельтье, спай А, который при явлении Зеебека поддерживался бы

при более высокой температуре, будет те­перь охлаждаться, а спай В — нагревать­ся. При изменении направления тока I ' спай А будет нагреваться, спай В — ох­лаждаться.

Объяснить явление Пельтье можно следующим образом. Электроны по раз­ную сторону спая обладают различной средней энергией (полной — кинетической плюс потенциальной). Если электроны (направление их движения задано на рис. 332 пунктирными стрелками) пройдут через спай В и попадут в область с мень­шей энергией, то избыток своей энергии они отдадут кристаллической решетке и спай будет нагреваться. В спае А элек­троны переходят в область с большей энергией, забирая теперь недостающую энергию у кристаллической решетки, и спай будет охлаждаться.

Явление Пельтье используется в тер­моэлектрических полупроводниковых хо­лодильниках, созданных впервые в 1954 г. под руководством А. Ф. Иоффе, и в некото­рых электронных приборах.

Контакт электронного и дырочного полупроводников (p-n-переход).

 

Сопротивление запирающего слоя можно изменить с помощью внешнего электрического поля. Если приложенное к p-n-переходу внешнее электрическое по­ле направлено от n-полупроводника к p-полупроводнику (рис. 337, а), т. е. со­впадает с полем контактного слоя, то оно вызывает движение электронов в n-полупроводнике и дырок в p-полупроводнике от границы p-n-перехода в противоположные стороны. В результате запирающий слой расширится и его сопротивление возра­стет. Направление внешнего поля, расши­ряющего запирающий слой, называется запирающим (обратным). Если приложенное к p-n-переходу внешнее электрическое поле направлено противоположно полю контактного слоя (рис. 337, б), то оно вызывает движение электронов в n-полупроводнике и дырок в p-полупроводнике к границе p-n-перехода навстречу друг другу. В этой области они рекомбинируют, толщина контакт­ного слоя и его сопротивление уменьшают­ся. Следовательно, в этом направлении электрический ток проходит сквозь p-n-переход в направлении от p-полупроводника к n-полупроводнику; оно называется про­пускным (прямым).

Таким образом, p-n-переход (подобно контакту металла с полупроводником) об­ладает односторонней (вентильной) про­водимостью.

На рис. 338 представлена вольт-ампер­ная характеристика p-n-перехода. Как уже указывалось, при пропускном (пря­мом) напряжении внешнее электрическое поле способствует движению основных но­сителей тока к границе p-n-перехода (см. рис. 337, б). В результате толщина контактного слоя уменьшается. Соответ­ственно уменьшается и сопротивление пе­рехода (тем сильнее, чем больше напря­жение), а сила тока становится большой (правая ветвь на рис. 338). Это направле­ние тока называется прямым.

При запирающем (обратном) напря­жении внешнее электрическое поле пре-