Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Методика гідравлічних розрахунків при різних видах витікання рідин.
Розглянемо різні види витікання рідини через отвори й насадки. Витікання рідини в атмосферу через малий отвір у тонкій стінці при постійному напорі (рис. 1.49, а, б, в). На позиціях а і б цієї схеми показані гострі крайки, а на позиції в показаний отвір з тупою крайкою, але її товщина не впливає на умови витікання, і стінка вважається тонкою. Спочатку визначимо швидкість витікання рідини, для чого скористуємося рівнянням Бернуллі стосовно площини порівняння 0-0, яка проходить через центр тяжіння отвору. Перший переріз (1-1) візьмемо на вільній поверхні рідини в резервуарі, другий (2-2) - там, де рух потоку в струмині близький до плавнозмінного, тобто в перерізі з найбільшим стисненням струмини, тоді H+ , (1.237) де Н - напір над отвором; p 0 - тиск в першому перерізі; V 0 — середня швидкість руху рідини в першому перерізі. Оскільки вона незначна в порівнянні зі швидкістю в трубопроводі, то V 0 = 0; Z с - висота положення другого перерізу відносно площини порівняння 0-0 (Z с = 0); p с - тиск у другому перерізі, рс= р а; Vc - середня швидкість у другому перерізі; h в - втрати напору на ділянці між першим і другим перерізами: h в = ζот · V /(2 g), (1.238) де ζот - коефіцієнт втрат напору на отворі.
Рис.1.49. Схема витікання рідини з отвору в тонкій стінці. Приведений напір Н'=Н+р0/(ρ g) (1.239) і повний напір над центром тяжіння отвору H 0 =Н'+α V /(2 g) (1.240) Прийнявши α= 1 і з урахуванням прийнятих позначень Н' і Н 0, отримаємо: H 0 = (1.241) звідси (1.242) Прийнявши φ- коефіцієнт швидкості (φ = 0,97), отримаємо: Vc=φ (1.243) Витрата рідини при витіканні з отвору - Q=ωcVc (1.244) Оскільки струмина в цьому перерізі стиснена, то приймемо ω c =εω, (1.245) де ε - коефіцієнт стиснення ε= 0,61...0,64); ω - площа отвору. Витрата через отвір з урахуванням (1.245) буде Q = φεω (1.246) або Q = μω (1.247) де μ = εφ - коефіцієнт витрати, μ = 0,64 · 0,97 = 0,62. Якщо швидкість підходу мала, то Но = Н, і формула (1.247) набере такого вигляду: Q = μω (1.248) Якщо на поверхні закритого резервуара тиск р 0 > ра, витрата рідини визначається за формулою
Q = μω (1.249) Витікання через затоплений отвір у тонкій стінці (під рівень) (рис. 1.50). Рівні рідини в обох резервуарах залишаються постійними, а тиск на вільній поверхні атмосферний (однаковий). Застосуємо рівняння Бернуллі для перерізів 1-1 і 2-2, співпадаючих відповідно з вільними поверхнями до отвору і після нього, а площину порівняння 0-0 візьмемо по осі отвору. Знехтувавши швидкісними напорами в перерізах 1-1 і 2-2, отримаємо: H1 = H 2 + (1.250) або Z=
Рис 1.50. Схема явища витікання рідини через затоплений отвір. де Z = H 1 - H 2 - різниця рівнів рідини до отвору і після нього; - втрати напору при витіканні рідини через затоплений отвір; V с - середня швидкість руху рідини в стисненому перерізі C-C. Втрати напору - складаються з втрат між перерізами 1-1 і С-С, аналогічних втратам при витіканні в атмосферу через малий отвір h отв = ζотв V /(2 g), і втрат напору між перерізами С-С і 2-2, пов'язаних з раптовим розширенням струмини від стисненого перерізу до перерізу в резервуарі після отвору hpp = α c V /(2 g). З урахуванням сказаного, = (1.251) звідси швидкість у стисненому перерізі – Vc = (1.252) або Vc =φ (1.253) де φ= - коефіцієнт швидкості. Оскільки площа струмини в стисненому перерізі (ω c = εω), то витрата рідини, яка протікає через затоплений отвір, буде рівнятися Q = εφω (1.254) або Q = μω . (1.255) Коефіцієнт витрати μ= 0,62 і швидкості φ = 0,97, тобто мають ті ж значення, що й при витіканні через незатоплений отвір.
Рис. 1.51. Схема до обгрунтування витікання рідини через малий отвір у товстій стінці.
|
||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-12-15; просмотров: 35; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.188.168.28 (0.011 с.) |