Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Периодические законы времени. Хронодинамика 13
Цивин Владимир Так в истоме предзакатной, света, Выше, мы постулировали упорядоченный ряд движений (q, s, v, a, b), связанных друг с другом так, что их можно представить, как последовательными производными (s = q/t, v = s/t, a = v/t, b = a/t), так и последовательными интегралами (q = st, s = vt, v = at, a = bt) от пространства s по времени t. А также упорядоченный ряд сил (P = ms, I = mv, F = ma, U = mb), которые, так же как и в ряду движений, являются последовательными производными (P = mq/t, I = P/t, F = I/t, U = F/t) или интегралами (mq = Pt, P = It, I = Ft, F = Ut) по времени. В этом смысле, движения и силы не отличаются друг от друга. Различие между ними, при m = const, только в том, что силы прямо пропорциональны движениям с коэффициентом пропорциональности, равным массе m. Но, если масса является переменной величиной, то силы этого ряда можно рассматривать как последовательные интегралы от движений по массе m, а движения - как последовательные производные от сил по m. Отсюда следует, что движения можно выразить, как кинематически (через производные по t), так и динамически (через производные по m). Затем мы показали, что из сравнения соответствующих формул: (q = st, P = sm), (s = vt, I = vm), (v = at, F = am), (a = bt, U = bm) следует, что движение отличается от силы тем же, чем время отличается от массы. А значит, можно заключить, что в кинематике движение является аналогом силы, а время является аналогом массы (т.е. об аналогии между кинематикой и динамикой). Следовательно, и отсюда можно сказать, что силы это вид движений, а масса и время являются мерами взаимодействия соответствующих движений. Это позволило нам определить шесть рядов, представляющих собой последовательность значений всех возможных обобщенных производных, которые можно получить из триады параметров <s, t, m>. Откуда, так как каждая такая производная является движением, появляется возможность дальнейшего обобщения понятия движений и их постулатов. Так, например, рассматриваемое нами ранее обобщенное движение g (получаемое обобщением s = g), становится теперь само одним из частных случаев еще более обобщенного движения. Поэтому движение g можно назвать механодвижением. Отсюда, в соответствии с принципом обобщения s = g, можно обобщить: ряд <…, s(tt), st, s, s/t, s/(tt), …> как ряд <…, g(tt), gt, g, g/t, g/(tt), …>; ряд <…, m(ss), ms, m, m/s, m/(ss), …> как ряд <…, m(gg), mg, m, m/g, m/(gg), …>; ряд <…, t(ss), ts, t, t/s, t/(ss), …> как ряд <…, t(gg), tg, t, t/g, t/(gg), …>; ряд <…, s(mm), sm, s, s/m, s/(mm), …> как ряд <…, g(mm), gm, s, g/m, g/(mm), …>; ряд <…, s(mm), sm, s, s/m, s/(mm), …> как ряд <…, g(mm), gm, g, g/m, g/(mm), …>.
Очевидно, что точно также, исходя из того, что t является частным случаем хронодвижений, можно ввести обобщенное хронодвижение h (получаемое по принципу обобщения t = h), и, соответственно, обобщить: ряд <…, t(ss), ts, t, t/s, t/(ss), …> как ряд <…, h(ss), hs, h, h/s, h/(ss), …>; ряд <…, t(mm), tm, t, t/m, t/(mm), …> как ряд <…, h(mm), hm, h, h/m, h/(mm), …>. И точно также, исходя из того, что m является частным случаем форсдвижений можно ввести обобщенное форсдвижение f (получаемое по принципу обобщения m = f), и обобщить соответствующие ряды. Но надо заметить, что здесь, в отличие от предыдущих обобщений, мы делаем более принципиальный шаг, так как приравниваем силу к движению. Это оказывается допустимым, как из сказанного выше, так и из следующих рассуждений. Действительно, ведь во взаимодействии всегда участвуют, как минимум, два движения, одно из которых и рассматривается как сила. При этом мы, не очень последовательно, в одном случае внутреннее движение обозначали как g1, а внешнее как g2, а в другом случае, по сути почти то же самое, обозначали как f1 и f2, только потому, что следовали Ньютону, который постулатами вида f = mg, ввел понятие силы, в отличие от понятия движения. Ньютон же, в свою очередь, по-видимому, следовал Галилею, постулаты которого вида g1 = tg2, подобны постулатам Ньютона, что можно легко увидеть из сравнения двух рядов формул: (P = ms, I = mv, F = ma, U = mb) и (q = ts, s = tv, v = ta, a = tb). Однако, в постулатах Галилея, такого различения понятий, как у Ньютона, нет, в них различаются только уровни движений. Что более удобно, так как, действуя по принципу Ньютона, придется для каждого нового уровня взаимодействия вводить и новые ряды постулатов с новыми понятиями. Поэтому для того, чтобы этого избежать, пойдем путем дальнейшего обобщения наших постулатов, рассматривая их как один постулат, устанавливающий без разделения на силы и движения различные взаимосвязи трех движений. Это позволит объединить постулаты Галилея и Ньютона.
Итак, триаду параметров <s, t, m> мы обобщаем как триаду движений <g, h, f>. Отсюда, очевидно, будет справедливо обобщить определения силы, массы и времени как произведения или отношения пары движений. Таким образом, в алгебру движений мы вводим операции умножения и отношения. Следовательно, теперь мы только условно можем одни из движений называть силами, для того чтобы сохранить преемственность понятий. Точно также условными становятся понятия массы и времени (как частные случаи движений). В результате, силы можно определить, и как произведение движений (например, s = vt, I = vm), и как отношение движений (например, s = q/t, v = s/t = I/m). Отсюда видно, что, например, пространство (s) можно считать, как силой, так и движением. Это объясняется тем, что конечным результатом действия любой силы в механодинамике является изменение пространственного положения тела. Заметим также, что подобие сил и движений следует и из закона сохранения взаимодействия (в виде f1g2 = f2g1 или в виде mg1 = tf2). Кроме того, заметим, что из относительности сил и движений следует относительность причин и следствий, что соответствует принципам диалектики. В этом смысле, будущее является такой же причиной настоящего, как и прошлое. Что подтверждает правильность постулирования нами трех взаимосвязанных движений как основы динамики.
|
||||||
Последнее изменение этой страницы: 2022-01-22; просмотров: 36; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.135.201.209 (0.006 с.) |