Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Основные параметры жидкости и сухого насыщенного параСодержание книги Поиск на нашем сайте
Удельный объем воды при и различных давлениях p=var. Удельный объем кипящей воды с увеличением температуры и давления увеличивается. Например при p=5Мпа v’=0,001286 м3/кг, при p=22Мпа v’=0,00269 м3/кг. Удельное кол-во теплоты, расходуемое на нагревание воды от 0 до температуры кипения при каком-то давлении: – разность энтальпий - энтальпия кипящей воды, – удельная энтальпия воды при 0С. Для термодинамических диаграмм воды принято, что тоской отсчета (нулевой точкой) при 0°С, . Удельная внутренняя энергия воды: - величина крайне маленькая, поэтому условно принимается за 0. Энтальпия кипящей воды определяется однозначно по давлениям или температуре и берется из таблиц. Удельная внутренняя энергия кипящей воды рассчитывается по определению: Далее вода превращается в пар вплоть до сухого насыщенного. При этом вся теплота расходуется на парообразование. Процесс парообразования условно делят на 2 процесса (одноврем): процесс увеличения внутр потенц энергии (работа дисгрегации) – снижение связей между молекулами воды – . И процесс внешней работы расширения . Т.о. теплота парообразования равна: Удельная энтальпия сухого насыщенного пара: Удельная внутр энергия сухого насыщенного пара: Состояние сухого насыщенного пара однозначно определяется одним параметром – давлением/ температурой. Значения i’’(сух нас), i’(кипящ воды), r, v’’, v’ берутся из таблиц. Чем ближе к критической точке, тем энтальпия сухого насыщ пара становится ближе к энтальпии кипящей воды: 23. Основные параметры влажного насыщенного пара. Удельный объем: . Обычно в паровых котлах - доля сухости – равна и удельные объемы воды много меньше объема сухого насыщенного пара. . Поэтому для парогенераторов обычно принято: Энтальпия влажного пара: (энтальпия кипящей воды + кол-во теплоты, израсходованное на испарение й доли воды) Удельная внутренняя энергия влажного пара:
24. Основные параметры перегретого пара. Удельная теплота перегрева – кол-во теплоты, которое необходимо затратить на перегрев 1 кг пара (сухого) до требуемой температуры при постоянном давлении. Давление перегревания принято считать таким же, как и давление в котле (хотя немного падает). В современных пароперегревателях достигается t до около 600°C. Температура перегретого пара не является ф-ей давления и может быть разной, но не ниже температуры сухого насыщенного пара при данном давлении. С увеличением перегрева св-ва пара все ближе приближаются к идеальному газу. Удельное кол-во теплоты пароперегрева: – средняя теплоемкость в интервале температур. Энтальпия перегретого пара: Удельная внутр энергия перегретого пара: – удельный объем перегретого пара. Значения энтальпии, энтропии удельного перегретого пара берутся из таблиц водяного пара. (см.рис). обычно изобарную теплоемкость воды в первом приближении считают постоянной величиной. . если проинтегрировать * в пределах от 273,16 К(нулевой точки) до температуры кипения и считать, что удельная энтропия при всех давлениях при 273,16 К равна 0, то: . изменение энтропии воды в изобарном процессе ее нагрева от 273,16 К до температуры кипения равно длине отрезка S’ под кривой AB. Площадь под AB равна i’. процесс парообразования происходит при той же температуре кипения ts при этом кол-во теплоты, подведенной до состояния насыщенного пара будет равно: r – теплота парообразования. Площадь под BC – r. . Точка С – состояние сухого насыщенного пара. . Степень сухости . Изменение энтропии в процессе перегрева пара от темп насыщения до некой температуры перегрева: . Т.к. рассм изобарный процесс перегрева, то изменение уд кол-ва теплоты перегрева можно заменить на изменение энтальпии. т.е. процесс тоже экспоненциальный. Площадь под кривой CD – кол-во теплоты, затраченной на перегрев: . энтропия перегретого пара: . Берут из таблиц водяного пара.
TS диаграмма водяного пара. (см.рис.). TS диаграмма строится путем переноса значений из таблиц водяного пара. На оси Т откладывается тройная точка А (Т=273,16К, р=611Па). Откладывая значение энтропии для кипящей воды S’ и для сухого насыщенного пара S’’ при разных температурах получим пограничные кривые x=0; x=1. Влево от нижней пограничной кривой будет располагаться жидкость, между ними – влажный насыщенный пар, справа от верхней – перегретый пар. Ниже нулевой изотермы AB – лед+пар в равновесном состоянии. В области жидкости процесс нагрева воды от 0,01°С (273,16К) до температуры кипения проходит по кривой AaA’, практически совпадающей с нижней пограничной кривой жидкости (не совпадает т.к. вода – аномальная жидкость с макс плотностью при 4°С). практически все теплотехнические агрегаты работают при больших температурах, т.к. даже холодная сетевая вода не менее 7°С. на TS диаграмме наносят изобары (в области влажного пара совпадают с изотермами, в области перегретого пара - резко направляются вверх, имея точку изгиба на верхней пограничной кривой). В области влажного пара также наносятся линии равных степеней сухости. TS диаграмма удобна для нахождения энтропии, позволяет видеть изменение температуры в процессе и находить кол-во теплоты, участвующей в процессе (площадь под кривой процесса). Возможно нахождение работы цикла . IS диаграмма водяного пара. Фактически рабочими параметрами водяного пара являются: энтропия (как мера кол-ва теплоты, отнесенное к температуре рабочего тела) и энтальпия (как полная энергия расширенного тела, коим и явл водяной пар). Т.е. в диаграмме iS техническая работа и кол-во теплоты, участвующей в процессе, будет изображаться не сложной площадью, как в TS диаграмме, а длиной линии, что значительно удобнее. Впервые iS диаграмма была предложена в 1904 г Молье. (см.рис). начало координат – тройная точка. По табл данным, откладывая для разных значний давлений энтальпию и энтропию для кипящей воды и сухого насыщ пара, получаем нижнюю и верхнюю пограничн кривые. Изобары в области влажного насыщ пара – пучок расходящихся прямых: . Угловой коэфф наклона изобары к оси абсцисс (S) в каждой точке диаграммы численно равен значению абсолютной температуры данного состояния. .В области перегретого пара изобары уходят резко вверх. Температура растем (при пост давлении) с увеличением энтропии примерно по логарифмической кривой, и крутизна изобары увеличивается. При низких давл и относительно высоких темп перегретый пар по своим свойствам близок к ид газу, поэтому в этой области изотермы близки к горизонт прямым. При приближении к области насыщения перегретый пар приобретает св-ва реал газа, и кривая загибается. Обычно для технич расчетов всю диаграмму не изображают, а только ту ее часть, в диапазоне значений которой работает данный теплотехнический аппарат. Например паровой котел с рабочим давлением 12 бар обычно работает в диапазоне 60-100% (7-12 бар), соответственно и диаграмма изображается в этом диапазоне в области, близкой к сухому нас пару, а пароперегреватели в области перегрева. Для любой точки на этой диаграмме можно найти p, v, T, S, i, χ. Основные достоинства диаграммы в том, что кол-во теплоты в изобарном процессе равно разности ординат конечной и начальной точек процесса и будет изображаться отрезком вертикальной прямой, а не площадью.
|
||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-04-23; просмотров: 2192; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.14.245.172 (0.006 с.) |