Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Открытая термодинамическая система. Располагаемая работа. Энтальпия.
Открытой термодинамической системой (системой установившегося потока) называется система, через границы которой может передаваться теплота, работа и масса рабочего тела. По схеме открытой т.д.с. работают все современные непрерывно действующие тепловые двигатели. Несмотря на различия в конструкции и использование различных способов преобразования энергии (ДВС: тепловая - механическая; ГТУ и ПТУ: тепловая - кинетическая - механическая), для них характерна общая принципиальная схема открытой т.д.с. (рис. 2.6).
В тепловую машину поступает газ с параметрами p1, v1, T1 и скоростью w1. В машине к рабочему телу подводится теплота q и совершается работа lтех. На выходе из двигателя газ имеет параметры p2, v2, T2 и движется со скорость w2. Особенностью работы по схеме открытой термодинамической системы является то, что изменение состояния исследуемой массы рабочего тела органически и постоянно связано с перемещением рабочего тела, находящегося вне условно выбранных границ. Поэтому такая система называется открытой расширенной. Термин открытая расширенная термодинамическая система подчеркивает объединение энергетических эффектов, происходящих в исследуемой массе рабочего тела, и постоянно взаимодействующих с нею смежных элементов массы общего потока в один общий энергетический эффект. Работа в открытой расширенной т.д.с., в отличие от закрытой, может совершаться не только в процессе прохождения рабочего тела через машину, но и при его взаимодействии с окружающей средой. Работа процесса в открытой термодинамической системе, совершаемая в потоке рабочего тела, называется располагаемой работой (L’ [Дж] - полная располагаемая работа, l’ [Дж/кг] - удельная располагаемая работа).
Для выяснения физической сущности понятия располагаемая работа рассмотрим процесс прохождение 1 килограмма рабочего тела через идеальную тепловую машину. Располагаемая работа такого процесса будет определяться суммой трех механических работ (рис. 2.7): 1. Работа перемещения на входе в машину (работа наполнения). Совершается позади идущим потоком, заставляющим двигаться рабочее тело на входе в тепловую машину: . 2. Работа расширения рабочего тела в тепловой машине:
. 3. Работа перемещения на выходе из машины (работа выталкивания). Затрачивается на преодоление сопротивления впереди идущего потока: . Результирующая работа обратимого процесса в условиях открытой термодинамической системе определится суммой перечисленных работ: . (2.9)
Применительно к элементарному обратимому процессу a-b (рис. 2.8) уравнение (2.9) запишется в виде: , . Соответственно для конечного обратимого термодинамического процесса 1-2 располагаемая работа в условиях открытой расширенной системы будет равна: . (2.10) Графически, в p-v диаграмме, располагаемая работа изобразится площадью фигуры p1 - 1 - 2 - p2 (Рис 2.8). Величина располагаемой работы определяется изменением давления в процессе 1-2, а знак ее будет обратным знаку изменения давления: * при расширении D p = p2 - p1 < 0 Þ l’ > 0, * при сжатии D p = p2 - p1 > 0 Þ l’ < 0. Термин располагаемая работа подчеркивает условия идеальной обратимой машины и понимается как возможный максимум производимой работы в процессе расширения или как возможный минимум потребляемой работы в процессе сжатия. Величина располагаемой работы может реализоваться в тепловой машине в форме трех механических эффектов: 1. технической работы lтех, передаваемой на вал непрерывно действующей машины; 2. приращения кинетической энергии массы рабочего тела ; 3. изменение потенциальной энергии положения массы рабочего тела g(z2-z1), где z - высота, м. . (2.11) Для основных типов тепловых машин, применяемых в настоящее время, величиной изменения потенциальной энергии положения массы рабочего тела можно принебречь ввиду ее незначительности. Поэтому уравнение 2.11 перепишется в виде: . (2.11(а)) В частном случае, когда скорость потока рабочего тела в тепловой машине существенно не изменяется, располагаемая работа будет равна технической (например в ДВС): . В этом случае можно говорить о располагаемой технической работе процесса.
Для обратимых струйных аппаратов (сопла и диффузоры) техническая работа равна нулю,и вся располагаемая работа процесса расходуется на изменение кинетической энергии потока: . Термическая энергия в условиях открытой расширенной системы оценивается с понятием энтальпия. Для выяснения ее физического смысла составим уравнение энергетического баланса для тепловой машины, работающей по схеме изображенной на рисунке 2.6. На входе в машину 1 килограмм массы рабочего тела вносит сумму следующих энергетических компонентов: - u1 - внутренняя энергия потока; - g z1 - потенциальная энергия положения; - p1v1 - потенциальная энергия давления; - - кинетическая энергия потока. Из всех перечисленных компонентов лишь внутренняя энергия принадлежит исключительно исследуемой массе вещества. Все остальные являются результатом взаимодействия исследуемой массы рабочего тела с окружающим потоком. На выходе их машины 1 кг рабочего тела, соответственно, выносит сумму энергетических компонентов u2, g z2, p2v2 и . Принимая во внимание то, что каждый килограмм массы рабочего тела потребляет извне теплоту q и отдает во вне работу lтех , а также, принебрегая относительно малым изменением величины потенциальной энергии положения gz, уравнение энергетического баланса можно записать в виде: . (2.12) Обозначим i = u + pv [Дж/кг]. Так, как входящие в это выражение энергетические компоненты u, p и v являются параметрами состояния термодинамической системы, то и вновь введенное понятие - энтальпия i - является параметром состояния. Свое название энтальпия получила по предложению голландского ученого Каммелинг-Онеса и состоит из 2-х греческих слов “энергия” и “жар”. По своему физическому смыслу энтальпия представляет собой термическую энергию вещества в условиях открытой расширенной термодинамической системы. По величине она равна сумме внутренней энергии рабочего тела и его потенциальной энергии давления. Энтальпия является функцией состояния рабочего тела и независит от характера протекающего процесса. В термодинамических исследованиях интерес представляет не абсолютное значение энтальпии, а ее изменение в ходе процесса: . Для произвольной массы рабочего тела полная энтальпия определится как: I = i G [Дж].
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-27; просмотров: 297; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 3.135.198.49 (0.013 с.) |