Аналогия между описанием поступательного движения материальной точки и плоского вращения твердого тела.

 

Поступательное движение		связь	Вращательное движение
Скорость			Угловая скорость
Тангенциальное ускорение			Угловое ускорение
Сила			Момент силы
Масса	m		Момент инерции	J
Импульс			Момент импульса
Основное уравнение динамики			Основное уравнение динамикивращения
Работа	A = F ∙ s		Работа	A =М∙φ
Мощность	N = F ∙ v		Мощность	N = M ∙ω
Кинетическая энергия			Кинетическая энергия

Глава № 5 ОСНОВЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

ЛЕКЦИЯ № 8

Тема: Преобразования Галилея. Постулаты СТО. Преобразования Лоренца и их следствия.

1.Постулаты СТО

Классическая механика Ньютона прекрасно описывает движение макротел, движущихся с малыми скоростями (υ << c). В нерелятивистской физике принималось как очевидный факт существование единого мирового времени t, одинакового во всех системах отсчета. В основе классической механики лежит механический принцип относительности (или принцип относительности Галилея): законы динамики одинаковы во всех инерциальных системах отсчета. Этот принцип означает, что законы динамики инвариантны (т. е. неизменны) относительно преобразований Галилея, которые позволяют вычислить координаты движущегося тела в одной инерциальной системе (K), если заданы координаты этого тела в другой инерциальной системе (K'). В частном случае, когда система K' движется со скоростью υ вдоль положительного направления оси x системы K (рис.1), преобразования Галилея имеют вид:

 

 

 

 

 

 

Предполагается, что в начальный момент оси координат обеих систем совпадают.

Предположим, что В – это движущаяся частица. Пусть u_x’, u_y’ и _z’ – компоненты ее скорости в системе отсчета x’, y’, z’. По определению

Из преобразований Галилея следует классический закон преобразования скоростей при переходе от одной системы отсчета к другой:

 

Преобразования для ускорения с учетом, что v = const  :

Ускорения тела во всех инерциальных системах оказываются одинаковыми.

Следовательно, уравнение движения классической механики (второй закон Ньютона)

 

не меняет своего вида при переходе от одной инерциальной системы к другой.

Механический принцип Галилея: если начальные условия движения в обоих системах одинаковы, то никакими механическими опытами в пределах данной инерциальной системы отсчета нельзя установить состояние ее покоя или равномерного прямолинейного движения. Все механические явления во всех инерциальных системах отсчета одинаковы.

К концу XIX века начали накапливаться опытные факты, которые вступили в противоречие с законами классической механики. Большие затруднения возникли при попытках применить механику Ньютона к объяснению распространения света. Предположение о том, что свет распространяется в особой среде – эфире, было опровергнуто многочисленными экспериментами. А. Майкельсон в 1881 году, а затем в 1887 году совместно с Э. Морли (оба – американские физики) пытался обнаружить движение Земли относительно эфира («эфирный ветер») с помощью интерференционного опыта. Упрощенная схема опыта Майкельсона–Морли представлена на рис.2.

Лучи света от источника частично отражаются от верхней плоскости стеклянной пластинки, ориентированной под углом 45⁰ (луч 1), а частично проходят сквозь нее (луч 2). Затем, отразившись от плоских зеркал, луч 1 проходит сквозь пластинку, а луч 2 отражается от ее нижней плоскости и вместе с 1 попадает на экран. По смещению интерференционных полос на экране можно определить разность хода лучей 1 и 2, т.е. измерить разность времени движения t₁ – t₂ этих лучей. Такой прибор служит своеобразными часами.

Пусть расстояния от пластинки до плоских зеркал одинаковы и равными d. Так как установка движется вместе с Землей со скоростью v_з то согласно классической теореме сложения скоростей луч 1 приближается к движущемуся со скоростью v_з зеркалу 1 со скоростью , а удаляется от него со скоростью . В результате луч 1 должен пройти расстояние d до зеркала 1 и обратно за время .

Луч 2 должен двигаться в перпендикулярном направлении со скоростью с, но за время его движения зеркало 2 успевает сместиться на очень малое расстояние v_з t₂, поэтому

Откуда      

Очевидно t₁ ≠ t₂, но во всех проведенных опытах измерения показывали t₁ = t₂.

Следовательно, для световых лучей классическая теорема сложения скоростей, а вместе с ней и преобразования Галилея приводят к неверным результатам, т.е. классическая механика оказывается неприменимой.

Анализ результатов опыта Майкельсона–Морли и ряда других экспериментов позволил сделать вывод о том, что представления об эфире как среде, в которой распространяются световые волны, ошибочно. Следовательно, для света не существует избранной (абсолютной) системы отсчета. Движение Земли по орбите не оказывает влияния на оптические явления на Земле.

Исключительную роль в развитии представлений о пространстве и времени сыграла теория Максвелла. К началу XX века эта теория стала общепризнанной. Предсказанные теорией Максвелла электромагнитные волны, распространяющиеся с конечной скоростью, уже нашли практическое применение – в 1895 году было изобретено радио (А. С. Попов). Но из теории Максвелла следовало, что скорость распространения электромагнитных волн в любой инерциальной системе отсчета имеет одно и то же значение, равное скорости света в вакууме. Отсюда следует, что уравнения, описывающие распространение электромагнитных волн, не инвариантны относительно преобразований Галилея. Если электромагнитная волна (в частности, свет) распространяется в системе отсчета K' в положительном направлении оси x', то в системе K свет должен, согласно галилеевской кинематике распространяться со скоростью c + υ, а не c.

Итак, на рубеже XIX и XX веков физика переживала глубокий кризис. Выход был найден Эйнштейном ценой отказа от классических представлений о пространстве и времени. Наиболее важным шагом на этом пути явился пересмотр используемого в классической физике понятия абсолютного времени. Классические представления, кажущиеся наглядными и очевидными, в действительности оказались несостоятельными. Многие понятия и величины, которые в нерелятивистской физике считались абсолютными, т. е. не зависящими от системы отсчета, в эйнштейновской теории относительности переведены в разряд относительных.

Так как все физические явления происходят в пространстве и во времени, новая концепция пространственно-временных закономерностей не могла не затронуть в итоге всю физику.

В основе специальной теории относительности лежат два принципа или постулата, сформулированные Эйнштейном в 1905 г.

Принцип относительности: все законы природы инвариантны по отношению к переходу от одной инерциальной системы отсчета к другой. Это означает, что во всех инерциальных системах физические законы (не только механические) имеют одинаковы. Иначе говоря, никакими опытами нельзя установить покоится ли ИСО или движется равномерно. Таким образом, принцип относительности классической механики обобщается на все процессы природы, в том числе и на электромагнитные. Этот обобщенный принцип называют принципом относительности Эйнштейна.

Принцип постоянства скорости света: скорость света в вакууме не зависит от скорости движения источника света или наблюдателя и одинакова во всех инерциальных системах отсчета. Скорость света в СТО занимает особое положение. Это предельная скорость передачи взаимодействий и сигналов из одной точки пространства в другую.

Из этих постулатов следует, что скорость света в вакууме является предельной скоростью, и ни одно тело, ни одно взаимодействие не может иметь скорость большую, чем скорость света .

Но постулаты СТО находятся в явном противоречии с классическими представлениями. Рассмотрим такой мысленный эксперимент: в момент времени t = 0, когда координатные оси двух инерциальных систем K и K' совпадают, в общем начале координат произошла кратковременная вспышка света. За время t системы сместятся относительно друг друга на расстояние υ t, а сферический волновой фронт в каждой системе будет иметь радиус ct (рис. 4), так как системы равноправны и в каждой из них скорость света равна c.

С точки зрения наблюдателя в системе K центр сферы находится в точке O, а с точки зрения наблюдателя в системе K' он будет находиться в точке O'. Следовательно, центр сферического фронта одновременно находится в двух разных точках!

Причина возникающего недоразумения лежит не в противоречии между двумя принципами СТО, а в допущении, что положение фронтов сферических волн для обеих систем относится к одному и тому же моменту времени. Это допущение заключено в формулах преобразования Галилея, согласно которым время в обеих системах течет одинаково: t = t'. Следовательно, постулаты Эйнштейна находятся в противоречии не друг с другом, а с формулами преобразования Галилея.

Поэтому на смену галилеевых преобразований СТО предложила другие формулы преобразования при переходе из одной инерциальной системы в другую – так называемые преобразования Лоренца, которые при скоростях движения, близких к скорости света, позволяют объяснить все релятивисткие эффекты, а при малых скоростях (υ << c) переходят в формулы преобразования Галилея.

Кинематические формулы преобразования координат и времени в СТО называются преобразованиями Лоренца. Они были предложены в 1904 году еще до появления СТО. Лоренц предложил гипотезу о том, что при переходе из неподвижной в движущуюся со скоростью инерциальную систему отсчета все продольные размеры (в направлении скорости  ) должны уменьшаться в раз, а поперечные размеры меняться не должны. Лоренц также вывел новые преобразования координат, заменяющие преобразования Галилея и приводящие к сокращению продольных размеров.

Для случая, когда система K' движется относительно K со скоростью υ вдоль оси x, преобразования Лоренца имеют вид:

 

где

2. Cледствия постулатов СТО и преобразований Лоренца.

 

Следствие 1. Относительность одновременности

Пусть, например, в двух разных точках системы отсчета K' (x' ₁ ≠ x' ₂) одновременно с точки зрения наблюдателя в K' (t' ₁ = t' ₂ = t') происходят два одновременные  события. Согласно преобразованиям Лоренца, наблюдатель в системе K будет иметь

 ,     ,

 ,   

Например, пусть в системе отсчета K' вдоль оси x' неподвижно расположен длинный жесткий стержень. В центре стержня находится импульсная лампа B, а на его концах установлены двое синхронизованных часов (рис. 5 (a)), система K' движется вдоль оси x системы K со скоростью υ. В некоторый момент времени лампа посылает короткие световые импульсы в направлении концов стержня. В силу равноправия обоих направлений свет в системе K' дойдет до концов стержня одновременно, и часы, закрепленные на концах стержня, покажут одно и то же время t'. Относительно системы K концы стержня движутся со скоростью υ так, что один конец движется навстречу световому импульсу, а другой конец свету приходится догонять. Так как скорости распространения световых импульсов в обоих направлениях одинаковы и равны c, то, с точки зрения наблюдателя в системе K, свет раньше дойдет до левого конца стержня, чем до правого (рис. 5 (b)).

Таким образом, два события, одновременные с точки зрения одного наблюдателя, не обязательно должны быть одновременными с точки зрения второго наблюдателя.

Следствие 2. Относительность промежутков времени

Рассмотрим инерциальную систему K', которая движется с некоторой скоростью υ в положительном направлении оси x системы K. В разных точках этой новой системы отсчета также можно расположить часы и синхронизировать их между собой. Теперь интервал времени между двумя событиями можно измерять как по часам в системе K, так и по часам в системе K'. Будут ли эти интервалы одинаковы?

Пусть оба события в системе K' происходят в одной и той же точке и промежуток времени между ними равен τ₀ по часам системы K'. Этот промежуток времени называется собственным временем. Каким будет промежуток времени между этими же событиями, если его измерить по часам системы K?

Рассмотрим следующий эксперимент. На одном конце твердого стержня некоторой длины l расположена импульсная лампа B, а на другом конце – отражающее зеркало M. Стержень расположен, неподвижно в системе K' и ориентирован параллельно оси y' (рис. 6). Событие 1 – вспышка лампы, событие 2 – возвращение короткого светового импульса к лампе.

В системе K' оба рассматриваемых события происходят в одной и той же точке. Промежуток времени между ними (собственное время) равен τ₀ = 2 l / c. С точки зрения наблюдателя, находящегося в системе K, световой импульс движется между зеркалами зигзагообразно и проходит путь 2 L, равный

 

где τ – промежуток времени между отправлением светового импульса и его возвращением, измеренный по синхронизованным часам C ₁ и C ₂, расположенными в разных точках системы K. Но согласно второму постулату СТО, световой импульс двигался в системе K с той же скоростью c, что и в системе K'. Следовательно, τ = 2 L / c.

Выразим скорость света:

 

Возведем в квадрат обе части равенства:

 

Выразим τ:

 

 

Поделим числитель и знаменатель на скорость света с:

где β = υ / c.

Таким образом, промежуток времени между двумя событиями зависит от системы отсчета, т. е. является относительным. Собственное время τ₀ всегда меньше, чем промежуток времени между этими же событиями, измеренный в любой другой системе отсчета. Этот эффект называют релятивистским замедлением времени. Замедление времени является следствием инвариантности скорости света.

Эффект замедления времени является взаимным, в согласии с постулатом о равноправии инерциальных систем K и K': для любого наблюдателя в K или K' медленнее идут часы, связанные с движущейся по отношению к наблюдателю системой. Этот вывод СТО находит непосредственное опытное подтверждение. Например, при исследовании космических лучей в их составе обнаружены μ-мезоны – элементарные частицы с массой, примерно в 200 раз превышающей массу электрона. Эти частицы нестабильны, их среднее собственное время жизни равно τ₀ = 2,2·10^–6 с. Но в космических лучах μ-мезоны движутся со скоростью, близкой к скорости света. Без учета релятивистского эффекта замедления времени они в среднем пролетали бы в атмосфере путь, равный c τ₀ ≈ 660 м. На самом деле, как показывает опыт, мезоны за время жизни успевают пролетать без распада гораздо большие расстояния. Согласно СТО, среднее время жизни мезонов по часам земного наблюдателя равно   , так как β = υ / c близко к единице. Поэтому средний путь υτ, проходимый мезоном в земной системе отсчета, оказывается значительно больше 660 м.

С релятивистским эффектом замедления времени связан так называемый «парадокс близнецов». Предполагается, что один из близнецов остается на Земле, а второй отправляется в длительное космическое путешествие с субсветовой скоростью. С точки зрения земного наблюдателя, время в космическом корабле течет медленнее, и когда астронавт возвратится на Землю, он окажется гораздо моложе своего брата-близнеца, оставшегося на Земле. Парадокс заключается в том, что подобное заключение может сделать и второй из близнецов, отправляющийся в космическое путешествие. Для него медленнее течет время на Земле, и он может ожидать, что по возвращению после длительного путешествия на Землю он обнаружит, что его брат-близнец, оставшийся на Земле, гораздо моложе его.

Чтобы разрешить «парадокс близнецов», следует принять во внимание неравноправие систем отсчета, в которых находятся оба брата-близнеца. Первый из них, оставшийся на Земле, все время находится в инерциальной системе отсчета, тогда как система отсчета, связанная с космическим кораблем, принципиально неинерциальная. Космический корабль испытывает ускорения при разгоне во время старта, при изменении направления движения в дальней точке траектории и при торможении перед посадкой на Землю. Поэтому заключение брата-астронавта неверно. СТО предсказывает, что при возвращении на Землю он действительно окажется моложе своего брата, оставшегося на Земле.

Эффекты замедления времени пренебрежимо малы, если скорость космического корабля гораздо меньше скорости света c. Тем не менее, удалось получить прямое подтверждение этого эффекта в экспериментах с макроскопическими часами. Наиболее точные часы – это атомные часы на пучке атомов цезия. Эти часы «тикают» 9192631770 раз в секунду. Американские физики в 1971 году провели сравнение двух таких часов, причем одни из них находились в полете вокруг Земли на обычных реактивных лайнерах, а другие оставались на Земле в военно-морской обсерватории США. В соответствии с предсказаниями СТО, путешествующие на лайнерах часы должны были отстать от находящихся на Земле часов на (184 ± 23)·10^–9 с. Наблюдаемое отставание составило (203 ± 10)·10^–9 с, т. е. в пределах ошибок измерений. Через несколько лет эксперимент был повторен и дал результат, согласующийся со СТО с точностью 1 %.

 

Следствие 3. Относительность расстояний

Пусть твердый стержень покоится в системе отсчета K', движущейся со скоростью υ относительно системы отсчета K (рис. 7). Стержень ориентирован параллельно оси x'. Его длина, измеренная с помощью эталонной линейки в системе K', равна l ₀. Ее называют собственной длиной. Какой будет длина этого стержня, измеренная наблюдателем в системе K?

Под длиной l стержня в системе K, относительно которой стержень движется, понимают расстояние между координатами концов стержня, зафиксированными одновременно по часам этой системы. Если известна скорость системы K' относительно K, то измерение длины движущегося стержня можно свести к измерению времени: длина l движущегося со скоростью υ стержня равна произведению υτ₀, где τ₀ – интервал времени по часам в системе K между прохождением начала стержня и его конца мимо какой-нибудь неподвижной точки (например, точки A) в системе K (рис7). Поскольку в системе K оба события (прохождение начала и конца стержня мимо фиксированной точки A) происходят в одной точке, то промежуток времени τ₀ в системе K является собственным временем. Итак, длина l движущегося стержня равна

l = υτ₀.

Найдем теперь связь между l и l ₀. С точки зрения наблюдателя в системе K', точка A, принадлежащая системе K, движется вдоль неподвижного стержня налево со скоростью υ, поэтому можно записать

l ₀ = υτ,

где τ есть промежуток времени между моментами прохождения точки A мимо концов стержня, измеренный по синхронизованным часам в K'. Используя связь между промежутками времени τ и τ₀ , найдем

           

Таким образом, длина стержня зависит от системы отсчета, в которой она измеряется, т. е. является относительной величиной. Длина стержня оказывается наибольшей в той системе отсчета, в которой стержень покоится. Движущиеся относительно наблюдателя тела сокращаются в направлении своего движения. Этот релятивистский эффект носит название лоренцева сокращения длины.

Расстояние не является абсолютной величиной, оно зависит от скорости движения тела относительно данной системы отсчета. Сокращение длины не связанно с какими-либо процессами, происходящими в самих телах. Лоренцево сокращение характеризует изменение размера движущегося тела в направлении его движения. Если стержень расположить перпендикулярно оси x, вдоль которой движется система K', то длина стержня оказывается одинаковой для наблюдателей в обеих системах K и K'. Следует обратить внимание, что при малых скоростях движения (υ << c) формулы СТО переходят в классические соотношения: l ≈ l ₀ и τ ≈ τ₀. Таким образом, классические представления, лежащие в основе механики Ньютона и сформировавшиеся на основе многовекового опыта наблюдения над медленными движениями, в специальной теории относительности соответствуют предельному переходу при β = υ / c → 0.

3. Релятивистское преобразование скоростей

Имеется две инерциальные системы отсчета: одна К покоится, другая К’ двигается со . Зная скорость частицы в одной системе, необходимо найти скорость относительно другой системы:

 

                  

              

                   

Обратные преобразования Лоренца:

 

 

Свяжем скорость относительно подвижной системы координат с неподвижной системой:

 

 

 

 

 

 

Разделим числитель и знаменатель на:

                                                  

      

Аналогично для                                                                                        

                        

аналогично     

                                

Таким образом, если скорость частицы , относительно движущейся со скоростью v₀ системы, то относительно неподвижной системы скорость частицы:

4. Элементы релятивистской динамики

Принцип относительности Эйнштейна утверждает инвариантность всех законов природы по отношению к переходу от одной инерциальной системе отсчета к другой. Однако уравнения классической механики Ньютона оказались неинвариантными относительно преобразований Лоренца. Получается, что все классические выражения для динамических характеристик тела несправедливы при больших скоростях.

И действительно Эйнштейн показал, что с увеличением скорости масса тела возрастает по закону

Где m₀ - масса покоя. m - релятивистская масса. (Современная физика постепенно отказывается от этой терминологии).

Вместо классического импульса  в СТО релятивистский импульс  тела с массой m, движущегося со скоростью  записывается в виде

При β → 0 релятивистский импульс переходит в классический.

Основной закон релятивистской динамики материальной точки записывается так же, как и второй закон Ньютона:  

 

 

но только в СТО под  понимается релятивистский импульс частицы. Следовательно,

 

Так как релятивистский импульс не пропорционален скорости частицы, скорость его изменения не будет прямо пропорциональна ускорению. Поэтому постоянная по модулю и направлению сила не вызывает равноускоренного движения. Т.е. второй закон Ньютона в форме  не выполняется. Например, в случае одномерного движения вдоль оси x ускорение частицы  под действием постоянной силы оказывается равным

Если скорость классической частицы беспредельно растет под действием постоянной силы, то скорость релятивистской частицы не может превысить скорость света c в пустоте. В релятивистской механике так же, как и в механике Ньютона, выполняется закон сохранения энергии. Кинетическая энергия тела E_k определяется через работу внешней силы, необходимую для сообщения телу заданной скорости. Чтобы разогнать частицу массы m из состояния покоя до скорости υ₀ под действием постоянной силы F, эта сила должна совершить работу

Поскольку adt = dυ, окончательно можно записать

Вычисление этого интеграла приводит к следующему выражению для кинетической энергии (индекс «ноль» при скорости υ опущен):

Эйнштейн интерпретировал первый член в правой части этого выражения как полную энергию E движущийся частицы, а второй член как энергию покоя E₀:

 

E ₀ = mc ²

Кинетическая энергия E_k релятивистской динамики есть разность между полной энергией E тела и его энергией покоя E₀:

E _k = E – E ₀.

Рис. иллюстрирует изменение кинетической энергии частицы в зависимости от ее скорости для частиц, подчиняющихся классическому и релятивистскому законам. Зависимость кинетической энергии от скорости для релятивистской (a) и классической (b) частиц. При υ << c оба закона совпадают.

 

Чрезвычайно важным выводом релятивистской механики был вывод о том, что находящаяся в покое масса m содержит огромный запас энергии. Это утверждение получило разнообразные практические применения, включая использование ядерной энергии. Если масса частицы или системы частиц уменьшилась на Δm, то при этом должна выделиться энергия ΔE = Δm · c².

 Многочисленные прямые эксперименты дают убедительные доказательства существования энергии покоя. Первое экспериментальное подтверждение правильности соотношения Эйнштейна, связывающего массу и энергию, было получено при сравнении энергии, высвобождающейся при радиоактивном распаде, с разностью масс исходного ядра и конечных продуктов. Например, при бета-распаде свободного нейтрона появляется протон, электрон и еще одна частица с нулевой массой – антинейтрино:

При этом суммарная кинетическая энергия конечных продуктов равна 1,25·10^–13 Дж. Масса нейтрона превышает суммарную массу протона и электрона на Δm = 13,9·10^–31 кг. Такому уменьшению массы должна соответствовать энергия ΔE = Δm · c² = 1,25·10^–13 Дж, равная наблюдаемой кинетической энергией продуктов распада.

Чтобы возникло ощущение масштабов этого явления в макромире, рассмотрим такой пример. При взрыве 1 т тринитротолуола высвобождается энергия 4,2·10⁹ Дж. При взрыве мегатонной бомбы выделится энергия 4,2·10¹⁵ Дж. Соответствующая этой громадной энергии масса m = E / c² оказывается равной всего 46 г. Таким образом, при взрыве ядерной мегатонной бомбы масса ядерной «взрывчатки» должна уменьшится примерно на 50 г. Полная первоначальная масса водородной бомбы, эквивалентной по мощности 1 мегатонне тринитротолуола, примерно в 1000 раз больше и составляет около 50 кг.

Закон пропорциональности массы и энергии является одним из самых важных выводов СТО. Масса и энергия являются различными свойствами материи. Масса тела характеризует его инертность, а также способность тела вступать в гравитационное взаимодействие с другими телами. Важнейшим свойством энергии является ее способность превращаться из одной формы в другую в эквивалентных количествах при различных физических процессах – в этом заключается содержание закона сохранения энергии. Пропорциональность массы и энергии является выражением внутренней сущности материи. Формула Эйнштейна E ₀ = mc ² выражает фундаментальный закон природы, который принято называть законом взаимосвязи массы и энергии.

 

 

Задача 1

 

1. Космический корабль летит со скоростью 0,8 С (С – скорость света в вакууме). Космонавт поворачивает метровый стержень из положения 1, перпендикулярного направлению движения, в положение 2, параллельное этому направлению. Тогда длина стержня с точки зрения наблюдателя, находящегося на Земле

1) равна 1,0 м при любом положении стержня

2) изменится от1,0 мв положении 1, до1,67 м в положении 2

3) изменится от 0,6 м в положении 1, до 1,0 м в положении 2

4) изменится от 1,0 м в положении 1 до 0,6 м в положении 2

2. Космический корабль летит со скоростью ( скорость света в вакууме) в системе отсчета, связанной с некоторой планетой. Один из космонавтов медленно поворачивает метровый стержень из положения 1, перпендикулярного направлению движения корабля, в положение 2, параллельное направлению движения. Длина этого стержня с точки зрения другого космонавта …

1) равна 1,0 м при любом положении стержня

2) изменится от1,0 мв положении 1, до1,67 м в положении 2

3) изменится от 0,6 м в положении 1, до 1,0 м в положении 2

4) изменится от1,0 мв положении 1 до 0,6 м в положении 2

Задача 2

 

Находясь внутри самолёта, летящего с постоянной скоростью (при отсутствии всякой связи с внешней средой), нельзя измерить скорость самолёта. Это следует из

1) преобразований Галилея

2) принципа инвариантности скорости света

3) преобразований Лоренца

4) принципа относительности Эйнштейна

 

 

Глава № 6 СВОЙСТВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ. ДЕФОРМАЦИЯ

ЛЕКЦИЯ № 9