Глава 1. Основные теоретические сведения

МИНОБРНАУКИ РОССИИ

Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования

ОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Им. Ф.М. ДОСТОЕВСКОГО

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА

Учебно-методическое пособие по курсам «Оптика» и «Общий физический практикум»

Омск

2019

Рецензенты:

 

К.ф.-м.н. Н.А. Давлеткильдеев (КНИОРП ОНЦ СО РАН)

К.ф.-м.н., Г.М. Серопян (ФГБОУ ВО ОмГУ им. Ф.М. Достоевского)

 

Интерференция света: учебно-методическое пособие по курсам «Оптика и «Общий физический практикум»/ авт.: Б.Т. Байсова, Л.В. Баранова.– Омск: изд-во Ом.гос.ун-та, 2019.–39 с.

 

 

В пособии представлены краткие теоретические сведения по разделу волновой оптики «Интерференция света», обеспечивающие выполнение цикла лабораторных работ. Пособие также включает в себя лабораторный практикум и представляет собой самостоятельное руководство к лабораторным занятиям для студентов физического факультета. Практикум содержит описание выполнения трех лабораторных работ по курсам «Оптика» и  «Общий физический практикум».

Предназначено для обучающихся по направлениям подготовки бакалавров 03.03.02 «Физика», 03.03.03 «Радиофизика».  

 

Настоящее пособие представляет собой самостоятельное руководство к практическим занятиям для студентов физического, химического факультетов, факультета компьютерных наук. Настоящий лабораторный практикум посвящен ознакомлению с явлением интерференции. В представленном теоретическом материале рассмотрены основные условия наблюдения интерференции света, способы получения когерентных источников в оптике, расчет интерференционной картины (опыт Юнга), интерференция в тонких пленках. Практикум содержит описание 5-ти лабораторных работ по курсу «Оптика», и методические указания по обработке и анализу экспериментальных данных.

 

ОГЛАВЛЕНИЕ

ПРЕДИСЛОВИЕ……………………………………………………………….…4

ГЛАВА 1. Основные теоретические сведения……………………...…………..5

1.1. Интерференция света…………………………………………………………5

1.2. Интерференция от двух монохроматических источников одинаковой частоты……………………………………………………………...…………6

1.3. Условия максимума и минимума интерференции………………………….8

1.4. Получение когерентных волн в оптике……………………………………..9

1.4.1. Опыт Юнга…………………………………………………………..…….…10

1.4.2. Зеркала Френеля…………………………………………………..…………11

1.4.3. Бипризма Френеля…………………………………………….……………..11

1.5. Интерференция при отражении от прозрачных пластинок……………………………………………………………..……...12

1.6. Кольца Ньютона……………………….……………………………..….…..13

1.7. Интерференционные полосы равного наклона……………………………16

ГЛАВА 2. Лабораторный практикум…………..……………………………....18

2.1. Определение длины световой волны с помощью колец Ньютона……….18

2.2. Определение длины световой волны с помощью бипризмы Френеля…………………………………………………………………….……….22

2.3. Определение толщины пластинки с помощью наблюдения интерференционных полос равного наклона.........................................................27

2.4. Измерение показателей преломления жидкостей с помощью интерферометра Релея……………………………………………………………29

2.5. Изучение интерференции поляризованных лучей………………………33

СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ И РЕКОМЕНДУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ………………………………………………..……………….…39

ПРЕДИСЛОВИЕ

Целью настоящего учебно-методического пособия является ознакомление студентов с основными теоретическими сведениями по теме «Интерференция света» с последующим закреплением теории на практике при выполнении цикла лабораторных работ.

Пособие способствует формированию у студентов практических навыков работы на оптическом оборудовании с возможностью наглядного наблюдения изучаемых явлений  с последующим оформлением результатов эксперимента.    

В первой главе изложены краткие теоретические сведения. В представленном теоретическом материале рассмотрены основные условия наблюдения интерференции света, способы получения когерентных волн в оптике, расчет интерференционной картины, интерференция в тонких пленках. Во второй главе представлен лабораторный практикум, включающий пять работ: «Определение длины световой волны с помощью колец Ньютона», «Определение длины световой волны с помощью бипризмы Френеля», «Определение толщины пластинки с помощью наблюдения интерференционных полос равного наклона», «Измерение показателей преломления жидкостей с помощью интерферометра Релея», «Изучение интерференции поляризованных лучей». По каждой работе представлены методические указания о порядке ее выполнения, описание лабораторных установок,  а также перечень контрольных вопросов и список рекомендуемой литературы.

 

Интерференция света

Интерференция света – это явление наложения когерентных волн, при котором происходит пространственное перераспределение энергии, то есть появление максимумов и минимумов интенсивности в разных точках пространства.В переводе с латинского языка интерференция означает «взаимодействие» (от лат. Inter - взаимно, ferio - ударяю) – взаимное усиление или ослабление двух (или большего числа) волн при их наложении друг на друга при одновременном распространении в пространстве.

Условия интерференции:

 Интерферировать могут только когерентные волны. Все источники света, кроме лазера, некогерентны, поэтому интерференционную картину невозможно получить с помощью обычных источников, например, электрических лампочек. Включение еще одной лампочки приводит к увеличению освещенности поверхности, а не к чередованию максимумов и минимумов освещенности.

Когерентные волны – волны, которые имеют одинаковую частоту, длину волны и постоянную в течение времени наблюдения разность фаз. Для волн, имеющих одинаковую частоту, разность фаз всегда постоянна. Однако у всех естественных источников фазы хаотически меняются с очень большой частотой, вследствие этого разность фаз двух независимых источников, также хаотически меняется во времени. Это приводит к тому, что максимумы и минимумы (светлые и темные участки) будут перемещаться в поле зрения наблюдателя. Приемники излучения (глаз, термоэлемент и т.п.) не могут с такой быстротой следить за изменением освещенности интерференционной картины и будут воспринимать среднюю во времени освещенность без всяких максимумов и минимумов. В этом случае имеет место простое сложение интенсивностей обоих источников.

Основная трудность в осуществлении интерференции света состоит в получении когерентных световых волн. На основании рассмотрения особенностей процесса излучения тепловых источников света можно сделать вывод, что излучение даже двух атомов таких источников не будет когерентно. Следовательно, невозможно получить интерференционную картину путем сложения излучений различных частей теплового источника света. Интерференционные явления при использовании тепловых источников света будут иметь место в том случае, если каким-либо способом поделить на две (или больше) частей излучение каждого волнового цуга и таким образом сформировать две системы волн.

В настоящее время наибольшей монохроматичностью (когерентностью) обладают лазерные источники излучения. Отличие процессов излучения в лазерах и тепловых источниках заключается в том, что в лазерах излучения атомов являются не спонтанными, а носят вынужденный характер и все излучающие атомы жестко связаны по фазе, этим и обусловливается их когерентность.

Таким образом, экспериментально можно получить когерентные пучки из одного светового пучка двумя способами: методом деления волнового фронта и методом деления амплитуды.

 

 

Опыт Юнга

Когерентные источники получают, разделив световую волну, идущую от одного источника, с помощью отражений или преломлений на две.

Томас Юнг наблюдал интерференцию от двух источников (рис.3), прокалывая на малом расстоянии (d ≈ 1мм) два маленьких отверстия в непрозрачном экране. Отверстия освещались светом от солнца, прошедшим через малое отверстие в другом непрозрачном экране.

Интерференционная картина наблюдалась на экране, удаленном на расстоянии L ≈ 1м от двух источников. Так, впервые в истории, Т. Юнг определил длины световых волн.

При использовании лазера в качестве источника света необходимость в экране отпадает.

 

 

Рис. 3. Получение интерференционной картины (опыт Юнга)

 

Зеркала Френеля

Свет от узкой щели S падает на два плоских зеркала (рис. 4), развернутых друг относительно друга на очень малый угол φ. Используя закон отражения света нетрудно показать, что падающий пучок света разобьется на два, исходящих из мнимых источников S₁ и S₂. Источник S закрывают от экрана наблюдения непрозрачным экраном.                  

 

 

 

Рис.4. Получение интерференционной картины с помощью зеркал Френеля

 

     

Бипризма Френеля

Две стеклянные призмы с малым преломляющим углом изготавливают из одного куска стекла так, что призмы сложены своими основаниями. Источник света – ярко освещенная щель S. После преломления в бипризме падающий пучок расщепляется на два, исходящих от мнимых источников S₁ и S₂, которые дают две когерентные цилиндрические волны (рис.5).

Так как преломляющий угол мал, то все лучи отклоняются каждой из половинок бипризмы на один и тот же угол , который определяется выражением:

, (21)

где - показатель преломления материала призмы.                 

 

Рис. 5. Получение интерференционной картины с помощью бипризмы Френеля

 

 

Расстояние между источниками:  

(22)

в силу малости угла  может быть заменен самим углом:

(23)

Расстояние  от источников S₁ и S₂ до экрана равно:

(24)

Следовательно, ширина интерференционной полосы  равна:

(25)

Измерив ,  и  можно определить  по формуле:

(26).

 

Кольца Ньютона

Интерференционная картина, образованная отраженными под разными углами плоскими волнами от поверхностей плоскопараллельной пластинки, получила название интерференционных полос равного наклона.

Другой вид интерференции света в тонких пленках, толщина которых меняется по поперечному сечению, получил название интерференционных полос равной толщины. Частным случаем полос равной толщины являются кольца Ньютона. Они наблюдаются при отражении света от соприкасающихся друг с другом плоскопараллельной стеклянной пластинки и плосковыпуклой линзы с большим радиусом кривизны (рис. 7). Роль тонкой пленки, от поверхности которой отражаются когерентные волны, играет воздушный зазор между пластинкой и линзой. При нормальном падении света полосы равной толщины имеют вид окружностей. Заметим, что центр колец Ньютона, наблюдаемых в отраженном свете, оказывается темным. При освещении системы монохроматическими лучами в отраженном свете наблюдаются перемежающиеся светлые и темные кольца. Если использовать белый свет, то светлые кольца становятся окрашенными, так как для одних длин волн выполняется условие интерференционного максимума, а для других - минимума.

 

 

Рис. 7. Получение колец Ньютона

Интерференция наблюдается не только в отраженном, но и в проходящем сквозь пленку свете, причем максимумам интерференции в отраженном свете соответствуют минимумы в проходящем свете, и наоборот.

При вычислении оптической разности хода лучей 1 и 2 вследствие малости толщины воздушного зазора можно пренебречь наклоном луча 2 в нем. Тогда геометрическая разность хода равна , где – толщина воздушного зазора в данном месте (рис.8). Показатель преломления воздуха считаем равным единице, поэтому оптическая разность хода совпадает с геометрической. При вычислении полной оптической разности хода нужно учесть, что при отражении от оптически более плотной среды фаза светового вектора меняется на , а при отражении от оптически менее плотной среды фаза светового вектора не меняется. Разность фаз  эквивалентна оптической разности хода .

 

 

Рис.8.  К выводу формулы для радиусов колец Ньютона

 

 Полная оптическая разность хода равна:

(29)

Линии постоянной оптической разности хода представляют собой концентрические окружности с центром в точке соприкосновения линзы и пластинки. При заданном значении длины волны  оптическая разность хода  зависит только от толщины воздушного зазора. Интерференционные полосы являются, таким образом, полосами равной толщины.

Связь между ,  и нетрудно найти из геометрических соображений:

(30)

Ввиду того, что величиной  можно пренебречь по сравнению с : . Отсюда получим, что

(31)

Таким образом, полная оптическая разность хода дается выражением:

(32)

В точках, для которых

, (33)

возникнут максимумы; в точках, для которых

(34)

Выведем формулу для радиусов светлых колец, приравняв выражение (32) для оптической разности хода и условие интерференционного максимума (33):

 

 (35)

После преобразований (36), (37) получим формулу для радиусов светлых колец (38):

 (36)

 (37)

 (38)

Аналогичным образом получается выражение (42) для радиусов темных колец:

 (39)

 (40)

 (41)

 (42)

 

Кольца Ньютона

Радиусы  колец Ньютона определяются формулой:

,    (1)

Четным значениям  соответствуют темные, нечетным значениям – светлые кольца.

Из (1) следует, что – в центре картины наблюдается темное пятно.

Если падающий свет немонохроматический, то, так как  зависят от , вместо темных и светлых колец получается система цветных колец.

Измеряя радиусы колец можно определить длину волны света. Если радиус кривизны линзы неизвестен, то можно поступить следующим образом.

Пусть  и – диаметры –тых красного и зеленого колец. Согласно (1) имеем:

(2)

(3)

Длину волны красного света считаем известной и равной: =6600 Å. Из формул (2) и (3) следует, что длина волны зеленого света  равна:

(4)

Описание установки

В работе наблюдаются кольца Ньютона в отраженном свете с помощью установки, схема которой показана на рис. 1.

Рис.1. Схема экспериментальной установки: 1–микроскоп с окулярным микрометром; 2–объектив окулярного микрометра; 3–стеклянная пластинка; 4– источник света; 5– линза; 6–плоскопараллельная пластинка

Установка состоит из микроскопа с окулярным микрометром 1 и объективом 2 и стекла 3, расположенного под углом 45° к оси тубуса микроскопа. Свет, идущий от источника света 4, частично отражается от стекла 3 и попадает на линзу 5, помещенную на плоскопараллельную пластинку 6.

Порядок выполнения работы

Работа выполняется в следующем порядке.

1. Включите осветитель. Свет от осветителя направьте на стекло 3. Получите в поле зрения окулярного микрометра изображение колец Ньютона. В поле зрения окулярного микрометра видны крест нитей, два близко расположенных друг к другу штриха (биштрих) и линейная шкала. Цена деления линейной шкалы равна 1 мм. Вращая барабан окулярного микрометра, можно перемещать крест нитей и биштрих вдоль линейной шкалы. Шкала барабана разделена на 100 делений. Один полный оборот барабана соответствует перемещению креста нитей и биштриха на 1 мм. Следовательно, цена деления шкалы барабана равна 0,01 мм. Отчеты снимаются по линейной шкале и по барабану.

Пример: биштрих находится между третьим и четвертым штрихами линейной шкалы в поле зрения, против указателя на барабане стоит деление 52. Отчет равен 3,52 мм (рис.2).

 

Рис.2. Поле зрения и барабан окулярного микрометра

2. Вращая барабан, установите биштрих на середине линейной шкалы. Осторожно перемещая пластинку с расположенной на ней линзой, расположите кольца Ньютона в поле зрения так, чтобы центр колец совместился с крестом (рис. 3).

Рис.3. Кольца Ньютона в поле зрения окулярного микрометра

3. Переместите биштрих на начало линейной шкалы. Вставьте красный светофильтр в осветитель. Перемещая крест слева направо, снять отчеты для пяти колец. Нумерацию колец вести от центра. Снимайте последовательно «отчеты слева» для следующих друг за другом красных колец. После того как пройдете через центр, для тех же колец снимайте последовательно «отчеты справа» (рис. 3). Результаты измерений занесите в таблицу 1. Выполнить измерения «отчетов слева» и «отчетов справа» для каждого из колец трижды.

4. Замените красный светофильтр зеленым и проведите аналогичные измерения. Результаты измерений занесите в таблицу 2. 

Таблица 1. Красные кольца

Номер кольца	Отчет слева, мм	Отчет справа, мм	Диаметр кольца, мм
1
2
3
4
5

 

Таблица 2. Зеленые кольца

Номер кольца	Отчет слева, мм	Отчет справа, мм	Диаметр кольца, мм
1
2
3
4
5

 

5. Вычислите диаметры колец, находя разность отчетов «справа» и «слева». Вычислите по формуле (4) длины волн , среднее арифметическое  и ширину доверительного интервала .

Результат представить в виде: .

 

Контрольные вопросы

1. Какое явление называется интерференцией?

2. Дайте определение когерентных волн?

3. Выведите выражение для интенсивности результирующей волны при наложении двух когерентных волн.

4. Что называется оптической длиной пути и оптической разностью хода?

5. Выведите условие, которому должна удовлетворять разность хода для того, чтобы в данной точке наблюдался интерференционный максимум, интерференционный минимум.

6. Почему волны, излучаемые независимыми источниками света, не являются когерентными?

7. Опишите способы получения когерентных волн в оптике.

8. Получите формулу для радиусов колец Ньютона.

9. Расскажите о порядке выполнения работы.

 

Бипризма Френеля

Длина световой волны  может быть определена, если известны геометрические параметры схемы (рис.1): – расстояние между когерентными источниками 3 и 4, – расстояние между плоскостью источников и экраном 6 и – ширина интерференционной полосы

(1)

Рис. 1. Схема установки для получения интерференционных полос с помощью бипризмы Френеля.

В данном случае  и  непосредственно измерить нельзя. Косвенное определение этих отрезков можно сделать при помощи собирающей линзы, если установить ее перед экраном 6 так, чтобы на экране получилось действительное изображение источников 3 и 4. Тогда из рис. 1 и формул для тонкой линзы нетрудно получить:

,   (2)

где ­– искомое расстояние между источниками 3 и 4, –расстояние между изображениями этих источников,  и - соответственно расстояния от источников и их изображений до линзы, – фокусное расстояние линзы.

Далее, учитывая, что , а (отрезок -отрицательный) и преобразуя выражение (2), получим величину  в виде

(3)

Подставив (3) в формулу (1) получим

(4)

Порядок выполнения работы

1. Включить лазер. Получить четкие интерференционные кольца с центром, совпадающим с центром отверстия на экране.

2. Сделать карандашом на миллиметровой бумаге, расположенной на экране с обеих сторон от отверстия отметки по горизонтали, соответствующие темным кольцам.

3.  Измерить расстояние  между пластинкой и экраном. Снять бумагу с экрана. Измерить диаметры колец и занести их в таблицу 1.

4. По формуле

(1)

вычислить толщину стеклянной пластинки (показатель преломления =1,5; длина световой волны, генерируемая лазером =632,8 нм). В качестве  при вычислениях использовать диаметр первого кольца, в качестве  – последовательно диаметры второго, третьего и т.д. колец, при этом  равно 1, 2, …. Результаты расчетов занести в таблицу 1.

5. Рассчитать среднее значение толщины  пластинки  и ширину доверительного интервала.

Таблица 1. Результаты эксперимента и расчета

№ кольца	Диаметр кольца, мм	Толщина пластинки , мкм	, мкм	, мкм

Контрольные вопросы

1. Какое явление называется интерференцией?

2. Дайте определение когерентных волн?

3. Выведите выражение для интенсивности результирующей волны при наложении двух когерентных волн.

4. Что называется оптической длиной пути и оптической разностью хода?

5. Выведите условие, которому должна удовлетворять разность хода для того, чтобы в данной точке наблюдался интерференционный максимум, интерференционный минимум.

6. Почему волны, излучаемые независимыми источниками света, не являются когерентными?

7. Опишите способы получения когерентных волн в оптике.

8. Расскажите о порядке выполнения работы.

Порядок выполнения работы

1. Включите осветительную лампочку интерферометра, питаемую от специального понижающего трансформатора.

2. Заполните обе кюветы дистиллированной водой. Вращая головку компенсатора, совместите верхнюю и нижнюю картины и определите отчет  ­– так называемый нуль кюветы.

3. Заполните правую кювету последовательно растворами хлористого натрия с концентрациями 0,5%; 1,5%; 2,5%; 3,5%; 4,5%;  %. Совместите, вращая головку компенсатора, верхнюю и нижнюю картины, снимите отчеты , найдите  и вычислите показатели преломления по формуле:

, (9)

где =1,33 – показатель преломления дистиллированной воды. Длина кюветы =5 мм. Длина волны =0,55 мкм.

4. Результаты занесите в таблицу 1.

5. Постройте график зависимости показателя преломления от концентрации растворов. По этому графику определите  – неизвестную концентрацию раствора.

Таблица 1. Результаты эксперимента и расчета

Концентрация раствора, %	Отчет
0,5
1,5
2,5
3,5
4,5

 

Контрольные вопросы

1. Какое явление называется дифракцией?

2. Сформулируйте принцип Гюйгенса-Френеля.

3. Как может быть учтено действие непрозрачных экранов с отверстиями, установленных на пути пучка света (выбор поверхности σ)?

4. Чем отличается дифракция Фраунгофера от дифракции Френеля?

5. Начертите графики распределения интенсивности на экране при дифракции Фраунгофера от одной щели; от двух щелей.

6. Запишите условие дифракционных минимумов при дифракции Фраунгофера от одной щели.

7. Запишите условие дифракционных минимумов и максимумов при дифракции Фраунгофера от двух щелей.

8. Как устроен интерферометр Релея?

9. Как с помощью интерферометра Релея определить показатели преломления жидкостей?

Порядок выполнения работы

1. Включите прибор в сеть. Осветительная лампа включается тумблером 1 (рис. 1) или педалью 2 (рис. 1). Для увеличения срока службы прибора рекомендуется включать лампу только на время проведения измерений путем нажатия на педаль.

2. Поставьте переключатель 3 (рис. 1) в положение «Измерение», этим выводится из светового пучка волновая пластинка 6 (рис. 2). Выведите из поля зрения как измерительную головку 5, так и анализатор 8. Поместите на матовое стекло 7 образец. Включите лампу, нажав на педаль. Убедитесь, что образец равномерно освещен – интерференции нет. Посмотрите на образец через анализатор 8. Образец приобретает окраску – наблюдаются черные, серые, белые и желтые участки. Оптические оси черных участков параллельны или перпендикулярны плоскости пропускания поляризатора. В этом можно убедиться, поворачивая с помощью ручки 10 матовое стекло с образцом, – черные участки перемещаются по образцу. Черный участок опять становится черным при повороте на 90º.

3. Серые участки вносят разность хода не больше 240 нм, белые – от 240 до 280 нм, желтые – от 280 до 310 нм. Зарисуйте образец в любом его положении. Отметьте участки различной окраски.

4. Переведите переключатель 3 в положение «Наблюдение», этим в световой пучок вводится волновая пластинка 6 (рис. 2). Включите лампу педалью. Убедитесь, что в поле зрения видно бледное пурпурно-фиолетовое пятно. Зарисуйте образец. Отметьте участки различной окраски. По таблице определите разности хода, вносимые различными участками. Зная толщину пластинки ( =15 мм), по формуле

 (3)

определите абсолютную величину разности показателей преломления . При вычислении разности показателей преломления величины оптической разности хода  и толщины пластинки  необходимо брать в одних и тех же единицах измерения.

5.  Переведите переключатель 3 (рис.1) в положение «Измерение». Выведите поляризатор 8 из поля зрения и введите измерительную головку 5. Поставьте ручку 6 измерительной головки в положение , этим в пучок света вводится четвертьволновая пластинка. Введите зеленый светофильтр. Вращая матовое стекло, установите риску на нем против нулевого деления шкалы 9. Рассматривайте образец через окуляр. Зарисуйте его, отметьте какое-нибудь одно из его темных мест.

Снимите отчет по шкалам лимба и нониуса измерительной головки: определите, на сколько делений повернута шкала лимба относительно нониуса, умножьте это число на цену деления шкалы лимба (1º), найдите деление шкалы нониуса, совпадающее с делением шкалы лимба, число делений между ним и нулем умножьте на цену деления нониуса (0,1º). Таким образом, найдется угол, определяющий положение анализатора измерительной головки. Поверните матовое стекло на 45º. Отмеченное темное место станет светлым. Поворачивайте измерительную головку до тех пор, пока оно опять не станет темным. Снимите отчет по шкалам лимба и нониуса. Найдите  – разность двух отчетов, по формуле (2) вычислите разность хода и, зная толщину образца, найдите абсолютную величину разности показателей преломления .    

Контрольные вопросы

1. В чем заключается явление двойного лучепреломления?

2. Какие явления наблюдаются при прохождении плоскополяризованного света через кристаллическую пластинку?

3. Что будет наблюдаться, если из схемы наблюдения интерференции в параллельных лучах убрать: а) анализатор; б) поляризатор?

4. Что будет наблюдаться, если поместить волновую пластинку между скрещенными николями (свет монохроматический)? Как изменится картина при параллельных николях?

5. Те же вопросы для полуволновой пластинки.

6. Что будет наблюдаться, если поместить пластинку, вырезанную параллельно оптической оси, между скрещенными николями и осветить ее белым светом? Что изменится, если поставить николи параллельно?

7. Оптическая схема полярископа-поляриметра ПКС-250.

8. Опишите способы, которыми с помощью полярископа-поляриметра можно определить разность хода, вносимую образцом, и абсолютную величину разности показателей преломления . 

МИНОБРНАУКИ РОССИИ

Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования

ОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Им. Ф.М. ДОСТОЕВСКОГО

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА

Учебно-методическое пособие по курсам «Оптика» и «Общий физический практикум»

Омск

2019

Рецензенты:

 

К.ф.-м.н. Н.А. Давлеткильдеев (КНИОРП ОНЦ СО РАН)

К.ф.-м.н., Г.М. Серопян (ФГБОУ ВО ОмГУ им. Ф.М. Достоевского)

 

Интерференция света: учебно-методическое пособие по курсам «Оптика и «Общий физический практикум»/ авт.: Б.Т. Байсова, Л.В. Баранова.– Омск: изд-во Ом.гос.ун-та, 2019.–39 с.

 

 

В пособии представлены краткие теоретические сведения по разделу волновой оптики «Интерференция света», обеспечивающие выполнение цикла лабораторных работ. Пособие также включает в себя лабораторный практикум и представляет собой самостоятельное руководство к лабораторным занятиям для студентов физического факультета. Практикум содержит описание выполнения трех лабораторных работ по курсам «Оптика» и  «Общий физический практикум».

Предназначено для обучающихся по направлениям подготовки бакалавров 03.03.02 «Физика», 03.03.03 «Радиофизика».