Столкновения элементарных зарядов

При торцевом столкновении однополярных дуэтонов одного размера слипание маловероятно. Чтобы попасть в потенциальную яму, дуэтоны должны преодолеть потенциальный барьер. А для этого у них должна быть большая кинетическая энергия. Если кинетической энергии не хватает для преодоления потенциального барьера, то дуэтоны сблизятся только до некоторого расстояния Smin. После этого они начнут отталкиваться, перераспределяя между собой импульс (количество движения).

Рисунок 1. Минимальное сближение однополярных дуэтонов, не преодолевших потенциальный барьер

Преодолевшие потенциальный барьер дуэтоны должны испытать при столкновении сильный удар. При ударе дуэтон, находящийся в менее устойчивом состоянии, как раз и может получить энергию, необходимую для перехода в более устойчивое состояние. Поэтому сформировавшаяся при торцевом столкновении струна может начать рекомбинировать уже на стадии формирования.

Рисунок 2. Два последовательных деления возбужденного положительного дуэтона

Если кинетическая энергия при столкновении велика, то любой положительный дуэтон может перейти из основного в возбужденное состояние, увеличиваясь в размерах. Дуэтон в возбужденном состоянии делится пополам, стремясь к калиброванной форме. Чем больше возбуждение, тем больше делений может произойти. Осколки деления по правилам взаимодействия вихрей должны начать вращаться вокруг общего центра, формируя новый нестабильный вихревой объект. Возбужденный дуэтон и вращающиеся осколки вовлекают во вращение новые массы окружающего газа, в результате чего масса нового объекта становится намного больше массы исходного дуэтона до столкновения. Именно таким образом кинетическая энергия превращается в массу. Обратное превращение можно представить следующим образом: вихревой объект распадается на части, при этом отбрасываемый лишний газ распространяется во все стороны, расталкивая все объекты на своем пути.

Рисунок 3. Возбуждение и деление возбужденного минусдуэтона

Конструкция отрицательных дуэтонов такова, что при возбуждении они стремятся не увеличиться, а уменьшиться в размерах. При сильном возбуждении минусдуэтоны могут поделиться пополам. В зависимости от степени возбуждения осколки деления либо еще раз делятся, либо восстанавливают калиброванный размер, втягивая недостающий газ из окружающей среды. Антиплюсдуэтоны либо превращаются в минусдуэтоны, отбрасывая лишний газ, либо делятся. Осколки также превращаются в минусдуэтоны.

Рисунок 4. Торцевое столкновение двух минусдуэтонов

При торцевом столкновении двух минусдуэтонов или двух антиплюсдуэтонов может произойти еще одно явление. Рассмотрим для примера торцевое столкновение двух минусдуэтонов. Центральный антиминусдуэтон после удара начнет увеличиваться в размерах. А торцевые торсионы будут продолжать двигаться. При движении навстречу друг другу они раздвинут центральные торсионы. Если величина кинетической энергии внешних торсионов превысит некоторый критический порог, то центральные торсионы будут раздвигаться по инерции и дальше, выйдя из потенциальной ямы баланса между силами сжатия и силами растяжения. Силы растяжения превысят силы сжатия и вместо формирования плюсдуэтона в пространстве начнет распространяться замкнутая (кольцевая) самодвижущаяся пара трубчатых газовых вихрей. Она будет распространяться перпендикулярно оси симметрии минусдуэтонов. Судьба крайних торсионов может сложится по-разному. Если скорость их сближения недостаточна, то они разлетятся в противоположные стороны, став свободными торсионами. Если скорости хватит, то они слипнутся в минусдуэтон. Если скорость слишком большая, то начнется процесс возбуждения минусдуэтона с любым из описанных ранее вариантов.

Рисунок 5. Формирование кольцевой самодвижущей пары трубчатых вихрей

Возможны случаи, когда один минусдуэтон имеет малую скорость относительно окружающей среды. То есть движущийся минусдуэтон налетает на относительно неподвижный минусдуэтон. В этом случае импульс может передаться только одному торсиону малоподвижного минусдуэтона. Этот торсион оторвется и станет свободным, продолжив движение. Останется новый объект- нечетная струна из трех торсионов, который начнет двигаться в противоположную сторону, так как его двигатель противоположно направлен.

Рисунок 6. Столкновение движущегося минусдуэтона с малоподвижным минусдуэтоном

Рассмотрим теперь торцевое столкновение дуэтонов одного размера, но разной полярности. Такие дуэтоны всегда притягиваются друг к другу торцевыми воронкообразными вихрями. Так как потенциального барьера нет, то кинетическая энергия соприкасающихся торцами дуэтонов имеет непрерывный спектр начиная с нуля. Взаимодействие при малой кинетической энергии рассмотрено ранее. При более высокой кинетической энергии сталкивающихся разнополярных дуэтонов возможны процессы их возбуждения, аналогичные при столкновении однополярных дуэтонов. Чем с большего расстояния разнополярные дуэтоны начнут взаимодействовать, тем большую кинетическую энергию они успеют приобрести до столкновения. Если кинетическая энергия при столкновении превысит некоторую критическую величину, то дуэтоны начнут модифицироваться в самодвижущие замкнутые линейные пары трубчатых вихрей.

Рисунок 7. Столкновение высокоэнергетичных разнополярных дуэтонов

Рассмотрим это явление на примере столкновения высокоэнергетичных минусдуэтона и антиминусдуэтона. Минусдуэтон сразу начнет превращаться в самодвижущую замкнутую линейную пару. Передний торсион антиминусдуэтона упрется в минусдуэтон. Задний торсион будет продолжать двигаться по инерции и перескочит через передний. Торсионы поменяются местами и антиминусдуэтон модифицируется в возбужденный минусдуэтон. Новый минусдуэтон также может превратиться в самодвижущую замкнутую линейную пару.

Рисунок 8. Столкновение свободного антиминусдуэтона со связанным минусдуэтоном

В рассмотренном выше примере столкновения предполагалось, что разнополярные дуэтоны имеют одинаковую по абсолютной величине скорость относительно окружающей газовой среды, только направление движения противоположное. Так могут сталкиваться только свободные дуэтоны. Параметры столкновения будут другими, если один из дуэтонов связан в каком-либо комбинированном объекте. Примером такого объекта может быть нейтрон. В нейтроне торцевые вихри минусдуэтона объединены с торцевыми вихрями плюсдуэтона. Торцевые вихри налетающего антиминусдуэтона начнут объединятся с торцевыми вихрями минусдуэтона тогда, когда расстояние от антиминусдуэтона до минусдуэтона будет соизмеримо с расстоянием от минусдуэтона до плюсдуэтона. Поэтому минусдуэтон не успеет набрать большую скорость, притягиваясь к антиминусдуэтону.

Рисунок 9. Столкновение движущегося антиминусдуэтона с относительно неподвижным минусдуэтоном

В этом случае большая часть импульса налетающего антиминусдуэтона может передаться только одному торсиону малоподвижного минусдуэтона. Этот торсион оторвется и станет свободным, продолжив движение. Возбудившийся антиминусдуэтон увеличится в размерах. В таком виде он может перескочить через оставшийся от минусдуэтона торсион. Этот торсион имеет собственный двигатель, и сам будет стремиться проскочить через дырку, раздвигая антиминусдуэтон. После этого он станет свободным и продолжит движение. Дальнейшая судьба антиминусдуэтона зависит от степени его возбуждения.

Рисунок 10. Взаимодействие антиминусдуэтона и минусдуэтона направления движения которых перпендикулярны при столкновении

С некоторой долей погрешности можно сказать, что движущийся антиминусдуэтон может столкнуться со связанным в нейтроне минусдуэтоном, направление движения которого перпендикулярно. В этом случае импульс антиминусдуэтона опять может передаться только одному торсиону минусдуэтона. Он оторвется и станет свободно двигаться дальше. Второй торсион минусдуэтона, продолжая по инерции свое движение, может разорвать слабое сцепление с антиминусдуэтоном и проскочить его. Сцепление слабое, потому что тороидальные вращения соседних торсионов гасят друг друга. Став свободным, он начнет двигаться в противоположную сторону, так как его двигатель направлен противоположно двигателю первого торсиона. Поведение потерявшего кинетическую энергию антиминусдуэтона будет зависеть от степени его возбуждения.

Можно выделить некоторые закономерности столкновений дуэтонов одного размера:

1. Реакция на столкновения зависит от кинетической энергии сталкивающихся дуэтонов;

2. Любое столкновение сопровождается возбуждением дуэтонов;

3. Одним из результатов возбуждения может быть модификация положительного дуэтона в самодвижущую замкнутую линейную пару, распространяющуюся в пространстве подобно распространению волны на воде от колебаний поплавка;

4. Не преодолевшие потенциальный барьер однополярные дуэтоны начинают отталкиваться уже на некотором расстоянии друг от друга, перераспределяя импульс;

5. Часть кинетической энергии сталкивающихся дуэтонов может превращаться в массу с помощью механизма возбуждения и вовлечения во вращения новых объемов окружающего газа;

6. Если кинетической энергии достаточно, то результатом роста массы будет размножение дуэтонов через механизм деления и восстановления калиброванного размера;

7. При размножении возможно появление промежуточных нестабильных вихревых объектов;

8. Столкновение может сопровождаться распадом дуэтонов на свободные торсионы.

Владимир Яковлев, [e-mail], http://logicphysic.narod.ru, сентябрь 2005 года

Слипание вихревых нейтронов

В условиях присутствия в определенной области пространства вихревых элементарных зарядов, одного размера и только одной полярности, нет никаких препятствий для их слипания торцами и ребрами. Но если одновременно присутствуют заряды разной полярности, то с процессом слипания одноименных зарядов будет конкурировать процесс объединения разнополярных зарядов в нейтральные вихревые комплексы. Слипаться могут только одноименные заряды с очень высокой кинетической энергией. Разнополярные же заряды притягиваются в любом случае, поэтому такой процесс будет обладать явным преимуществом. Таким образом, поиск высокостабильных комбинаций нужно искать не среди слипшихся однополярных вихревых элементарных зарядов, а среди слипшихся вихревых нейтральных комбинаций. Как уже было выяснено ранее, наиболее вероятно существование отрицательно заряженных вихревых элементарных зарядов меньшего размера из двух основных состояний (минусдуэтонов) и положительно заряженных вихревых элементарных зарядов большего размера (плюсдуэтонов). Отсюда следует, что наиболее вероятно существование вихревых нейтральных комплексов именно из таких пар.

Рисунок 1. Формирование вихревого нейтрона

Формирование вихревого нейтрона возможно только благодаря возникновению баланса сил. Свободный плюсдуэтон притягивает к себе ближайший свободный минусдуэтон. Но если разогнавшийся до высокой кинетической энергии минусдуэтон столкнется с плюсдуэтоном, то он отскочит от него под действием силы упругости. В непосредственной близости от плюсдуэтона на минусдуэтон будет действовать сила смещения от вовлеченной в кольцевое вращение вокруг плюсдуэтона окружающей газовой среды. Эта сила смещения будет придавать минусдуэтону вращающий момент, в результате чего после окончания всех переходных процессов электрон начнет вращаться по стабильной орбите вокруг плюсдуэтона в плоскости симметрии. На этой орбите установится полный баланс сил между всеми силами притяжения и всеми силами отталкивания. Силы притяжения – торцевая сила притяжения и гравитационная сила (которая вообще-то пренебрежительно мала). Силы отталкивания – сила инерции, сила смещения и сила давления выходящих из плюсдуэтона потоков газа в плоскости симметрии (слипания). Тороидальное вихревое поле вращающего минусдуэтона по принципу суперпозиции будет усиливаться в пространстве между минусдуэтоном и плюсдуэтоном, создавая уплотненную оболочку. По принципу суперпозиции за внешней областью новой вихревой оболочкой в виде тора вихревое тороидальное поле будет гаситься. В окружающей среде будет распространяться только кольцевое вращение.

Рисунок 2. Тяжелые вихревые нейтроны

Так как струны из уже слипшихся плюсдуэтонов обладают свойствами плюсдуэтона, то минусдуэтон может притянуться к такой четной струне и образовать нейтронную оболочку вокруг нее. Если обычный нейтрон обозначить буквой N, то N2 – нейтрон, в ядре которого два слипшихся торцами плюсдуэтона, N3 – нейтрон, в ядре которого три слипшихся торцами плюсдуэтона и т.д. Все такие нейтроны образуют спектр масс из 1,2,3,4…слипшихся плюсдуэтонов в ядре. Так как вероятность процесса слипания плюсдуэтонов незначительна по сравнению с вероятностью процесса притяжения минусдуэтона к плюсдуэтону, то такие комбинации могут рассматриваться только как гипотетические, поэтому будем в дальнейшем искать стабильные комбинации только простых вихревых нейтронов.

Рисунок 3. Вихревые нейтронные струны

Слипшиеся торцами вихревые нейтроны образуют вихревую нейтронную струну. Объекты такого типа образуют спектр масс из 1,2,3… слипшихся вихревых нейтронов.

Рисунок 4. Образование вихревого нейтронного пропеллера

Два вихревых нейтрона могут слипнуться ребрами только в том случае, если у них противоположные направления кольцевого вращения (противонаправлены моменты вращения). Если слипаются три нейтрона, то все они, также как и слипшиеся ребрами однополярные дуэтоны, выстраиваются по прямой линии. При этом, момент вращения у центрального нейтрона направлен в одну сторону, а у крайних – в противоположную сторону. В результате вихревого взаимодействия крайние нейтроны притягиваются к центральному, но отталкиваются друг от друга. Это приводит к тому, что крайние нейтроны, как лопасти пропеллера, всегда находятся в противоположных положениях относительно центрального нейтрона. Они и вращаются, как пропеллер, вокруг центрального нейтрона, увлекая во вращение новые массы газовой среды. Так как крайние нейтроны вращаются в одну сторону, то из увлекаемых во вращение новых слоев газа формируется новая вихревая оболочка.

Рисунок 5. Образование вихревого нейтронного диска

Три вихревых нейтрона образуют вращающийся объект, похожий на пропеллер, что резко понижает вероятность присоединения еще одного нейтрона к такому объекту со стороны ребер. Тем не менее, дальнейшее слипание все же возможно. Максимально вокруг одного центрального нейтрона могут плотно слипнуться ребрами шесть нейтронов. Так как в местах соприкосновения внутреннего и внешних нейтронов вращение оболочек образует общий поток газа, то оболочка внутреннего нейтрона уплотнится. Оболочки соседних внешних нейтронов будут вращаться встречно, поэтому произойдет утончение этих частей оболочек. Зато со стороны внешних ребер возникнет единая защитная внешняя оболочка нового вихревого объекта – нейтронного диска.

Рисунок 6. Торцевой рост вихревого нейтронного диска

Процессы торцевого слипания могут происходить одновременно с процессами слипания ребрами. Торцевой рост нейтронного диска должен начинаться с центральной оси.

Рисунок 7. Вихревая нейтронная веревка

Дальнейшее слипание должно сформировать вихревую нейтронную веревку из семи вихревых нейтронных струн. Объекты такого типа образовывали бы спектр масс из 1,2,3… слипшихся вихревых нейтронных дисков.

Рисунок 8. Возбуждение одного из нейтронов вихревого нейтронного диска

Можно было бы рассматривать дальше механизмы конгломерации вихревых нейтронных веревок, но смысла нет. И вот почему. Рассмотренные механизмы слипания будут работать только при отсутствии внешних толчков. Любой налетающий на нейтрон объект может перевести нейтрон в возбужденное состояние. В результате этого педантично выстраиваемая конфигурация расстроится.

Рисунок 9. Возбуждение всех внешних нейтронов нейтронного диска

Таким образом, ни комбинации из одних однополярных дуэтонов, ни комбинации из одних вихревых нейтронов не могут быть стабильными. Парадокс, но стабильными комбинациями, в жестких условиях постоянной бомбардировки другими объектами, могут быть только такие комбинации, в которых все внешние вихревые нейтроны являются возбужденными. Невозбужденные нейтроны могут находиться только внутри комбинации, защищенные возбужденными нейтронами от бомбардировок снаружи. Комбинации такого типа резко отличаются от комбинаций, рассмотренных ранее. Размеры оболочек возбужденных нейтронов могут на несколько порядков превышать размеры оболочек невозбужденных нейтронов. Новые объекты, таким образом, будут представлять из себя комплекс из огромной причудливой формы оболочки и мелкого ядра в центре, состоящего из плюсдуэтонов и невозбужденных нейтронов. Будем называть такие глобальные вихревые комплексы вихревыми глобулами. Физические свойства такого объекта будут зависеть, в первую очередь, от количества возбужденных нейтронов или, что то же самое, от количества плюсдуэтонов в ядре. Оболочки создаются минусдуэтонами, вращающимися вокруг плюсдуэтонов, находящихся в ядре. Поэтому можно сказать, что оболочка заряжена отрицательно, а ядро заряжено положительно. Буквой Z будем обозначать количество вихревых положительных элементарных зарядов в ядре вихревой глобулы, буквой N – количество вихревых нейтронов, буквой A – общее количество в ядре плюсдуэтонов (считая и плюсдуэтоны внутри нейтронов).

Владимир Яковлев, [e-mail], http://logicphysic.narod.ru, октябрь 2005 года

каталог элементарных вихрей

 

Описание	Вид XOZ	Вид YOZ	Вид XOY
Первичный правовинтовой торсион.Скорость движения поверхности равна средней скорости движения частиц среды. D0-внешний диаметр тора. d0-внутренний диаметр тора.
Первичный левовинтовой торсион.Скорость движения поверхности равна средней скорости движения частиц среды. D0-внешний диаметр тора. d0-внутренний диаметр тора.
Первичное вихревое кольцо.Первичный торсион, потерявший кольцевое вращение и, соответственно, потерявший торцевые джеты.
Плюсдуэтонный правовинтовой торсион. Формируется в результатенасильного развала плюс-дуэтона илиантиплюс-дуэтона. D1-внешний диаметр тора. d1-внутренний диаметр.
Плюсдуэтонный левовинтовой торсион. Формируется в результатенасильного развала плюс-дуэтона илиантиплюс-дуэтона. D1-внешний диаметр тора. d1-внутренний диаметр.
Плюсдуэтонное вихревое кольцо.Плюсдуэтонный торсион, потерявший кольцевое вращение и, соответственно, потерявший торцевые джеты.
Минусдуэтонный правовинтовой торсион. Формируется в результатенасильного развала минус-дуэтона илиантиминус-дуэтона. D2-внешний диаметр тора, D2<<D1. d2-внутренний диаметр тора.
Минусдуэтонный левовинтовой торсион. Формируется в результатенасильного развала минус-дуэтона илиантиминус-дуэтона. D2-внешний диаметр тора, D2<<D1. d2-внутренний диаметр тора.
Минусдуэтонное вихревое кольцо.Минусдуэтонный торсион, потерявший кольцевое вращение и, соответственно, потерявший торцевые джеты.
Правовинтовой входящий джет. Формируется кольцевым вращением правовинтового торсиона. Частицы стенок вихря движутся по спиральной траектории с уменьшающимся диаметром.
Левовинтовой входящий джет. Формируется кольцевым вращением левовинтового торсиона. Частицы стенок вихря движутся по спиральной траектории с уменьшающимся диаметром.
Левовинтовой исходящий джет. Формируется кольцевым вращением левовинтового торсиона. Частицы стенок вихря движутся по спиральной траектории с увеличивающимся диаметром.
Правовинтовой исходящий джет. Формируется кольцевым вращением правовинтового торсиона. Частицы стенок вихря движутся по спиральной траектории с увеличивающимся диаметром.
Простой линейный вихрь. Вихрь типа «торнадо». Частицы стенок вихря движутся по кольцевой траектории. Скорость движения поверхности равна средней скорости движения частиц среды.
Самодвижущийся линейный вихрь. Вихрь типа «торнадо». Частицы стенок вихря движутся по спиральной траектории с постоянным диаметром. Скорость движения поверхности равна средней скорости движения частиц среды.
Циклонный линейный вихрь. Линейный вихрь типа «циклон». Частицы стенок вихря движутся по кольцевой траектории, а скорость их движения равна скорости распространения вращения среды.
Самодвижущийся циклонный линейный вихрь. Линейный вихрь типа «циклон». Частицы стенок вихря движутся по по спиральной траекто-рии с постоянным диаметром, а скорость их движения равна скорости распространения вращения среды.

Владимир Яковлев, [e-mail], http://logicphysic.narod.ru, апрель 2009 года

каталог разделенных вихревых комбинаций