Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь FAQ Написать работу КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Теплоотдача при вынужденном движении жидкостиСодержание книги
Поиск на нашем сайте
Теплоотдача при движении жидкости вдоль плоской поверхности. Если плоская поверхность пластины омывается потоком с равномерным распределением скоростей, то, начиная от передней кромки пластины, на ней образуется гидродинамический пограничный слой. В нем вследствие трения скорость жидкости изменяется от скорости, равной скорости невозмущенного потока, до нуля. Течение жидкости в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным. Опыты показывают, что переход от ламинарного режима течения к турбулентному происходит не мгновенно, а постепенно на некотором участке, течение на котором называется переходным. О режиме течения в пограничном слое судят по величине числа Рейнольдса. Так, ламинарный режим течения в пограничном слое имеет место при Re ж , l < 3×105 и разрушение ламинарного слоя зависит от степени турбулентности набегающего потока. При наличии разности температур между потоком жидкости и пластиной у поверхности последней кроме гидродинамического образуется также и тепловой пограничный слой. В пределах теплового пограничного слоя температура жидкости изменяется от температуры потока вдали от пластины до температуры, равной температуре поверхности пластины. Анализ опытных данных показывает, что коэффициент теплоотдачи зависит не только от изменения характера течения жидкости (ламинарного или турбулентного), но и от рода жидкости, ее температуры, температурного напора и направления теплового потока, являющихся функцией температуры. Особенное значение имеет изменение вязкости жидкости в пограничном слое. При малых скоростях течения жидкости большое влияние на теплоотдачу оказывает естественная конвекция. Для определения среднего коэффициента теплоотдачи пластины, омываемой продольным потоком жидкости при ламинарном режиме в пограничном слое, можно рекомендовать следующую приближенную формулу при значениях чисел Re ж , l < 3×105: Nu ж , l = 0,664·Re ж , l 0,5·Pr ж 0,33 ·e t. Здесь за определяющую температуру принята температура набегающего потока; за определяющую скорость – скорость набегающего потока; за определяющий размер – длина пластины по направлению потока. При турбулентном гидродинамическом пограничном слое у поверхности пластины образуется тонкий слой ламинарно текущей жидкости, называемый ламинарным подслоем, в котором происходит основное изменение скорости потока. Также в ламинарном подслое происходят почти все изменение температуры текущей жидкости, т. е. ламинарный подслой представляет главное гидродинамическое и термическое сопротивление. Для определения среднего коэффициента теплоотдачи при турбулентном пограничном слое (Re ж , l > 3×105) рекомендуется уравнение: Nu ж , l = 0,037·Re ж , l 0,8·Pr ж 0,4 ·e t. Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах. Механизм процесса теплоотдачи при течении жидкости в прямых гладких трубах является очень сложным. Интенсивность теплообмена может изменяться в широких пределах и в большей степени зависит от скорости движения потока. Изменение температуры жидкости происходит как по сечению, так и по длине трубы. Характер движения жидкости в трубах может быть ламинарным, переходным и турбулентным. О режиме течения судят по величине числа Рейнольдса: Re = wd /n,где w – средняя скорость жидкости; d – внутренний диаметр трубы; n – кинематический коэффициент вязкости. При Re £ 2300 – ламинарный режим; при Re ³ 104 – турбулентный режим; при 2300 < Re < 104 переходный режим. Формирование характера потока происходит в начальном участке трубы. При входе в трубу скорости по сечению распределяются равномерно. В дальнейшем при течении вдоль трубы у стенок образуется гидродинамический пограничный слой, толщина которого постепенно увеличивается и становится равной радиусу трубы, а в трубе устанавливается постоянное распределение скоростей, характерное для данного режима течения, или наступает так называемое, стабилизованное течение. Длина участка стабилизации равна примерно 50× d. Теория и опыты показывают, что теплоотдача при течении жидкости в трубе неодинакова по длине и поэтому кроме участка стабилизованного течения образуется участок, тепловой стабилизации. У входа в трубу коэффициент теплоотдачи a имеет максимальное значение, а затем резко убывает и при стабилизованном течении стремится к неизменному значению. При ламинарном течении жидкости встречаются два режима движения: вязкостный и вязкостно-гравитационный. Вязкостныйрежим соответствует течению вязких жидкостей при отсутствии естественной конвекции. При этом режиме передача теплоты к стенкам канала (и наоборот) осуществляется только теплопроводностью. Вязкостно-гравитационный режим имеет место тогда, когда вынужденное течение жидкости сопровождается и естественной конвекцией. При этом режиме, теплота будет передаваться не только теплопроводностью, но и конвекцией. При турбулентном движении жидкости, в связи с более сложным строением потока, распределение скоростей описать одним уравнением не удается. Почти все сечение трубы заполнено турбулентным потоком и только у самой стенки образуется ламинарный подслой, представляющий основное термическое сопротивление.Наиболее резко скорость потока изменяется вблизи стенки трубы в пределах пограничного слоя. Максимальная скорость потока наблюдается на оси трубы. В практических расчетах пользуются средними скоростями w = V/F, где V – объемный расход жидкости, м 3 /с; F – площадь поперечного сечения трубы, м 2. При турбулентном потоке жидкость интенсивно перемешивается и естественная конвекция практически не оказывает влияния на теплоотдачу. Температура жидкости по сечению ядра практически постоянна. При нагревании жидкости интенсивность теплоотдачи выше, чем при охлаждении. Для расчета среднего коэффициента теплоотдачи рекомендованы следующие критериальные уравнения: ламинарное течение вязкостный режим Nu ж , d = 0,15·Re ж , d 0,33·Pr ж 0,43 ·e t; вязкостно-гравитационный режим Nu ж , d = 0,15·Re ж , d 0,33·Pr ж 0,43×Gr ж , d 0,1 ·e t; турбулентное течение Nu ж , d = 0,021·Re ж , d 0,8·Pr ж 0,43 ·e t. За определяющую температуру принята средняя температура жидкости; за определяющую скорость – средняя скорость жидкости в трубе; за определяющий размер – диаметр круглой трубы или эквивалентный диаметр трубы любой формы (dэкв = 4 F/ P, где P – внутренний периметр канала, м). Эти формулы дают среднее значение a при l/d >50. Они применимы для любой жидкости. Для труб, имеющих длину l < 50× d,следует полученное значение a умножить на средний поправочный коэффициент e l, величина которого приведена в таблице
При течении жидкости в изогнутых трубах – змеевиках – вследствие центробежного эффекта в поперечном сечении трубы возникает вторичная циркуляция, наличие которой приводит увеличению коэффициента теплоотдачи. Расчет теплоотдачи в змеевиках следует вести по уравнениям для прямой трубы, но полученное значение a необходимо умножить на поправочный коэффициент e зм = 1 + 1,77 d/R, где R – радиус изгиба трубы. В переходной зоне теплоотдачу рассчитывают по интерполяционному соотношению Nu/Nu т = g + (1 – g)Nu л /Nu т, где Nu л и Nu т определяют по приведенным выше формулам для ламинарного и турбулентного течения; g – коэффициент перемежаемости g = 1 – exp(1 – Re/2300). Шероховатость стенок при ламинарном режиме течения не сказывается на трении и теплоотдаче, если, конечно, высота неровностей d ш мала по сравнению с радиусом трубы. При турбулентном режиме значение d ш необходимо соотносить с толщиной вязкого подслоя d в. Если d ш << d в, то стенка считается гидравлически гладкой. При d ш << d в вследствие вихреобразования на вершинах неровностей интенсивность турбулентности заметно увеличивается, что ведет к росту теплоотдачи. Однако при этом растет и гидравлическое сопротивление. Следовательно, вопрос о применении шероховатости для интенсификации теплоотдачи должен решаться как некоторая задача оптимизации. Теплоотдача при поперечном омывании одиночной круглой трубы. Процесс теплоотдачи при поперечном потоке жидкости, омывающем круглую трубу, характеризуется рядом особенностей. Плавное, безотрывное омывание поверхности наблюдается только при Re < 5. При больших значениях Re условия омывания лобовой и кормовой половин трубы различны. Ламинарный пограничный слой, образующийся в лобовой части трубы около вертикального диаметра, отрывается от ее поверхности, и в кормовой части образуются два симметричных вихря. Только при углах j = 80 – 85°, считая от лобовой точки, поверхность трубы омывается потоком жидкости безотрывно, вся остальная ее часть находится в вихревой зоне. Чем больше скорость потока, тем при больших углах j происходит отрыв ламинарного пограничного слоя. При больших значениях числа Re ламинарный пограничный слой переходит в турбулентный, а отрыв слоя происходит при j = 120 – 130°. Это смещение приводит к уменьшению вихревой зоны в кормовой части трубы и обтекание ее улучшается. Турбулентный пограничный слой появляется при числах Re = 1×105 – 4×105. На появление турбулентного пограничного слоя большое влияние оказывает начальная турбулентность потока; чем она больше, тем при меньших значениях числа Re появится турбулентный пограничный слой. Такая картина движения.жидкости отражается на коэффициенте теплоотдачи по окружности трубы (см. рисунок). На рисунке aj – местный коэффициент теплоотдачи, а a – средний коэффициент теплоотдачи. В лобовой части трубы (при j = 0) коэффициент теплоотдачи имеет наибольшее значение, так как пограничный слой имеет наименьшую толщину. По мере движения жидкости вдоль поверхности толщина пограничного слоя увеличивается и достигает максимального значения почти у экватора, что примерно соответствует месту отрыва пограничного слоя. Благодаря увеличению толщины пограничного слоя aj уменьшается и у экватора достигает наименьшего значения. В кормовой части за счет вихреобразования происходит разрушение пограничного слоя, толщина его уменьшается, aj увеличивается, достигая максимального значения при j = 180о. Для расчета среднего коэффициента теплоотдачи рекомендованы следующие критериальные уравнения: при 5 < Re £ 103 Nu ж , d = 0,5·Re ж , d 0,5·Pr ж 0,38 ·e t; при 103 < Re £ 2×105 Nu ж , d = 0,25·Re ж , d 0,6·Pr ж 0,38 ·e t; при Re = 3×105 – 2×106 Nu ж , d = 0,023·Re ж , d 0,8·Pr ж 0,37 ·e t. Здесь скорость потока отнесена к самому узкому поперечному сечению канала, где установлена труба. Как определяющая используется средняя температура жидкости, а определяющим размером служит наружный диаметр трубы. Уравнения справедливы для трубы расположенной перпендикулярно направлению потока (угол атаки b = 90о) Если b < 90о, то вводится в виде множителя поправочный коэффициент, выбираемый из справочника. Теплоотдача при поперечном омывании пучков труб. В трубных пучках трубы первого ряда находятся приблизительно в тех же условиях, что и одиночный цилиндр. На теплообмене второго и последующих рядов сказывается турбулизация потока, создаваемая первыми рядами, но эффект добавочной турбулизации постепенно ослабевает по мере увеличения числа предшествующих поперечных рядов. Экспериментально установлено, что, начиная с третьего ряда, поток практически стабилизирован, поэтому и средний коэффициент теплоотдачи для всех последующих рядов можно считать постоянной величиной. В коридорном пучке передние трубы закрывают задние, и между ними создается застойная зона с пониженной циркуляцией жидкости: a в лобовой части труб падает. В шахматном пучке все трубы находятся в одинаковых условиях и благодаря повышенной турбулизации потока a в шахматном пучке выше, чем в коридорном. Коэффициент теплоотдачи первого ряда составляет приблизительно 60% значения a на стабилизированном участке (a =0,6a3) как для коридорного, так и для шахматного пучков. Для второго ряда в коридорном пучке a2 = 0,9a3, а при шахматном расположении труб a2 =0,7a3. На интенсивность теплообмена пучков влияет также плотность пучка, которую можно характеризовать соотношениями между поперечным шагом S 1,продольным шагом S 2 и диаметром труб – d. Средний коэффициент теплоотдачи для третьего и последующих рядов труб может быть вычислен по следующему уравнению: Nu ж , d = С ·Re ж , d п ·Pr ж 0,33 ·e t ·e s ·eb, где для шахматных пучков С = 0,41; п = 0,60; для коридорных пучков С = 0,26; п = 0,65. Поправочный коэффициент e s учитывает влияние относительных шагов: для шахматного пучка при S 1/ S 2 < 2 e s = (S 1/ S 2)1/6; при S 1/ S 2 ³ 2e s = l,12; для коридорного пучка e s = (S 2/ d)-0,15. Поправка на угол атаки ebдля пучков может быть определена по справочным данным. Критериальное уравнение справедливо в интервале значений Re = 103 – 105. В качестве определяющего размера принят диаметр труб, в качестве характерной скорости – скорость в самом узком сечении потока в пучке. Определяющая температура – средняя температура жидкости.
|
||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2016-12-15; просмотров: 382; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.138.101.51 (0.006 с.) |