Вторая половина призмы – Воздух:

 

При прохождение преломленных обыкновенной и необыкновенной волн через вторую половину призмы, найдем углы падения этих волна на границу раздела двух сред: вторая половина призмы – воздух.

Проведём перпендикуляры к плоскости падения волн. Продолжив линию вектора  первоначального направления луча, можно заметить, что угол падения для необыкновенной волны будет равен разности

Для обыкновенной волны ничего не изменится , (обыкновенная волна на протяжении всего своего пути через оптическую систему не меняет траекторию движения и не отклоняется) Имея углы падения для необыкновенной волны запишем закон Снеллиуса и

выразим из формул углы преломления для необыкновенной волны:

Подставим численные значения и найдем углы преломления для необыкновенной и волны:

Это и есть угол расходимости между обыкновенной и необыкновенной волной

Нахождение интенсивности  на выходе:

По формулам Френеля определим интенсивность S и P компоненты.

Суммарная интенсивность будет равна суперпозиции интенсивностей S и P компоненты:

Подставим численные значения и найдем коэффициенты пропускания и интенсивности P и S компоненты:

 

Расчет пункта №2

Рассмотрим падение излучение на границу раздела оптической призмы в случае 2

Воздух – Половина призмы 1

 

Рисунок 3.2 – Второй случай хода лучей.

Поляризованная по кругу световая волна падает на границу раздела двух сред с учетом того, что вектор  перпендикулярен оси кристалла имеет место быть разложение светового пучка на две волны: необыкновенную и обыкновенную.

Так как излучение падает нормально на границу раздела среды воздух-призма, отсюда можно заметить, что угол падения . Зная угол падения и показатели преломления для обыкновенной и необыкновенной волны, мы можем записать закон Снеллиуса для первой границы:

Так как угол падения , а следовательно и угол между вектором и осью кристалла , то из формулы:

следует, равенство

Выразим из формул углы преломления для обыкновенной и необыкновенной волн:

 

Можно утверждать, что световая волна, падая под углом , продолжит распространятся в первоначальном направление, но разложиться на две компоненты: обыкновенную и необыкновенную волны с разными фазовыми скоростями:

и

При падении излучения поляризованного по кругу на первую границу раздела двух сред можно разложить его на волну с двумя взаимно перпендикулярными линейно поляризованными компонентами S и P поляризации. S компонента колеблется в плоскости перпендикулярной плоскости падения, а P компонента, соответственно, в плоскости параллельной плоскости падения.

Обыкновенная волна будет совершать колебания в плоскости перпендикулярной плоскости падения и ей будет соответствовать P поляризация.

Необыкновенная волна будет совершать колебания в плоскости параллельной плоскости падения и ей будет соответствовать S поляризация.

Найдем интенсивность для данного случая по формуле:

По формулам Френеля определим интенсивность S и P компонент.

Суммарная интенсивность будет равна суперпозиции интенсивностей S и P компонент:

Интенсивность S и P компонент для данного случая будет равна:

 

При нормальном падение коэффициенты отражения равны:

 

Подставив численные значения получим:

Найдем